RU2238775C2 - Method for applying electron beam in carrying out radiation therapy - Google Patents
Method for applying electron beam in carrying out radiation therapy Download PDFInfo
- Publication number
- RU2238775C2 RU2238775C2 RU2002123025/14A RU2002123025A RU2238775C2 RU 2238775 C2 RU2238775 C2 RU 2238775C2 RU 2002123025/14 A RU2002123025/14 A RU 2002123025/14A RU 2002123025 A RU2002123025 A RU 2002123025A RU 2238775 C2 RU2238775 C2 RU 2238775C2
- Authority
- RU
- Russia
- Prior art keywords
- magnetic
- magnetic field
- electrons
- electron
- electron beam
- Prior art date
Links
Images
Landscapes
- Radiation-Therapy Devices (AREA)
- Magnetic Treatment Devices (AREA)
Abstract
Description
Изобретение относится к медицине, конкретно - предназначено для облучения пучком электронов при лучевой терапии.The invention relates to medicine, specifically is intended for irradiation with an electron beam during radiation therapy.
Ранее известные способы облучения пучком электронов при лучевой терапии разработаны в процессе поиска наиболее эффективных способов лечения пациентов и диагностики заболеваний в медицине.Previously known methods of irradiation with an electron beam during radiation therapy were developed in the process of searching for the most effective methods of treating patients and diagnosing diseases in medicine.
Известен способ облучения пучком электронов при лучевой терапии, включающий пропускание пучка электронов через облучаемые ткани, корректировку параметров пучка электронов и параметров экспозиции. При осуществлении этого способа отсутствует наведение магнитного поля на облучаемые ткани, здоровые ткани или все тело пациента и, следовательно, отсутствует корректировка параметров магнитного поля [Khan P.M. The physics of radiation therapy, Baltimore, Maryland, USA, 1992].A known method of irradiation with an electron beam during radiation therapy, including passing an electron beam through irradiated tissue, adjusting the parameters of the electron beam and exposure parameters. When implementing this method, there is no guidance of the magnetic field on the irradiated tissue, healthy tissue or the entire body of the patient and, therefore, there is no adjustment of the magnetic field [Khan P.M. The physics of radiation therapy, Baltimore, Maryland, USA, 1992].
Недостатками известного способа облучения пучком электронов при лучевой терапии являются, во-первых, отсутствие защиты здоровых тканей от облучения пучком электронов; во-вторых, отсутствие возможности облучения протяженных и точечных областей тела, так как максимум дозы облучения электронами не имеет малой ширины.The disadvantages of the known method of irradiation with an electron beam during radiation therapy are, firstly, the lack of protection of healthy tissues from irradiation with an electron beam; secondly, the inability to irradiate extended and point regions of the body, since the maximum dose of electron irradiation does not have a small width.
Наиболее близким по техническому результату (прототипом) к заявляемому изобретению является способ облучения пучком электронов при лучевой терапии, заключающийся в том, что наводят магнитное поле на облучаемые ткани, защищают здоровые ткани от облучения областью магнитного поля с магнитной индукцией, не проницаемой к здоровым тканям, направляют пучок электронов под прямым углом к линиям магнитной индукции магнитного поля, пропускают электроны через облучаемые ткани и корректируют параметры магнитного поля. В качестве области магнитного поля с магнитной индукцией, не проницаемой к здоровым тканям, используют непроницаемое магнитное поле в области облучаемых тканей. Пучок электронов направляют под прямым углом к поверхности области магнитного поля, а через облучаемые ткани пропускают электроны, закрученные на круговые траектории магнитным полем. Ширина у максимума дозы облучения определяется влиянием радиусов, равных от 1·10-2 до 4·10-2 метра у круговых орбит электронов с начальной энергией 2-30 МЭВ в магнитном поле от 1 до 5 Тесла [С.М. Варзарь, А.В. Тултаев, А.П. Черняев. Управление распределением дозы пучка электронов в лучевой терапии // Приборы и техника эксперимента, 2002, №1, с.113-117].Closest to the technical result (prototype) to the claimed invention is a method of irradiating an electron beam during radiation therapy, which consists in inducing a magnetic field on the irradiated tissues, protecting healthy tissues from irradiation with a magnetic field with magnetic induction that is not permeable to healthy tissues, they direct the electron beam at right angles to the magnetic field lines of the magnetic field, pass the electrons through the irradiated tissue and adjust the parameters of the magnetic field. As a magnetic field region with magnetic induction that is not permeable to healthy tissues, an impermeable magnetic field is used in the irradiated tissue region. The electron beam is directed at right angles to the surface of the magnetic field region, and electrons twisted into circular trajectories by a magnetic field are passed through irradiated tissues. The width at the maximum dose is determined by the influence of radii equal to from 1 · 10 -2 to 4 · 10 · 2 meters in circular orbits of electrons with an initial energy of 2-30 MEV in a magnetic field from 1 to 5 Tesla [S.M. Varzar, A.V. Tultaev, A.P. Chernyaev. Controlling the dose distribution of an electron beam in radiation therapy // Instruments and experimental technique, 2002, No. 1, p.113-117].
