WO2004088402A1 - 調光体及び合わせガラス - Google Patents

Abstract

電圧印加時のヘイズの視野角依存性を低減できると共に、電圧無印加時の高遮蔽性、電圧印加時の低電圧駆動、及び電圧印加時の低ヘイズ化を実現できる調光体及び該調光体を備える合わせガラスを提供する。調光体100は、ラテックスから成る透明なポリマーフィルム101、及びネマティック液晶の棒状分子102が封入された液晶カプセル103から成る液晶層104を備え、ネマティック液晶の棒状分子102の複屈折率Δnが0.08≦Δn≦0.12に設定され、Δnと液晶カプセル103のカプセル径(D1)との積が0.55≧D1*Δn≧0.45の範囲に設定され、且つ空孔と同体積の真球換算直径の積算分布において、換算直径小側からの積算割合が10%である領域における最大直径D2と、換算直径小側からの積算割合が90%である領域における最大直径D3との比が2.5*D1≧D3/D2の関係を満たすように設定される。

Description

明 細 書 調光体及び合わせガラス 技術分野

本発明は、 液晶物質を有する調光体及び該調光体を備える合わせガラ スに関 し、 特に、 視野制御可能な調 体及び該調光体を備える合わせガ ラスに関する。 背景技術

従来、 調光体等の透過率を任意に調節する調光機能を有する素子 （以 下 「調光素子」 という） と して、 エレク ト 口 ク ロ ミ ッ ク素子 （以下 Γ E C素子」 という） が知られている。 この E C素子は、 酸化タ ングステ ン、 プルシア ンブル一等の電気化学的な酸化還元反応によ るスぺク ト ル変化 を伴う材料等から構成され、 光を吸収する こ と に よ って透過光量の制御 を行っているが、 E C素子は電流駆動型であるため、 大面積化した場合 に大きな電圧降下が翁生して応答速度が.著し く低下し、 長時間通電中に 生じる構成材料の電気化学的変化等に起因 した劣化が発生し、 耐久性を 必要とする調光体に適用する こ とができない。

そこで、 近年、 上述した電流駆動型の E C素子に代わ り、 電圧駆動型 の調光素子が調光体に適用されている。 例えば、 このよ.う な電圧駆動型 の調光素子と して、 曲線的な配列相のネマティ ッ ク （N C A P : Nematic Curviliner Aligned Phase) 液晶調光体が知られてお り 、 このネマティ ッ ク液晶調光体は、 液晶物質によ り構成され、 耐久性に優れる と共に、 大 面積化が容易である （特表昭 5 8— 5 0 1 6 3 1号公報） 。

通常、 この よ う な調光体は、 複数の空孔に液晶が封入された調光機能 を有する液晶層 と、 間に当該液晶層を挟持する一対の P E Tフ ィ ルム.か ら成 り 、 透明導電膜が当該液晶層に接着するベく 各々の P E Tフ ィ ルム の対向面に配設され、 この一対の透明導電膜を介して液晶層に電圧を印 加する。 そして、 液晶層は多数の空孔を有する透明なポリ マーフ ィ ルム からな り 、 当該空孔の各々 は液晶が封入される こ と によ って液晶カ プセ ルを形成する。

この調光体では、 電圧無印加時、 液晶分子が液晶カプセルの壁の曲面 に沿つて整列し、 液晶カプセルを透過する透過光の進行方向に沿つて配 列しないので、 当該透過光の光路を曲折した り、 液晶カ プセル及ぴポリ マ一フ ィ ルムの境界層において入射'光を散乱した り して液晶層を乳白色 にする。 一方、 電圧印加時、 液晶分子は発生する電界方向に沿って整列 するが、 このと き、 ポリマーフィ ルムの屈折率 n p と液晶分子の常光線 屈折率 n 0がー致する よ う な材料から液晶層が構成される こ と によ って 液晶力プセル及びポリ マーフ ィ ルムの境界層が光学的に存在しない状態 とな り 、 液晶層に入射した透過光をそのま ま透過させる こ とができ、 こ れによ り 液晶層を透明にする。

以上のよ う な原理から、 当該調光体は、 電圧無印加時では入射光の散 乱によ り視野を遮断し、 電圧印加時では入射光をそのま まの状態で透過 させる こ とによ り視野を確保する という視野制御機能を有する。

