RU2164363C2 - Device for producing high-temperature plasma and neutron radiation - Google Patents
Device for producing high-temperature plasma and neutron radiation Download PDFInfo
- Publication number
- RU2164363C2 RU2164363C2 RU98108952A RU98108952A RU2164363C2 RU 2164363 C2 RU2164363 C2 RU 2164363C2 RU 98108952 A RU98108952 A RU 98108952A RU 98108952 A RU98108952 A RU 98108952A RU 2164363 C2 RU2164363 C2 RU 2164363C2
- Authority
- RU
- Russia
- Prior art keywords
- compartment
- plasma
- acceleration
- electrodes
- source
- Prior art date
Links
- 230000005855 radiation Effects 0.000 title claims abstract description 12
- 230000001133 acceleration Effects 0.000 claims abstract description 44
- 230000005672 electromagnetic field Effects 0.000 claims abstract description 4
- 230000000694 effects Effects 0.000 abstract 1
- 239000000126 substance Substances 0.000 abstract 1
- 150000002500 ions Chemical class 0.000 description 7
- 230000003993 interaction Effects 0.000 description 6
- 230000035939 shock Effects 0.000 description 6
- UFHFLCQGNIYNRP-UHFFFAOYSA-N Hydrogen Chemical compound [H][H] UFHFLCQGNIYNRP-UHFFFAOYSA-N 0.000 description 4
- 229910052739 hydrogen Inorganic materials 0.000 description 4
- 239000001257 hydrogen Substances 0.000 description 4
- 239000012212 insulator Substances 0.000 description 4
- 238000000034 method Methods 0.000 description 4
- 230000015556 catabolic process Effects 0.000 description 3
- 239000000203 mixture Substances 0.000 description 3
- YZCKVEUIGOORGS-OUBTZVSYSA-N Deuterium Chemical compound [2H] YZCKVEUIGOORGS-OUBTZVSYSA-N 0.000 description 2
- 239000003990 capacitor Substances 0.000 description 2
- 229910052805 deuterium Inorganic materials 0.000 description 2
- 239000002360 explosive Substances 0.000 description 2
- 239000007789 gas Substances 0.000 description 2
- SYHGEUNFJIGTRX-UHFFFAOYSA-N methylenedioxypyrovalerone Chemical compound C=1C=C2OCOC2=CC=1C(=O)C(CCC)N1CCCC1 SYHGEUNFJIGTRX-UHFFFAOYSA-N 0.000 description 2
- RYGMFSIKBFXOCR-UHFFFAOYSA-N Copper Chemical compound [Cu] RYGMFSIKBFXOCR-UHFFFAOYSA-N 0.000 description 1
- 244000309464 bull Species 0.000 description 1
- 239000000919 ceramic Substances 0.000 description 1
- 238000010276 construction Methods 0.000 description 1
- 229910052802 copper Inorganic materials 0.000 description 1
- 239000010949 copper Substances 0.000 description 1
- 230000001186 cumulative effect Effects 0.000 description 1
- 230000007423 decrease Effects 0.000 description 1
- 238000010586 diagram Methods 0.000 description 1
- 230000005520 electrodynamics Effects 0.000 description 1
- 238000005516 engineering process Methods 0.000 description 1
- 210000001061 forehead Anatomy 0.000 description 1
- 230000004927 fusion Effects 0.000 description 1
- 238000010438 heat treatment Methods 0.000 description 1
- 230000014759 maintenance of location Effects 0.000 description 1
- 239000002184 metal Substances 0.000 description 1
- 229910052751 metal Inorganic materials 0.000 description 1
Landscapes
- Plasma Technology (AREA)
Abstract
Description
Изобретение относится к области плазменной техники и управляемого термоядерного синтеза и может быть использовано для получения высокотемпературной плазмы с целью изучения ее свойств, а также генерации нейтронного излучения. The invention relates to the field of plasma technology and controlled thermonuclear fusion and can be used to obtain high-temperature plasma in order to study its properties, as well as the generation of neutron radiation.