Недостатками указанного способа облучения пучком электронов при лучевой терапии являются: во-первых, наличие отрицательного влияния магнитного поля на облучаемую область и, во-вторых, отсутствие возможности облучения протяженных и точечных микроскопических областей. Отрицательное влияние магнитного поля на облучаемую область происходит из-за совмещения магнитного поля с областью облучения, не позволяющего провести в чистом виде облучение пучком электронов. Отсутствие возможности облучения протяженных и точечных микроскопических областей имеет место по причине отсутствия малой ширины у максимума дозы облучения из-за влияния радиусов, равных от 1·10-2 до 4·10-2 метра у круговых орбит электронов с начальной энергией 2-30 МЭВ в магнитном поле от 1 до 5 Тесла.The disadvantages of this method of irradiation with an electron beam during radiation therapy are: firstly, the presence of a negative effect of a magnetic field on the irradiated region and, secondly, the inability to irradiate extended and point microscopic regions. The negative influence of the magnetic field on the irradiated region occurs due to the combination of the magnetic field with the irradiation region, which does not allow conducting pure electron beam irradiation. The inability to irradiate extended and point microscopic regions occurs due to the absence of a small width at the maximum radiation dose due to the influence of radii equal to from 1 · 10 -2 to 4 · 10 · 2 -2 meters in circular orbits of electrons with an initial energy of 2-30 MEV in a magnetic field from 1 to 5 Tesla.
Предлагаемым изобретением решается задача, во-первых, обеспечения отсутствия отрицательного влияния магнитного поля на облучаемую область; во-вторых, обеспечения облучения протяженных и точечных микроскопических областей.The present invention solves the problem, firstly, to ensure the absence of negative effects of the magnetic field on the irradiated region; secondly, providing exposure to extended and point microscopic areas.
Для достижения указанного технического результата в способе облучения пучком электронов при лучевой терапии, включающем наведение магнитного поля с магнитной индукцией, не проницаемой к здоровым тканям, для защиты от облучения, направление пучка электронов под прямым углом к линиям магнитной индукции магнитного поля, пропускание электронов через облучаемые ткани, магнитное поле наводят на плоскость границы между облучаемыми и здоровыми тканями, увеличивают его магнитную индукцию до уровня магнитных барьеров индуцированного магнитного поля, не проницаемых для высокоэнергетических и низкоэнергетических электронов и изогнутых по дугам круговых орбит электронов, при этом пучок электронов направляют к магнитным барьерам под острым углом к плоскости границы между облучаемыми и здоровыми тканями для отражения электронов от магнитных барьеров, а отраженные электроны пропускают через облучаемые ткани.To achieve the specified technical result in the method of irradiation with an electron beam during radiation therapy, including inducing a magnetic field with magnetic induction that is not permeable to healthy tissues, to protect against radiation, directing the electron beam at right angles to the magnetic field lines of the magnetic field, passing electrons through the irradiated tissues, the magnetic field is brought to the plane of the boundary between the irradiated and healthy tissues, increase its magnetic induction to the level of magnetic barriers induced by magnetic field, which are not permeable to high-energy and low-energy electrons and bent in circular arcs of electrons, the electron beam is directed to the magnetic barriers at an acute angle to the plane of the boundary between the irradiated and healthy tissues to reflect electrons from the magnetic barriers, and the reflected electrons pass through the irradiated tissue.