この調光体は上記視野制御機能によ り 、 単独で若 し く は複数の板ガラ スに挟まれた合わせガラスの形態でパーティ ショ ン等に好適に用いられ ている。

こ こで、 透明状態において僅かに残る散乱度合いをヘイズ （haze) と いう が、 上述した調光体では、 電圧無印加時の高遮蔽性や、 電圧印加時 の低電圧駆動と共に、 電圧印加時の低ヘイズ化が求められている。 さ ら に、 当該調光体が建築物の窓ガラスや自動車の窓ガラスに用いられる場 合、 これらの窓ガラスは開口面積が大きいため、 電圧印加時の低ヘイズ ィ匕と共に、 ヘイズの視野角依存性が小さいこ とが求められている。

そ して、 複屈折率 （以下 「Δ η」 という） の小さい液晶を用いる こ と によ り 、 正弦波電源にて電圧印加時のヘイズの視野角依存性を低減でき る こ とが知られている （特開平 3 — 1 1 6 0 1 9号公報） 。

このよ う に△ ηの小さい液晶を用いる こ と によ り 電圧印加時のヘイズ の視野角依存性は改善されるが、 電圧無印加時の遮蔽性が低下する傾向 がある。 このと き、電圧無印加時の遮蔽性の低下を補う ためには膜厚（液 晶層の厚み） を厚く する必要がある。 しかしながら、 当該膜厚を厚 く す る と電圧印加時のヘイズ及び駆動電圧が高く なる という 問題がある。

この発明は、 以上のよ う な問題点に着目 してなされたものである。 そ の目的とする と ころは、 電圧印加時のヘイズの視野角依存性を低減でき る と共に、 電圧無印加時の高遮蔽性、 電圧印加時の低電圧駆動、 及ぴ電 圧印加時の低ヘイズ化を実現でき る調光体及び合わせガラスを提供する こ と にある。 発明の開示

上記目的を達成するために、 本発明の第 1 の態棣によれば、 複数の空 孔を有し且つ当該空孔の各々 に液晶材料が封入された液晶層 と、 間に前 記液晶層を挟持する少な く と も一方が透明の一対の基板と、 該基板の 各々 における对向面に配設された透明導電膜と を備える調光体において、 前記液晶材料の複屈折率 ηが 0. 1 2≥ η≥ 0. 0 8の範囲にあ り 、 前記空孔と同体積の真球体における直径 D 1及び前記複屈折率 Δ ηの積 が 0. 5 5 « m≥ D l * A n≥ 0. 4 5 mの範囲にあ り 、 前記空孔の 真球換算直径の積算分布において、 換算直径小側からの積算割合が 1 0 %である領域における最大直径 D 2 と、 換算直径小側からの積算割合 が 9 0 %である領域における最大直径 D 3 との比が 2 . 5 * D 1 ≥ D 3 / D 2 である調光体が提供される。

上記目的を達成するために、 本発明の第 2 の態様によれば複数の空孔 を有し且つ当該空孔の各々 に液晶材料が封入された液晶層 と、 間に前記 液晶層を挟持する少な く と も一方が透明の一対の基板と、 該基板の各々 における対向面に配設された透明導電膜と を備える調光体であって、 前 記液晶材料の複屈折率 nが 0 . 1 2 ≥△ n ≥ 0 . 0 8 の範囲にあ り 、 前記空孔と同体積の真球体における直径 D 1 及び前記複屈折率 Δ n の積 が 0 . 5 5 πι≥ ϋ 1 * Δ η≥ 0 . 4 5 mの範囲にあ り 、 前記空孔の 真球換算直径の積算分布において、 換算直径小側から の積算割合が 1 0 %である領域における最大直径 D 2 と、 換算直径小側からの積算割合 が 9 0 %である領域における最大直径 D 3 と の比が 2 . 5 * D 1 ≥ D 3 ノ D 2 である調光体を備える合わせガラスが提供される。 図面の簡単な説明