Известно устройство для получения высокотемпературной плазмы, содержащее два электродинамических ускорителя с импульсным напуском газа, два плазмопровода, камеру торможения или взаимодействия, а также систему синхронизации этих ускорителей (см. статью А.М.Житлухин, В.М.Сафронов, В.В.Сиднев, Ю. В.Скворцов. Удержание высокотемпературной плазмы с β = 1 в открытой ловушке, Письма в ЖЭТФ, т. 39, вып. 6, с. 247-249, 1984 г.). Ускорители устанавливались на расстоянии 7 м навстречу друг другу и запитывались от конденсаторных батарей емкостью 1150 мкФ каждая. Камеры ускорителей соединялись с камерой торможения тонкостенными металлическими плазмопроводами диаметром 30 см, в которых с помощью наружных многовитковых соленоидов создавалось квазистационарное профилированное магнитное поле. Камера торможения представляла собой аксиально-симметричную ловушку пробочной конфигурации длиной 2 м с напряженностью поля в пробках 14,4 кЭ. В результате столкновения двух плазменных потоков в ловушке образовывалась плазма с ионной температурой 2 кэВ, погонной плотностью 1,5·1017 1/см и энергосодержанием 15 кДж. Время удержания плазмы при этом возросло с 18 до 40 мкс.A device for producing a high-temperature plasma is known that contains two electrodynamic accelerators with pulsed gas inlet, two plasma lines, a braking or interaction chamber, and also a synchronization system for these accelerators (see article A.M. Zhitlukhin, V.M.Safronov, V.V. Sidnev, Yu. V. Skvortsov, Retention of a High-Temperature Plasma with β = 1 in an Open Trap, JETP Letters, vol. 39, issue 6, pp. 247-249, 1984). Accelerators were installed at a distance of 7 m towards each other and were powered by 1150 uF capacitor banks each. The accelerator chambers were connected to the braking chamber by thin-walled metal plasma pipelines with a diameter of 30 cm, in which a quasi-stationary profiled magnetic field was created using external multi-turn solenoids. The braking chamber was an axially symmetric trap of a plug configuration 2 m long with a field strength in plugs of 14.4 kOe. As a result of the collision of two plasma flows in a trap, a plasma was formed with an ion temperature of 2 keV, a linear density of 1.5 · 10 17 1 / cm and an energy content of 15 kJ. In this case, the plasma confinement time increased from 18 to 40 μs.
Недостатками известного устройства являются большие линейные размеры ускорителей и плазмопроводов, а также сложность осуществления процессов термоизоляции и проводки плазменных сгустков по плазмопроводам и ввода их в камеру взаимодействия (без продольного магнитного поля вообще нельзя ввести в плазмопровод и провести на расстояние 5 м до камеры взаимодействия потока плазмы с параметрами, обеспечивающими их некулоновское взаимодействие). The disadvantages of the known device are the large linear dimensions of accelerators and plasma pipelines, as well as the difficulty of thermally isolating and conducting plasma clots through plasma pipelines and introducing them into the interaction chamber (without a longitudinal magnetic field, it is generally impossible to introduce into the plasma pipeline and spend 5 m from the plasma flow interaction chamber with parameters ensuring their non-Coulomb interaction).