Отсутствие отрицательного влияния магнитного поля на облучаемую область обусловлено тем, что магнитное поле наводят на плоскость границы между облучаемыми и здоровыми тканями, в качестве области магнитного поля с высокой магнитной индукцией, не проницаемой к здоровым тканям, используют непроницаемый для электронов магнитный барьер на плоскости границы между облучаемыми и здоровыми тканями, изогнутый по дугам круговых орбит электронов.The absence of a negative influence of the magnetic field on the irradiated region is due to the fact that the magnetic field is induced on the plane of the boundary between the irradiated and healthy tissues, and an impermeable to electrons magnetic barrier on the boundary plane is used as the magnetic field region with high magnetic induction, which is not permeable to healthy tissues irradiated and healthy tissues, curved along the arcs of circular electron orbits.
Облучение протяженных и точечных микроскопических областей обусловлено тем, что пучок электронов направляют под острым углом, определяемым необходимым для облучения отражением электронов, к плоскости границы между облучаемыми и здоровыми тканями, а через облучаемые ткани пропускают электроны, отраженные магнитным полем.Irradiation of extended and point microscopic regions is due to the fact that the electron beam is directed at an acute angle, which is determined by the reflection of electrons necessary for irradiation, to the plane of the boundary between the irradiated and healthy tissues, and the electrons reflected by the magnetic field are passed through the irradiated tissues.
Изобретение поясняется чертежами.The invention is illustrated by drawings.
На фиг.1 изображены график зависимости 1 центробежной силы, действующей на высокоэнергетический электрон при вынужденном движении по круговой орбите, от радиуса R орбиты электрона; график зависимости 2 центробежной силы, действующей на низкоэнергетический электрон при вынужденном движении по круговой орбите, от радиуса R орбиты электрона; график зависимости 3 магнитной составляющей силы Лоренца, действующей на высокоэнергетический электрон при движении в магнитном поле перпендикулярно линиям магнитной индукции, с линией магнитного барьера 4; график зависимости 5 магнитной составляющей силы Лоренца, действующей на низкоэнергетический электрон при движении электрона перпендикулярно линиям магнитной индукции, с линией магнитного барьера 6. На фиг.2 изображены график зависимости 1 центробежной силы, действующей на высокоэнергетический электрон при вынужденном движении по круговой орбите, от радиуса R орбиты электрона; график зависимости 2 центробежной силы, действующей на низкоэнергетический электрон при вынужденном движении по круговой орбите, от радиуса R орбиты электрона; график зависимости 7 магнитной составляющей силы Лоренца, действующей на высокоэнергетический электрон при движении электрона в магнитном поле перпендикулярно линиям магнитной индукции, с линией пониженного магнитного барьера 8, не удерживающего высокоэнергетический электрон на круговой орбите; график зависимости 9 магнитной составляющей силы Лоренца, действующей на низкоэнергетический электрон при движении электрона в магнитном поле перпендикулярно линиям магнитной индукции, с линией пониженного магнитного барьера 10, еще удерживающего низкоэнергетический электрон на круговой орбите. На фиг.3 изображена исходная траектория с переходом в круговую орбиту электронов вдоль магнитных барьеров 4, 6. На фиг.4 изображены исходные траектории электронов широкого пучка с переходом в круговую орбиту вдоль постоянных высотой магнитных барьеров 4, 6. При этом на фиг.1-4 высокоэнергетический электрон схематично показан затемненным кругом, а низкоэнергетический электрон - светлым кругом.Figure 1 shows a graph of the dependence of 1 centrifugal force acting on a high-energy electron during forced movement in a circular orbit, on the radius R of the electron orbit; graph of the dependence of 2 centrifugal forces acting on a low-energy electron during forced movement in a circular orbit, on the radius R of the electron orbit; plot 3 of the magnetic component of the Lorentz force acting on a high-energy electron when moving in a magnetic field perpendicular to the lines of magnetic induction, with a line of
Способ облучения пучком электронов при лучевой терапии осуществляют следующим образом. Сначала наводят слабое магнитное поле на плоскую границу между облучаемыми и здоровыми тканями пациента, при этом здоровые ткани окружают этим магнитным полем. Профиль магнитного поля обычно определяется формой сменных полюсных наконечников магнита или электромагнита. Защищают здоровые ткани от облучения областью магнитного поля с магнитной индукцией, не проницаемой к здоровым тканям. После достижения необходимого для защиты здоровых тканей профиля магнитного поля увеличивают индукцию магнитного поля до высокого уровня, заведомо не позволяющего электронам пройти не только в здоровые ткани, но и в область магнитного поля. То есть в качестве области магнитного поля с высокой магнитной индукцией, не проницаемой к здоровым тканям, используют не проницаемый для электронов магнитный барьер на плоской границе между облучаемыми и здоровыми тканями, изогнутый по дугам круговых орбит электронов. Пучок электронов направляют под острым углом к изогнутой по