図 1 は、 本発明の実施の形態に係る調光体の断面図である。

図 2 は、 図 1 の調光体 1 0 0 の製造方法のフロ一チヤ一トである。 発明を実施するための最良の形態

以下、 本発明の実施の形態に係る調光体について図面を参照 しながら 説明する。

まず、 本発明における液晶の Δ η、 空孔と 同体積の真球体における直 径 D 1 (以下 「カ プセル径」 という） 及び空孔と同体積の真球換算直径 の積算分布において、 換算直径小側からの積算割合が 1 0 %である領域 における最大直径 D 2 と、 換算直径小側からの積算割合が 9 0 %である 領域における最大直径 D 3 との比 （以下 「力 プセル径分布」 という ） の 設定の考え方について説明する。

一般に、 窓ガラス等に用いられる調光体において実用上求められる性 能は.、 後述する遮蔽性を示すビジピリ ティ ー （V) が 0. 1以下、 電圧 印加時のヘイ ズが 1 0 %以下の範囲である。 こ こで、 ビジピリ テ ィ ー (V) とは、 電圧無印加時の遮蔽性を定量的に表す指標であ り 、 光源、 ス ク リ ー ン、 液晶を有する調光体及び分光輝度計を順に同一光学軸上に 配設し、 光源から照射されたスク リ ー ン上のゼブラ模様の波長 7 0 0 n mにおける白縞の輝度 （ I w) 及び黒縞の輝度 （ l b ) のそれぞれを調 光体を介して分光辉度計によ って測定する こ と によ り 、 下記式 （ 1 ) か ら求める こ とができ る。

ビジピリ ティ 一 ( V) = ( I w— I b ) / ( I w + I b ) …… ( 1 ) また、 ヘイズはヘーズメ ータ （例えば、 ス ガ試験機 （株） 製の 「スガ ヘーズメ ータ」 ) によ り測定する こ とができ る。 ヘイズは、 入射光の光 量に対する全視野角における透過光の光量の比である全透過率 （T t ) と、 入射光の光量に対する入射光と平行な透過光の光量の比である平行 透過率 （ T p ) の関係によ り、 下記式 （ 2 ) から求めるこ とができ る。 ヘイズ = ( T t— T p ) /Ί t ( 2 )

ここで、 上述したよ う に厶 nの小さい液晶を用いるこ と によ り 、 電圧 印加時のヘイズは低減されるが、 厶 nが 0. 1 2 よ り大きいと十分に低 いヘイズは得られない。 一方、 厶 nが小さい と電圧無印加時の遮蔽性は 低下する。 例えば、 Δ nが 0. 0 8 よ り小さいと カプセル径ゃカ プセル 径分布を好適に組み合わせても、 ビジピリ ティ ー （V) が高く な り 、 十 分に高い遮蔽性は得られない。 従つて、 液晶の△ nは 0. 0 8以上で且 つ 0. 1 2以下である こ とが必要である。

また、 上記液晶の△ nの範囲に対応した電圧無印加時の遮蔽性が最も 高く なるカ プセル径 （D 1 ) 及びカ プセル径分布 （D 3 ZD 2 ) の範囲 が存在する。

まず、 カ プセル径については、 △ n と カプセル径 （ D 1 ) との積△ n * D 1が下記式 （ 3 ) で表される範囲にある こ とが必要である。

0. 5 5≥ D l *A n≥ 0. 4 5 ( 3 )

ここで、 厶 nが一定である とする と、 0. 4 5 > D l *A nの範囲で は （ 3 ) 式の範囲よ り カプセル径が小さいが、 この場合、 カプセル径の 小径化に伴う散乱量の増加によ り可視域での平均透過率は低く なる一方、 長波長側の光が回折する事によ り ビジピリ ティ ー （ V ) が高く な り 、 結 局、 電圧無印加時の遮蔽性が低下する。

また、 A n * D l > 0. 5 5の範囲では、 （ 3 ) 式の範囲よ り 力 プセ ル径が大きいが、 この場合、 カプセル径の大径化に伴う散乱量の低下に よ り ビジピリ ティ ー （ V ) が高 く な り 、 やは り電圧無印加時の遮蔽性が 低下する。

いずれの場合も、 膜厚を厚 く する こ と によ り電圧無印加時のビジビリ ティ ー （V) を低く し、 遮蔽性を向上させる こ とができ るが、 電圧印加 時のヘイズが高く な り 、 必要と される調光体の性能は得られない。