Наиболее близким к заявляемому техническому решению является устройство для получения высокотемпературной плазмы (см. авт. св. СССР N 1268080, МКИ H 05 H 1/00, авторы Гаранин С. Ф., Данов В.М., Долин Ю.Н. и др., заявлено 11.01.85, опубликовано 19.06.95, бюл. N 17), содержащее основной источник электромагнитной энергии, источник начального магнитного поля и плазменную камеру, образованную коаксиальными электродами и состоящую из отсека ускорения и отсека торможения плазмы, при этом основной источник электромагнитного поля подключен к электродам отсека ускорения, кольцевой зазор между электродами отсека ускорения выполнен в форме сопла Лаваля, отсек торможения выполнен в виде кольцевого зазора между продолжениями электродов отсека ускорения. Closest to the claimed technical solution is a device for producing high-temperature plasma (see ed. St. USSR N 1268080, MKI H 05 H 1/00, authors Garanin S.F., Danov V.M., Dolin Yu.N. and etc., claimed on January 11, 85, published June 19, 95, bull. No. 17) containing the main source of electromagnetic energy, the source of the initial magnetic field, and the plasma chamber formed by coaxial electrodes and consisting of an acceleration compartment and a plasma deceleration compartment, with the main source the electromagnetic field is connected to the electrodes of the acceleration compartment, the annular gap between the electrodes of the acceleration compartment is made in the form of a Laval nozzle, the braking compartment is made in the form of an annular gap between the extensions of the electrodes of the acceleration compartment.
Электроды плазменной камеры отделены друг от друга двумя изоляторами. Электроды отсека торможения плазмы подключены к источнику начального магнитного поля. Оба отсека камеры заполнены дейтерием или смесью изотопов водорода. The electrodes of the plasma chamber are separated from each other by two insulators. The electrodes of the plasma deceleration compartment are connected to the source of the initial magnetic field. Both compartments of the chamber are filled with deuterium or a mixture of hydrogen isotopes.
К недостаткам устройства-прототипа можно отнести недостаточно высокие температура плазмы и уровень нейтронного излучения, а также отсутствие возможности изучения процессов столкновений плазменных потоков и ударных волн в замагниченной плазме. The disadvantages of the prototype device include insufficiently high plasma temperature and the level of neutron radiation, as well as the inability to study the processes of collisions of plasma flows and shock waves in a magnetized plasma.
Решаемая задача - создание условий для изучения процессов столкновений плазменных потоков и ударных волн в замагниченной плазме и влияния их на температуру плазмы и уровень нейтронного излучения. The problem to be solved is the creation of conditions for studying the processes of collisions of plasma flows and shock waves in a magnetized plasma and their influence on the plasma temperature and the level of neutron radiation.
Технический результат изобретения - повышение температуры плазмы и уровня нейтронного излучения. The technical result of the invention is an increase in plasma temperature and the level of neutron radiation.
Технический результат достигается тем, что по сравнению с известным устройством для получения высокотемпературной плазмы, содержащим источник основной электромагнитной энергии, источник начального магнитного поля и плазменную камеру, образованную коаксиальными электродами и состоящую из отсека ускорения и отсека торможения плазмы, при этом основной источник электромагнитного поля подключен к электродам отсека ускорения, кольцевой зазор между электродами отсека ускорения выполнен в форме сопла Лаваля, отсек торможения выполнен в виде кольцевого зазора между продолжениями электродов отсека ускорения плазмы, новым является то, что плазменная камера дополнительно содержит второй отсек ускорения плазмы, при этом второй отсек ускорения расположен за отсеком торможения и выполнен симметрично первому отсеку ускорения, кольцевой зазор между электродами второго отсека ускорения также выполнен в виде сопла Лаваля, а источник начального магнитного поля подключен к электродам второго отсека ускорения. The technical result is achieved in that, in comparison with the known device for producing high-temperature plasma containing a source of basic electromagnetic energy, a source of initial magnetic field and a plasma chamber formed by coaxial electrodes and consisting of an acceleration compartment and a plasma deceleration compartment, while the main electromagnetic field source is connected to the electrodes of the acceleration compartment, the annular gap between the electrodes of the acceleration compartment is made in the form of a Laval nozzle, the braking compartment is made in de annular gap between the extensions of the electrodes of the plasma acceleration compartment, it is new that the plasma chamber further comprises a second plasma acceleration compartment, while the second acceleration compartment is located behind the braking compartment and is symmetrical to the first acceleration compartment, the annular gap between the electrodes of the second acceleration compartment is also made in in the form of a Laval nozzle, and the source of the initial magnetic field is connected to the electrodes of the second acceleration compartment.