дугам круговых орбит электронов плоской границе магнитного поля и под прямым углом к линиям индукции магнитного поля, чтобы отраженные от магнитного поля электроны прошли через предназначенную для облучения область. Пропускают электроны через облучаемые ткани. Далее производят корректировку параметров магнитного поля до гарантированной защиты здоровых тканей от облучения пучком электронов и параметров пучка электронов до обеспечения требуемой глубины и требуемых размеров области облучения, уточняют время экспозиции и продолжают облучение пациента. При распределении дозы облучения и выборе режима облучения учитывают: график зависимости 1, поскольку необходимо, чтобы центробежная сила была меньше силы Лоренца, график зависимости 2, поскольку необходимо, чтобы центробежная сила была меньше силы Лоренца; график зависимости 3 с линией магнитного барьера 4, поскольку необходимо, чтобы сила Лоренца была больше центробежной силы, график зависимости 5 с линией магнитного барьера 6, чтобы сила Лоренца была больше центробежной силы; график зависимости 7 с линией пониженного магнитного барьера 8, не удерживающего высокоэнергетический электрон на круговой орбите, чтобы не допустить исхода высокоэнергетического электрона с круговой орбиты, график зависимости 9 с линией пониженного магнитного барьера 10, чтобы далее не понижать магнитного барьера 10. Фокусированный пучок электронов подают в магнитное поле для распределения дозы облучения по области облучения. Для распределения дозы облучения пучком электронов при лучевой терапии используют индуцированное магнитное поле, имеющее особую топографию. Топография магнитного поля для облучения пучком электронов при лучевой терапии характеризуется графиком зависимости 3 с линией магнитного барьера 4 для высокоэнергетических электронов и графиком зависимости 5 с линией магнитного барьера 6 для низкоэнергетических электронов. Особенностью топографии магнитного поля является наличие нескольких магнитных барьеров, высота каждого из которых определяется энергией соответствующего барьеру электрона. Энергетический спектр электронов для реализации предлагаемого способа достаточно разбить на две области спектра, а электроны разбить на две группы - высокоэнергетические электроны и низкоэнергетические электроны. Магнитный барьер 4 соответствует высокоэнергетическим электронам, а магнитный барьер 6 - низкоэнергетическим электронам. Магнитными барьерами 4, 6 для движущихся одиночных электронов и для пучка электронов в целом является повышенная магнитная индукция в области магнитного поля, оказывающая сдерживающее воздействие на электроны. Сдерживающее воздействие магнитного барьера 4 на высокоэнергетические электроны проявляется посредством повышенной силы Лоренца, соответствующей скорости высокоэнергетических электронов и повышенному уровню магнитной индукции в протяженной области пространства. Сдерживающее воздействие магнитного барьера 6 на низкоэнергетические электроны проявляется посредством повышенной силы Лоренца, соответствующей скорости низкоэнергетических электронов и повышенному уровню магнитной индукции в протяженной области пространства. Магнитная составляющая силы Лоренца, действующая на электрон, определяется по формуле (1):The method of irradiation with an electron beam during radiation therapy is as follows. First, a weak magnetic field is induced on a flat boundary between the irradiated and healthy tissues of the patient, while healthy tissues are surrounded by this magnetic field. The magnetic field profile is usually determined by the shape of the interchangeable pole pieces of the magnet or electromagnet. Protect healthy tissues from exposure to a magnetic field with magnetic induction that is not permeable to healthy tissues. After reaching the magnetic field profile necessary for the protection of healthy tissues, the magnetic field induction is increased to a high level, which obviously does not allow electrons to pass not only into healthy tissues, but also into the region of the magnetic field. That is, as a magnetic field region with high magnetic induction, which is not permeable to healthy tissues, an electron-barrier magnetic barrier on a flat boundary between irradiated and healthy tissues, curved along the arcs of circular orbits of electrons, is used. The electron beam is directed at an acute angle to the plane boundary of the magnetic field bent along the arcs of circular electron orbits and at a right angle to the lines of magnetic field induction so that the electrons reflected from the magnetic field pass through the area intended for irradiation. Electrons are passed through irradiated tissues. Next, the magnetic field parameters are adjusted to guarantee the protection of healthy tissues from electron beam irradiation and the electron beam parameters to ensure the required depth and size of the irradiation area, the exposure time is specified, and the patient is continued to be irradiated. When distributing the radiation dose and choosing the irradiation regime, the following is taken into account: dependence graph 1, since it is necessary that the centrifugal force is less than the Lorentz force, graph of
где q - заряд электрона;where q is the electron charge;
v - скорость электрона;v is the electron velocity;
В - магнитная индукция поля.In - magnetic induction of the field.