ここで、 必要と される調光体の性能が成り 立つのは、 カプセル径 ( D 1 ) と 力 プセル径分布 (D 3 /D 2 ) が下記式 （ 4 ) で表される場合で ある。

2. 5 * D 1 ≥ D 3 /D 2 ( 4 )

力 プセル径分布 ( D 3 / D 2 ) が 2. 5 * D 1 よ り大きい場合、 すな わち '（ 4 ) 式の範囲よ り 力 プセル径分布 （D 3 ZD 2 ) が広い場合は、 一般に大きなカ プセル径 （D 1 ) の割合が増加し、 可視域ではほと んど 散乱しな く なるため、 ビジピリ ティ 一 （ V ) が高 く な り 、 電圧無印加時 の遮蔽性が低下する。 この場合、 カプセル径 （D 1 ) を小さ く する、 あ るいは膜厚を厚く する こ と によ り ビジピリ ティ 一 （ V ) を低く し、 遮蔽 性を向上させる こ とができ るが、やは り電圧印加時のヘイズが高 く な り 、 必要と される調光体の性能は得られない。

以上の考察に基づいて、 本発明においては、 A nが小さい液晶物質を 用いたに もかかわらず、 液晶材料の△ n、 カ プセル径 （ D 1 ) 、 及び力 プセル径分布 （D 3 ZD 2 ) を好適に組み合わせる こ と によ り 、 電圧無 印加時の遮蔽性を損ねる こ とな く 、 電圧印加時において低電圧で駆動可 能であ り 、 ヘイズの低い液晶調光体の実現を可能と した。

図 1 は、 本発明の実施の形態に係る調光体の断面図である。

図 1 において、 調光体 1 0 0は、 複数の空孔を有する ラテッ クスから 成る透明なポリ マーフ ィ ルム 1 0 1及び上記空孔の各々 にネマティ ッ ク 液晶の棒状分子 1 0 2が封入される こ と によ つて形成された液晶力プセ ル 1 0 3から成る液晶層 1 0 4 と、 間に液晶層 1 0 4 を挟持する一対の P E Tフ ィ ルム 1 0 5 a , b と、 該一対の P E Tフ ィ ルム 1 0 5 a , b の各々の対向面に配設された透明導電膜 1 0 6 a , b と を備え、 一対の 透明導電膜 1 0 6 a , bは液晶層 1 Q 4に電圧を印加する。

この調光体 1 0 0では、 液晶層 1 0 4への電圧無印加時、 ネマティ ッ ク液晶の棒状分子 1 0 2が液晶カプセル 1 0 3の壁の曲面に沿って整列 し、 液晶力プセル 1 0 3 を透過する透過光の進行方向に沿つて配列しな いので、 透過光の光路を曲折した り 、 液晶力 プセル 1 0 3及ぴポリ マー フ ィ ルム 1 0 1 の境界層において入射光を散乱して液晶層 1 0 4 を乳白 色にする。 一方、 この調光体 1 0 0では、 液晶層 1 0 4への電圧印加時、 ネマティ ク液晶の棒状分子 1 0 2が発生する電界方向に沿つて整列す るが、 このと き、 ポリ マ一フィ ルム 1 0 1の屈折率 n p とネマティ ッ ク 液晶の棒状分子 1 0 2の常光線屈折率 n 0がー致する よ う な材料から液 晶層 1 0 4が構成されるこ とによ って液晶カ プセル 1 0 3.及ぴポリ マー フ ィ ルム 1 0 1 の境界層が光学的に存在しない状態とな り、 液晶層 1 0 4 に入射した透過光をそのまま透過させる こ とができ、 これによ つて液 晶層 1 0 4 を透明にする。

以上のよ う な原理から、 当該調光体 1 0 0 は、 電圧無印加時には入射 光の散乱によ り視野を遮断し、 電圧印加時には入射光をそのま まの状態 で透過する こ と によ り視野を確保する という視野制御機能を有する。 次に、 調光体 1 0 0 の製造方法について説明する。

図 2 は、 図 1 の調光体 1 0 0 の製造方法のフローチヤ一トである。 図 2 において、 まず、 厚みが 1 7 5 mである P E Tフ ィ ルム 1 0 5 a , bの各々において、 その片面上に I T 0膜からなる透明導電膜 1 0 6 a , b を形成する (ステ ッ プ S 2 0 ) 。