Введение в плазменную камеру второго отсека ускорения, расположенного за отсеком торможения симметрично первому отсеку ускорения и подключенного к источнику начального магнитного поля, а также выполнение кольцевого зазора между электродами второго отсека ускорения в виде сопла Лаваля, направленного навстречу первому соплу Лаваля обеспечивают то, что физические процессы в прототипе и в предлагаемом устройстве качественно и количественно отличаются друг от друга:
- в прототипе обмен энергией происходит между "горячими" высокоэнергетическими ионами, ускоренными в отсеке ускорения, и "холодными" ионами отсека торможения, в результате чего остаточная температура плазмы в отсеке торможения снижается с 10 до 3 кэВ;
- в предлагаемом устройстве, кроме взаимодействия "горячих" ионов из первого и второго отсеков ускорения с "холодными" ионами общего отсека торможения, дополнительно происходит взаимодействие друг с другом "горячих" ионов из первого и второго отсеков ускорения. А так как потоки плазмы из первого и второго отсеков ускорения имеют большую скорость и направлены навстречу друг другу, то столкновение ионов и ударных волн происходит в "лоб" и наблюдается значительное энерговыделение, причем большая часть этой энергии идет на нагрев плазмы в общем отсеке торможения. В результате остаточная температура плазмы в отсеке торможения предлагаемого устройства поднимается примерно до 10 кэВ.The introduction into the plasma chamber of the second acceleration compartment located behind the braking compartment symmetrically to the first acceleration compartment and connected to the source of the initial magnetic field, as well as the annular gap between the electrodes of the second acceleration compartment in the form of a Laval nozzle directed towards the first Laval nozzle, ensure that physical processes in the prototype and in the proposed device qualitatively and quantitatively differ from each other:
- in the prototype, the energy exchange occurs between the “hot” high-energy ions accelerated in the acceleration compartment and the “cold” ions of the braking compartment, as a result of which the residual plasma temperature in the braking compartment decreases from 10 to 3 keV;
- in the proposed device, in addition to the interaction of the "hot" ions from the first and second acceleration compartments with the "cold" ions of the common braking compartment, additional interaction of the "hot" ions from the first and second acceleration compartments occurs. And since plasma flows from the first and second acceleration compartments have a high speed and are directed towards each other, the collision of ions and shock waves occurs in the forehead and a significant energy release is observed, most of this energy being used to heat the plasma in the general braking compartment. As a result, the residual plasma temperature in the braking compartment of the proposed device rises to about 10 keV.
На чертеже изображены продольный разрез плазменной камеры предлагаемого устройства и схема ее питания. The drawing shows a longitudinal section of a plasma chamber of the proposed device and a diagram of its power supply.
Устройство для получения высокотемпературной плазмы и нейтронного излучения содержит источник основной электромагнитной энергии 1, источник начального магнитного поля 2 и плазменную камеру 3. A device for producing high-temperature plasma and neutron radiation contains a source of basic electromagnetic energy 1, a source of initial magnetic field 2, and a plasma chamber 3.
Плазменная камера 3 образована коаксиальными внутренним электродом 4 и наружным электродом 5 и содержит первый 6 и второй 7 отсеки ускорения плазмы, а также общий отсек 8 торможения плазмы. The plasma chamber 3 is formed by a coaxial inner electrode 4 and an outer electrode 5 and contains a first 6 and a second 7 plasma acceleration compartments, as well as a common plasma braking compartment 8.
Первый 6 и второй 7 отсеки ускорения плазмы выполнены зеркально симметрично друг другу, кольцевые зазоры между электродами отсеков ускорения выполнены в виде противоположно направленных сопл Лаваля 9 и 10. Отсек торможения 8 плазмы расположен в средней части плазменной камеры - в промежутке между "горбами" внутреннего электрода 4. The first 6 and second 7 plasma acceleration compartments are mirror-symmetric to each other, the annular gaps between the electrodes of the acceleration compartments are made in the form of oppositely directed Laval nozzles 9 and 10. The plasma braking compartment 8 is located in the middle of the plasma chamber - in the gap between the "humps" of the internal electrode 4.