Воздействие магнитной составляющей силы Лоренца на электрон зависит от скорости полета электрона и магнитной индукции поля. Поэтому магнитная составляющая силы Лоренца, действующая на высокоэнергетический электрон, определяется по формуле (2):The effect of the magnetic component of the Lorentz force on the electron depends on the flight speed of the electron and the magnetic induction of the field. Therefore, the magnetic component of the Lorentz force acting on a high-energy electron is determined by the formula (2):
где v1 - скорость высокоэнергетического электрона.where v 1 is the speed of a high-energy electron.
Магнитная составляющая силы Лоренца, действующая на низкоэнергетический электрон, определяется по формуле (3):The magnetic component of the Lorentz force acting on a low-energy electron is determined by the formula (3):
где v2 - скорость низкоэнергетического электрона. На пучок электронов воздействуют магнитными барьерами 4, 6 по фронту подошедшего к магнитным барьерам 4, 6 пучка электронов. Воздействуют магнитными барьерами 4, 6 изогнутыми по дугам круговых орбит электронов и в то же время защищающими здоровые ткани по фронту отклонения и рассеяния электронов. Распределение дозы облучения пучком электронов с помощью магнитных барьеров 4, 6 индуцированного магнитного поля производят при положении магнитных барьеров 4, 6, которое обеспечивает необходимую защиту здоровых тканей, максимальное рассеяние электронов в область облучения и минимальное рассеяние электронов на здоровые ткани. Распределение дозы облучения пучком электронов с помощью магнитных барьеров 4, 6 индуцированного магнитного поля производят при форме магнитных барьеров 4, 6, которая имеет плавные изгибы поверхности, приближающиеся к изгибам области облучения, чтобы облучению подверглись все предназначенные для этого ткани. Пучок электронов направляют к магнитным барьерам 4, 6 под острым углом, определяемым необходимым для облучения отражением электронов, к плоской границе между облучаемыми и здоровыми тканями, а через облучаемые ткани пропускают электроны, отраженные магнитным полем. Регулировку распределения дозы облучения пучком электронов производят с помощью магнитных барьеров 4, 6 индуцированного магнитного поля путем изменения форм барьеров 4, 6, изменением положений барьеров 4, 6 и сменой барьеров 4, 6. Само распределение дозы облучения пучком электронов осуществляют при последующем сохранении определенных положений магнитных барьеров 4, 6 и определенных форм магнитных барьеров 4, 6. Магнитные барьеры 4, 6 протяженны вдоль изогнутых участков траекторий электронов. Высоту, ширину и длину магнитных барьеров 4, 6 выбирают достаточными величинами для удержания электронов на круговых орбитах, достаточными для защиты здоровых тканей и достаточными для достижения требуемого распределения дозы облучения. Электроны вынуждены перемещаться в составе пучка электронов вдоль магнитных барьеров 4, 6, оказавшихся на пути электронов. Электроны из состава пучка отклоняются магнитными барьерами 4, 6 и далее следуют в составе пучка электронов по изогнутым траекториям. Необходимое распределение дозы пучка электронов определяют не только величиной магнитной индукции на пути электронов, но и положением магнитных барьеров 4, 6 в пространстве, при достаточной величине магнитной индукции барьеров 4, 6 и при соответствующих формах магнитных барьеров 4, 6. Магнитные барьеры 4, 6 имеют по всей длине постоянные достаточные высоты при постоянном или переменном радиусе изгиба этих магнитных барьеров. Распределение дозы облучения электронов осуществляют с помощью достаточно высоких магнитных барьеров 4, 6. Поперечное сечение магнитного барьера 6 для низкоэнергетических электронов изображено в виде пика графика зависимости 5 силы Лоренца, действующей на низкоэнергетический электрон в магнитном поле, от радиуса орбиты низкоэнергетических электронов. Каждый максимум индукции для бинарной по энергии смеси электронов дает два максимума сил Лоренца, два магнитных барьера 4, 6 для электронов, как это проиллюстрировано графиками 3, 5 с линиями магнитных барьеров 4, 6 на фиг.1. При достаточно высоких пиках сил Лоренца, т.е. при магнитных барьерах 4, 6 выше кривой линии 1, все электроны могут пролетать по круговым орбитам. Когда электроны летят по круговым орбитам, вершина магнитного барьера может иметь любую форму, но форма магнитного барьера 6 должна быть такой, чтобы выполнялось условие (4):where v 2 is the speed of the low-energy electron. The electron beam is affected by