次いで、 液晶材料と水性相と を混合してェマルジ ヨ ンを作製し、 該作 製されたェマルジョ ンをラ テツ クスに添加するか、 又は、 液晶材料と ラ テ ッ クス を直接混合してェマルジ ヨ ンを作製する。 この と き、 安定した 液晶粒子を形成するために、 ェマルジョ ンに界面活性剤を添加する こ と が好ま しい。 また、 液晶材科と水性相又はラ テッ クス との混合は、 プレ ンダ—、 コロイ ドミ ル等の ミ キサーを行う (ステ ッ プ S 2 1 ) o このミ キサ一の回転数によ って液晶カ プセル 1 0 3 のカ プセル径 ( D 1 ) を所 望の値に制御する こ とができ、 このと き、 当該 D 1 は約 5 mに制御さ れる。

さ ら に、 作製されたェマルジヨ ン中のラテ ッ クス を架橋するため架橋 剤を添加して媒体を形成する (ステ ッ プ S 2 2 ) 。 当該架橋剤の分量は、 ラテ ッ クスの固形分量に対応して、 この固形分量相当のラテッ クスの全 てを架橋可能な分量に設定される。

そして、 形成された媒体をナイ フブレー ド又は他の適当な手段によ つ て透明導電膜 1 0 6 a上に塗布し、 塗布された媒体を乾燥させる こ とに よつて架橋剤による ラテッ クスの架橋を進行させて液晶層 1 0 4 を形成 する （ステッ プ S 2 3 ) 。

次いで、 形成された液晶層 1 0 4 に透明導電膜 1 0 6 bが接する よ う に P E Tフ ィ ルム 1 0 5 b を貼り合わせ （ステ ッ プ S 2 4 ) 、 本処理を 終了する。

調光体 1 0 0 では、 Δ nが小さいと電圧印加時のヘイズは低減される という 液晶材料の性質を利用 して、 ネマティ ッ ク液晶の棒状分子 1 0 2 の Δ nは小さ く 設定される。 具体的には、 △ nが 0 . 1 2 よ り 大き いと 十分に低いヘイズが得られない一方、 nが小さすぎる と電圧無印加時 の遮蔽性が低下するため、 ネマティ ッ ク液晶の棒状分子 1 0 2 の△ n は 0 . 0 8 ≤ Δ n≤ 0 . 1 2 に設定される。

さ ら に、 液晶カプセル 1 0 3 のカプセル径 ( D 1 ) については、 カブ セル径 ( D 1 ) が小さすぎる と 力 プセル径の小径化に伴う散乱量の増加 によ り可視域での平均透過率は低く なる ものの、 長波長側の光が液晶力 プセル 1 0 3 を回折する こ とによ り ビジピリ ティ ー ( V ) が高く な り 、 結局、 電圧無印加時の遮蔽性が低下する一方、 カ プセル径 （D 1 ) が大 きすぎる と力プセル径の大径化に伴う散乱量の低下によ り ビジピリ ティ 一 （V) が高く な り 、 やは り 電圧無印加時の遮蔽性が低下する。 従って、 調光体 1 0 0 では、 n と 力プセル径 ( D 1 ) との積 A n * D 1 が 0 . 5 5 ≥ D 1 * A n≥ 0 . 4 5 の範囲に設定される。

こ こで、 Δ nが一定である とする と、 0. 4 5 > D 1 *△の範囲では カ プセル径が小さいこ と を示し、 n * D 1 > 0 . 5 5 の範囲ではカブ セル径が大きいこ と を示す。

一般に、 ビジピリ ティ ー （ V ) を低く して遮蔽性を向上させるには、 液晶層 1 0 4の膜厚を厚く するのが効果的であるが、 単純に液晶層 1 0 4 の膜厚を厚く するだけでは、 電圧印加時のヘイズが高 く な り 、 調光体 1 0 0 に必要と される性能を達成できない。 また、 液晶材料では、 大き なカ プセル径を有する液晶カ プセル 1 0 3 の割合が増加する と、 透過光が可視域でほと んど散乱しな く なるため、 ビジピリ ティ ー （V ) が高 く な り 、 電圧無印加時の遮蔽性が低下する。 この場合、 単純に、 カプセル径 （ D 1 ) を小さ く する こ と によ り ビジビ リ ティ 一 （ V ) を低く し、 遮蔽性を向上させる こ とができ るが、 やは り 電圧印加時のヘイズが高く な り 、 必要と される調光体の性能は得られな い o