Источник основной электромагнитной энергии 1 подключен к электродам первого отсека 6 ускорения плазмы, источник начального магнитного поля 2 - к электродам второго отсека 7 ускорения плазмы. The source of the main electromagnetic energy 1 is connected to the electrodes of the first compartment 6 of the plasma acceleration, the source of the initial magnetic field 2 to the electrodes of the second compartment 7 of the plasma acceleration.
Внутренний 4 и наружный 5 электроды плазменной камеры выполнены из бескислородной меди и изолированы друг от друга при помощи керамических изоляторов 11 и 12. The inner 4 and outer 5 electrodes of the plasma chamber are made of oxygen-free copper and are isolated from each other using ceramic insulators 11 and 12.
Плазменная камера заполнена дейтерием или смесью изотопов водорода при начальном давлении 1-2 мм рт. ст. Длина камеры 21 см, диаметр 20 см. The plasma chamber is filled with deuterium or a mixture of hydrogen isotopes at an initial pressure of 1-2 mm Hg. Art. Chamber length 21 cm, diameter 20 cm.
В качестве источника основной электромагнитной энергии может служить взрывомагнитный генератор с узлом быстрого переключения тока, который обеспечивает переброс энергии в камеру на уровне 0,12 МДж за время 2 мкс (см. книгу Г. Кнопфель. Сверхсильные импульсные магнитные поля. М., Мир, 1972, с. 221). В качестве источника начального магнитного поля может быть использована конденсаторная батарея с понижающим трансформатором. An explosive magnetic generator with a quick current switching unit can be used as a source of basic electromagnetic energy, which provides energy transfer to the chamber at the level of 0.12 MJ in a time of 2 μs (see the book by G. Knopfel. Superstrong pulsed magnetic fields. M., Mir, 1972, p. 221). A capacitor bank with a step-down transformer can be used as a source of the initial magnetic field.
Работает устройство следующим образом. The device operates as follows.
Вначале в плазменную камеру 3 путем пропускания по внутреннему электроду 4 и наружному электроду 5 тока от источника 2 вводят начальное азимутальное магнитное поле напряженностью 15-25 кЭ. Начальное магнитное поле вводят достаточно медленно за 200-300 мкс, чтобы избежать электрических пробоев в области сопел 9 и 10 и по поверхностям изоляторов 11 и 12 в отсеках ускорения плазмы (по кривой Пашена для водорода пробойное напряжение составляет примерно 250 В). После этого включают источник основной электромагнитной энергии 1 - взрывомагнитный генератор с узлом быстрого переключения тока, который выдает токовый импульс с большой амплитудой и крутым фронтом. Между внутренним 4 и наружным 5 электродами камеры появляется высокое напряжение и происходит электрический пробой по поверхностям изоляторов 11 и 12 (между боковыми стенками наружного электрода 5 и боковыми поверхностями внутреннего электрода 4). Газ ионизируется и становится проводящим. Проводимости достаточно для вмораживания начального магнитного поля в образовавшуюся плазму. Нарастающий ток и нарастающее в камере давление магнитного поля ускоряют плазму одновременно в первом 6 и втором 7 отсеках ускорения по направлению к соплам 9 и 10 Лаваля. При достаточно быстром нарастании напряженности основного магнитного поля до 60-80 кЭ и достаточно малой ширине сопл Лаваля напряженность магнитного поля в отсеках ускорения растет быстрее, чем в отсеке торможения 8, и скорость плазменных струй на выходе из сопл Лаваля становится выше местной альфвеновской скорости звука. В результате на выходе из сопл Лаваля - в камере торможения плазмы 8 за счет противодавления начального магнитного поля формируются ударные волны, в которых происходит торможение и нагрев плазмы, и генерируется нейтронное излучение. First, an initial azimuthal magnetic field of 15-25 kOe is introduced into