где R - радиус изгиба магнитного барьера;where R is the bending radius of the magnetic barrier;
m - масса электрона;m is the mass of the electron;
v1 - скорость высокоэнергетического электрона;v 1 - velocity of a high-energy electron;
В - индукция магнитного поля, соответствующая наибольшей высоте магнитного барьера.B — magnetic field induction corresponding to the highest height of the magnetic barrier.
При снижении высоты магнитного барьера 8, как это показано на фиг.2, происходящем одновременно со снижением магнитного барьера 10, высокоэнергетический электрон уходит с круговой орбиты на прямолинейную траекторию. Исхода электронов за магнитный барьер 8 допускать нельзя во избежание облучения здоровых тканей. Низкоэнергетический электрон, при достаточной высоте магнитного барьера 10, остается на круговой орбите. Для низкоэнергетического электрона, движущегося по дуге круговой орбиты, должно выполняться условие (5):With a decrease in the height of the
где m- масса электрона;where m is the mass of the electron;
v2 - скорость низкоэнергетического электрона.v 2 is the speed of the low-energy electron.
Высоту магнитных барьеров 8, 10 увеличивают до высоты барьеров 4, 6. Траектория электронов вдоль магнитных барьеров 4, 6 и, следовательно, вдоль облучаемой протяженной области показана на фиг.3.The height of the
Так осуществляется способ облучения пучком электронов при лучевой терапии на примере облучения пациента узким сфокусированным пучком.Thus, a method for irradiating an electron beam during radiation therapy is carried out using the example of irradiating a patient with a narrow focused beam.
Указанный способ облучения пучком электронов при лучевой терапии годен и при облучении пациента широким пучком электронов, что поясняется фиг.4. На фиг.4 показано, что облучение области широким лучом трансформируется в усиленное облучение только вдоль протяженной области, то есть вдоль линии транспортировки электронов около магнитных барьеров 4, 6.The specified method of irradiation with an electron beam during radiation therapy is also suitable for irradiating a patient with a wide electron beam, which is illustrated in Fig.4. Figure 4 shows that irradiation of the region with a wide beam is transformed into enhanced irradiation only along the extended region, that is, along the line of electron transport near the
После распределения дозы облучения пучком электронов и защиты здоровых тканей не проницаемым для пучка электронов магнитным полем, направления пучка электронов под острым углом к тонкой области магнитного поля и под прямым углом к линиям магнитной индукции, осуществляют собственно облучение пучком электронов.After the dose distribution of the electron beam and the protection of healthy tissues by the magnetic field not permeable to the electron beam are distributed, the electron beam is directed at an acute angle to a thin region of the magnetic field and at right angles to the lines of magnetic induction, the electron beam is irradiated.
Использование предлагаемого изобретения позволит защитить облучаемые и здоровые ткани пациента от воздействия магнитного поля и проводить процесс облучения широким или узким пучком электронов в протяженных и точечных микроскопических областях.Using the proposed invention will protect the irradiated and healthy tissue of the patient from exposure to a magnetic field and carry out the irradiation process with a wide or narrow electron beam in extended and point microscopic areas.