従って、 調光体 1 0 0では、 カプセル径 （D 1 ) と カ プセル径分布 （D 3 / D 2. ) が 2 . 5 * D 1 ≥ D 3 / D 2 の関係を満たすよ う に設定され る o

以上よ り 、 本実施の形態に係る調光体 1 0 0 では、 不マティ ッ ク液曰 ¾ の棒状分子 1 0 2 の△ nが 0 . 0 8 ≤厶 n≤ 0 . 1 2 に設定され、 △ n と力 プセル径 （ D 1 ) との積△ n D 1 力 ^s 0 . 5 5 μ m≥ Ό 1 * A n ≥

0 . 4 5 // mの範囲に設定され 、 且つ力プセル径 ( D 1 ) と カプセル径 分布 （D 3 Z D 2 ) が 2 . 5 * D 1 ≥ D 3 / D 2 の関係を満たすよ う に 設定されるので、 電圧印加時のへィズの視野角依存性を低減でき る と共 に、 電圧無印加時の高遮蔽性、 電圧印加時の低電圧駆動、 及び電圧印加 時の低ヘイズ化を実現でき る。

本実施の形態に係る調光体 1 0 0 における液晶は、 ネマティ ッ ク液晶 の棒状分子 1 0 2 に限定されるものではな く 、 レステ リ ッ ク液晶及び スメ クティ ック液晶を用いても よい。

本実施の形態に係る調光体 1 0 0 におけるポリ マ ーフ ィ ルム 1 0 1 は その屈折率 n と ネマティ ッ ク液晶等の液晶材料の常光線屈折率 n 0 とが 一致する材料であって、 液晶材料を複数のカ プセル状に保持でき る もの であればよ く 、 無機及び有機の種類を問わずに用いる こ とができ るが、 特に、 P E Tフ ィ ルム 1 0 5上に形成された透明導電膜 1 0 6 との接着 性及び光学的均一性を有する ラテ ッ クスが好ま し く 、 これによ り物理的 耐久性に優れた調光体 1 0 0 を提供する こ とができ る。

また、 本実施の形態に係る調光体 1 0 0における透明導電膜 1 0 6が 形成された P E Tフ ィ ルム 1 0 5の代わ り に、 イ ンジゥム鉱酸化物 （ I T O ) 膜や錫酸化物 （ S n 0₂) 膜が表面に形成.されたガラ ス板やブラ スチッ ク フ ィ ルム等を用いても よい。

次に、 本発明に係る実施例を具体的に説明する。

(実施例)

液晶 Z L I— 4 1 7 1 (メ ルク社製、 A n = 0. 0 9 7 ) に界面活性 剤 I G E P A L C O— 6 1 0 (G A F社製） を 0. 5 w t %添加し、 該界面活性剤が添加された液晶を液晶比率が 0. 6 2 になる よ う にラテ ッ クス粒子 4 0重量％を含む N e o r e z R— 9 6 7 (ゼネ 力社製） に添加した後、 ホモジナイザーを用い 7 0 0 0回転で 1 0分間撹拌して ェマルジ ヨ ンを得た。 次いて、 該ェマルジヨ ンをゆつ く り 混ぜながら架 橋剤 C X— 1 0 0 (ゼネ力社製） をェマルジ ヨ ンに対して 3重量⁰ /₀の割 合で添加した。 そして、 架橋剤が添加されたェマルジョ ンを ドク タ ーブ レー ドを用いて、 I T 0膜付き P E Tフ ィ ルム上に塗布し、 乾燥した。 そ して、 塗布されたェマルジョ ンの乾燥後、 該ェマルジョ ンを も う一 枚の I T O膜付き P E Tフ ィ ルム と貼合わせ、 調光体を得た。 当該調光 体の厚みは 2 0 mであった。

また、 上記調光体では、 液晶カ プセルのカ プセル径 （ D 1 ) (i 5 ^ m であ り 、 カプセル径分布 （D 3 ZD 2 ) は 1 1. 5であった。