the plasma chamber 3 by passing current through the inner electrode 4 and the outer electrode 5 of the current from source 2. The initial magnetic field is introduced slowly enough for 200-300 μs to avoid electrical breakdowns in the region of nozzles 9 and 10 and on the surfaces of insulators 11 and 12 in the plasma acceleration compartments (the breakdown voltage for hydrogen is about 250 V along the Paschen curve for hydrogen). After that, the main electromagnetic energy source 1 is turned on - an explosive magnetic generator with a quick current switching unit, which generates a current pulse with a large amplitude and a steep edge. Between the inner 4 and outer 5 electrodes of the chamber, a high voltage appears and an electrical breakdown occurs on the surfaces of the insulators 11 and 12 (between the side walls of the outer electrode 5 and the side surfaces of the inner electrode 4). The gas is ionized and becomes conductive. Conductivity is sufficient to freeze the initial magnetic field into the resulting plasma. The increasing current and increasing magnetic field pressure in the chamber accelerate the plasma simultaneously in the first 6 and second 7 acceleration compartments towards the nozzles 9 and 10 of Laval. With a sufficiently rapid increase in the intensity of the main magnetic field to 60-80 kOe and a sufficiently small width of the Laval nozzles, the magnetic field strength in the acceleration compartments grows faster than in the braking compartment 8, and the speed of the plasma jets at the exit of the Laval nozzles becomes higher than the local Alfvén sound velocity. As a result, at the exit from the Laval nozzles — in the plasma deceleration chamber 8, shock waves are formed due to counterpressure of the initial magnetic field, in which plasma is decelerated and heated, and neutron radiation is generated.
Потоки замагниченной плазмы и ударные волны из правого и левого сопл Лаваля, имеющие большие осевые и радиальные скорости, сталкиваются, смешиваются и интерферируют друг с другом в общей камере торможения плазмы 8, при этом происходит дополнительный нагрев плазмы, возрастают амплитуда и длительность нейтронного излучения. Magnetized plasma flows and shock waves from the right and left Laval nozzles, having large axial and radial velocities, collide, mix, and interfere with each other in the common plasma deceleration chamber 8, additional plasma heating occurs, and the amplitude and duration of neutron radiation increase.
По сравнению с прототипом в предлагаемом устройстве за фронтом ударной волны вблизи плоскости столкновения плазменных потоков, согласно расчетным оценкам плотность плазмы может увеличиться в 4 раза, а температура в 10 раз. Уровень нейтронного излучения соответственно может увеличиться в среднем в 10 раз. Compared with the prototype in the proposed device behind the front of the shock wave near the plane of collision of the plasma flows, according to estimates, the plasma density can increase by 4 times, and the temperature by 10 times. The level of neutron radiation, respectively, can increase by an average of 10 times.
Таким образом, предлагаемое устройство позволяет проводить научные исследования по изучению столкновительных и кумулятивных процессов в замагниченной термоядерной плазме, причем с меньшими затратами на сооружение экспериментальных установок и потерями энергии на транспортировку плазменных потоков, а также с большими температурой и внутренней энергией плазмы. Thus, the proposed device allows you to conduct scientific research on the collision and cumulative processes in magnetized thermonuclear plasma, with less cost for the construction of experimental facilities and energy losses for the transport of plasma flows, as well as with high temperature and internal plasma energy.