Claims (1)
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| RU2002123025/14A RU2238775C2 (en) | 2002-08-27 | 2002-08-27 | Method for applying electron beam in carrying out radiation therapy |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| RU2002123025/14A RU2238775C2 (en) | 2002-08-27 | 2002-08-27 | Method for applying electron beam in carrying out radiation therapy |
Publications (2)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| RU2002123025A RU2002123025A (en) | 2004-03-27 |
| RU2238775C2 true RU2238775C2 (en) | 2004-10-27 |
Family
ID=33537107
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| RU2002123025/14A RU2238775C2 (en) | 2002-08-27 | 2002-08-27 | Method for applying electron beam in carrying out radiation therapy |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| RU (1) | RU2238775C2 (en) |
Citations (3)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| DE2306567B2 (en) * | 1973-02-10 | 1980-09-25 | Siemens Ag, 1000 Berlin Und 8000 Muenchen | Irradiation facility with an electron accelerator |
| RU2067464C1 (en) * | 1992-10-05 | 1996-10-10 | Сорокин Владимир Борисович | Irradiation unit |
| RU2191610C2 (en) * | 2000-04-12 | 2002-10-27 | Медицинский радиологический научный центр РАМН | Method for forming absorbed radiation dose in performing neutron therapy |
-
2002
- 2002-08-27 RU RU2002123025/14A patent/RU2238775C2/en not_active IP Right Cessation
Patent Citations (3)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| DE2306567B2 (en) * | 1973-02-10 | 1980-09-25 | Siemens Ag, 1000 Berlin Und 8000 Muenchen | Irradiation facility with an electron accelerator |
| RU2067464C1 (en) * | 1992-10-05 | 1996-10-10 | Сорокин Владимир Борисович | Irradiation unit |
| RU2191610C2 (en) * | 2000-04-12 | 2002-10-27 | Медицинский радиологический научный центр РАМН | Method for forming absorbed radiation dose in performing neutron therapy |
Non-Patent Citations (1)
| Title |
|---|
| ВАРЗАРЬ С.М. и др. Управление распределением дозы пучка электронов в лучевой терапии. Приборы и техника эксперимента, №1, 2002, с.113-117. * |
Also Published As
| Publication number | Publication date |
|---|---|
| RU2002123025A (en) | 2004-03-27 |
Similar Documents
| Publication | Publication Date | Title |
|---|---|---|
| US11529532B2 (en) | Radiation therapy systems and methods | |
| JP3118608B2 (en) | System for multi-particle therapy | |
| TWI882989B (en) | Particle therapy system | |
| US20210085999A1 (en) | Apparatus and methods for magnetic control of radiation electron beam | |
| CA2353980C (en) | Method for treating a target volume with a particle beam and device implementing same | |
| CN111093767B (en) | Configurable collimator controlled using linear motors | |
| CN114668986B (en) | A radiotherapy device, a photon flash therapy system, and an ultra-high energy electron flash therapy system | |
| US9006677B2 (en) | Fan beam modulator for ion beams providing continuous intensity modulation | |
| JP2023543104A (en) | Device for delivering radiation therapy | |
| RU2238775C2 (en) | Method for applying electron beam in carrying out radiation therapy | |
| US12138486B2 (en) | System for radiation therapy | |
| CN102793978A (en) | Multi-ply effective depth modulator | |
| JP2009039353A (en) | Charged particle irradiation apparatus and its control method | |
| JPH07148277A (en) | Nonuniform ridge filter system for irradiation with heavy charge particle ray | |
| RU2765830C1 (en) | Method for changing the final energy of a proton beam used for flash therapy | |
| EP4245363A1 (en) | A particle beam transport system for the delivery of particle beam therapy | |
| JPH04197273A (en) | Treating device formed by using proton ray | |
| RU2209643C2 (en) | Method for radiation therapy | |
| KR20110039171A (en) | Programmable Mask for Hadron Treatment | |
| KR20160133793A (en) | Target for Generating Charged Particle and Apparatus for Generating Charged Particle | |
| HK1260433B (en) | Radiation therapy systems | |
| Breuer et al. | Modifying the Proton Beam | |
| Chu | beam delivery systems |
Legal Events
| Date | Code | Title | Description |
|---|---|---|---|
| MM4A | The patent is invalid due to non-payment of fees |
Effective date: 20040828 |