このよ う にして得られた調光体のビジピリ ティ ーを瞬間マルチ測光シ ステム MC P D— 1 0 0 0 ( 2 8 C ) (大塚電子株式会社製） を用いて 測定し、 サイ ン波 1 0 0 V/ 5 0 H zである低電圧を印加したヘイズ ヘーズメ ー タ によ って測定した結果、 測定結果は、 ビジピリ テ ィ ー ( V) = 0 . 0 8、 ヘイズ = 8 %であり、 電圧無印加時の高遮蔽性を確 保しつつ、 電圧印加時の低ヘイズ化を実現できることが分かった。

従って、 調光体において が 0. 0 8 ≤ Δ η≤ 0 . 1 2であり、 △ η とカ プセル径 （D 1 ) との積 A n * D lが 0 . 5 5 m≥ D l * A ii ≥ 0 . 4 5 « mであり、 且つカ プセル径 （D 1 ) とカ プセル径分布 （D 3 /D 2 ) が 2 . 5 * D 1 ≥ D 3 ZD 2であれば、 当該調光体は十分な 視野制御性能を有し、 電圧無印加時の高遮蔽性、 電圧印加時の低電圧駆 動、 及び電圧印加時の低ヘイズ化を実現できることが分かつた。 産業上の利用可能性

以上、 詳細に説明したよ う に、 本発明の調光体及び合わせガラス によ れば、 液晶材料の複屈折率 （A n ) が 0 . 1 2 ≥ η≥ 0 . 0 8の範囲 にあり、 空孔の体積と同体積の真球体における直径 D 1及び複屈折率 Δ ηの積が 0 . 5 5 ΐη≥ ϋ 1 * η≥ 0 . 4 5 mの範囲にあ り、 空孔 の真球換算直径の積算分布において、 換算直径小側からの積算割合が 1 0 %である領域における最大直径 D 2 と、 換算直径小側からの積算割合 が 9 0 %である領域における最大直径 D 3 との比が 2 . 5 * D 1 ≥ D 3 / D 2であるので、 電圧印加時のヘイズの視野角依存性を低減できると 共に、 電圧無印加時の高遮蔽性、 電圧印加時の低電圧駆動、 及び電圧印 加時の低ヘイズ化を実現できる。

Claims

請 求 の 範 囲

1 . 複数の空孔を有し且つ当該空孔の各々に液晶材料が封入された液晶 層 と、間に前記液晶層を挟持する少な く と も一方が透明の一対の基板と、 該基板の各々 における対向面に配設された透明導電膜と を備える調光体 において、

前記液晶材料の複屈折率△ nが 0. 1 2≥Δ η≥ 0. 0 8の範囲にあ り 、 前記空孔と同体積の真球体における直径 D 1及び前記複屈折率 Δ η の積が 0. 5 5 ;« m≥ D l *A n≥ 0. 4 5 mの範囲にあ り 、 前記空 孔の真球換算直径の積算分布において、 換算直径小側からの積算割合が 1 0 %である領域における最大直径 D 2 と、 換算直径小側からの積算割 合が 9 0 %である領域における最大直径 D 3 との比が 2. 5 * D 1 ≥ D 3 / D 2である こ と を特徴とする調光体。 ·

2. 複数の空孔を有し且つ当該空孔の各々 に液晶材料が封入された液晶 層と、間に前記液晶層を挟持する少な く と も一方が透明の一対の基板と、 該基板の各々における対向面に配設された透明導電膜と を備える調光体 であって、 前記液晶材料の複屈折率 nが 0. 1 2≥ n≥ 0. 0 8の 範囲にあ り 、 前記空孔と同体積の真球体における直径 D 1及び前記複屈 折率 Δ ηの積が 0. 5 5 « m≥ D l *A n≥ 0. 4 5 / inの範囲にあ り、 前記空孔の真球換算直径の積算分布において、 換算直径小側からの積算 割合が 1 0 %である領域における最大直径 D 2 と、 換算直径小側からの 積算割合が 9 0 %である領域における最大直径 D 3 との比が 2. 5 * D 1 ≥ D 3 /D 2である調光体を備える こ と を特徴とする合わせガラス。