Claims (1)
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| RU98108952A RU2164363C2 (en) | 1998-05-08 | 1998-05-08 | Device for producing high-temperature plasma and neutron radiation |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| RU98108952A RU2164363C2 (en) | 1998-05-08 | 1998-05-08 | Device for producing high-temperature plasma and neutron radiation |
Publications (2)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| RU98108952A RU98108952A (en) | 2000-02-27 |
| RU2164363C2 true RU2164363C2 (en) | 2001-03-20 |
Family
ID=20205830
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| RU98108952A RU2164363C2 (en) | 1998-05-08 | 1998-05-08 | Device for producing high-temperature plasma and neutron radiation |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| RU (1) | RU2164363C2 (en) |
Cited By (1)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| RU2806891C1 (en) * | 2022-11-17 | 2023-11-08 | Федеральное государственное бюджетное учреждение науки, Институт Ядерной Физики им. Г.И. Будкера Сибирского отделения Российской академии наук (ИЯФ СО РАН) | Method for confining high-temperature plasma in open magnetic trap |
Citations (2)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| SU1268080A1 (en) * | 1985-01-11 | 1995-06-19 | С.Ф. Гаранин | Method and device for obtaining high-temperature plasma |
| SU1533618A1 (en) * | 1987-09-14 | 1997-11-20 | А.А. Базанов | Device for producing high-temperature plasma |
-
1998
- 1998-05-08 RU RU98108952A patent/RU2164363C2/en not_active IP Right Cessation
Patent Citations (2)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| SU1268080A1 (en) * | 1985-01-11 | 1995-06-19 | С.Ф. Гаранин | Method and device for obtaining high-temperature plasma |
| SU1533618A1 (en) * | 1987-09-14 | 1997-11-20 | А.А. Базанов | Device for producing high-temperature plasma |
Cited By (1)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| RU2806891C1 (en) * | 2022-11-17 | 2023-11-08 | Федеральное государственное бюджетное учреждение науки, Институт Ядерной Физики им. Г.И. Будкера Сибирского отделения Российской академии наук (ИЯФ СО РАН) | Method for confining high-temperature plasma in open magnetic trap |
Similar Documents
| Publication | Publication Date | Title |
|---|---|---|
| US4172008A (en) | Nuclear fusion reactor | |
| US2940011A (en) | Device for producing high temperatures | |
| Welch et al. | Simulations of intense heavy ion beams propagating through a gaseous fusion target chamber | |
| Linhart | Very-high-density plasmas for thermonuclear fusion | |
| Fukai et al. | Mechanism for the Hard—X-Ray Emission in Vacuum Spark Discharges | |
| US3679897A (en) | Laser bombardment of microparticle beam for producing atomic particles in the form of a beam or an expanding cloud | |
| Wang et al. | Laser-driven three-stage heavy-ion acceleration from relativistic laser-plasma interaction | |
| US3029361A (en) | High temperature plasma confinement using a travelling electromagnetic field | |
| RU2164363C2 (en) | Device for producing high-temperature plasma and neutron radiation | |
| US7486758B1 (en) | Combined plasma source and liner implosion system | |
| US3052617A (en) | Stellarator injector | |
| Liberman et al. | On the ignition of a self-sustained fusion reaction in a dense DT plasma | |
| US3189523A (en) | Means for producing high temperature plasma | |
| US5012720A (en) | Plasma projectile accelerator with valve means for preventing the backward flow of plasma in passage through which projectile is accelerated | |
| RU2160514C2 (en) | Device for production of high-temperature plasma and neutron radiation | |
| Skovoroda et al. | Large-volume microwave plasma for energetic H-ionsneutralization | |
| WO2025142890A1 (en) | Mirror fusion device | |
| RU2159994C2 (en) | Device for production of high-temperature plasma and neutron radiation | |
| Boggasch et al. | Z-pinch current enhancement by the inverse skin effect | |
| US3338789A (en) | Fusion generator of high intensity, pulsed neutrons | |
| RU2173032C2 (en) | Device for producing high-temperature plasma and neutron radiation | |
| Harrison | The problem of producing energetic macrons (macroscopic particles) | |
| Wang et al. | Transition acceleration of electrons and reconnection of magnetic fields driven by two-beam relativistic laser pulses traversing a NCD plasma slab target | |
| RU2187216C1 (en) | Process of generation of plasma flux and gear for its realization | |
| Seikel | 48 (b). Generation of Thrust—Electromagnetic Thrustors |
Legal Events
| Date | Code | Title | Description |
|---|---|---|---|
| MM4A | The patent is invalid due to non-payment of fees |
Effective date: 20090509 |