RU2231817C2 - Infrared nonlinear optical materials - Google Patents
Infrared nonlinear optical materials Download PDFInfo
- Publication number
- RU2231817C2 RU2231817C2 RU2002101741/28A RU2002101741A RU2231817C2 RU 2231817 C2 RU2231817 C2 RU 2231817C2 RU 2002101741/28 A RU2002101741/28 A RU 2002101741/28A RU 2002101741 A RU2002101741 A RU 2002101741A RU 2231817 C2 RU2231817 C2 RU 2231817C2
- Authority
- RU
- Russia
- Prior art keywords
- nanoparticles
- nonlinear optical
- composite
- dielectric
- radiation
- Prior art date
Links
- 230000003287 optical effect Effects 0.000 title claims abstract description 23
- 239000000463 material Substances 0.000 title claims abstract description 7
- 239000002105 nanoparticle Substances 0.000 claims abstract description 22
- 239000002184 metal Substances 0.000 claims abstract description 13
- 229910052751 metal Inorganic materials 0.000 claims abstract description 13
- 239000002131 composite material Substances 0.000 abstract description 24
- 230000003595 spectral effect Effects 0.000 abstract description 10
- 239000003989 dielectric material Substances 0.000 abstract 1
- 230000000694 effects Effects 0.000 abstract 1
- 239000000126 substance Substances 0.000 abstract 1
- 230000005855 radiation Effects 0.000 description 14
- 229910052709 silver Inorganic materials 0.000 description 11
- 239000004332 silver Substances 0.000 description 11
- BQCADISMDOOEFD-UHFFFAOYSA-N Silver Chemical compound [Ag] BQCADISMDOOEFD-UHFFFAOYSA-N 0.000 description 10
- 238000010521 absorption reaction Methods 0.000 description 10
- 239000002245 particle Substances 0.000 description 7
- 238000001228 spectrum Methods 0.000 description 5
- 230000005672 electromagnetic field Effects 0.000 description 3
- 239000010931 gold Substances 0.000 description 3
- 239000002923 metal particle Substances 0.000 description 3
- 238000004476 mid-IR spectroscopy Methods 0.000 description 3
- 238000002834 transmittance Methods 0.000 description 3
- 229910021607 Silver chloride Inorganic materials 0.000 description 2
- PCHJSUWPFVWCPO-UHFFFAOYSA-N gold Chemical compound [Au] PCHJSUWPFVWCPO-UHFFFAOYSA-N 0.000 description 2
- 229910052737 gold Inorganic materials 0.000 description 2
- 239000000203 mixture Substances 0.000 description 2
- ADZWSOLPGZMUMY-UHFFFAOYSA-M silver bromide Chemical compound [Ag]Br ADZWSOLPGZMUMY-UHFFFAOYSA-M 0.000 description 2
- HKZLPVFGJNLROG-UHFFFAOYSA-M silver monochloride Chemical compound [Cl-].[Ag+] HKZLPVFGJNLROG-UHFFFAOYSA-M 0.000 description 2
- 239000003795 chemical substances by application Substances 0.000 description 1
- 230000006378 damage Effects 0.000 description 1
- 239000011521 glass Substances 0.000 description 1
- 150000004820 halides Chemical class 0.000 description 1
- 230000001404 mediated effect Effects 0.000 description 1
- 239000002082 metal nanoparticle Substances 0.000 description 1
- 150000002739 metals Chemical class 0.000 description 1
- 239000002159 nanocrystal Substances 0.000 description 1
- 239000002078 nanoshell Substances 0.000 description 1
- -1 silver halides Chemical class 0.000 description 1
- 230000005476 size effect Effects 0.000 description 1
- 239000012798 spherical particle Substances 0.000 description 1
Images
Landscapes
- Optical Modulation, Optical Deflection, Nonlinear Optics, Optical Demodulation, Optical Logic Elements (AREA)
Abstract
Description
Изобретение относится к оптике и может быть использовано в лазерной технике.The invention relates to optics and can be used in laser technology.
Известны нелинейно-оптические материалы - оптические композиты, состоящие из прозрачной диэлектрической среды и наночастиц металла (АG, Ay, Аl), размер которых много меньше длины волны излучения [1-3]. При частоте излучения, близкой к плазменной частоте металла, в таком материале имеет место плазменный резонанс, проявляющийся в возникновении поверхностных электромагнитных волн (плазмонов) на частицах металла. В условиях плазменного резонанса происходит увеличение амплитуды электромагнитного поля внутри наночаcтиц и в прилегающем слое диэлектрика. Увеличение амплитуды поля приводит к изменению диэлектрической проницаемости наночастиц либо окружающего их диэлектрика и, в результате, - к сдвигу полосы поглощения, связанной с плазменным резонансом. Данные нелинейно-оптические материалы используются в качестве быстродействующих оптических переключателей, а также сред для обращения волнового фронта излучения [3]. Основным их недостатком является то, что плазменные частоты большинства металлов лежат в видимой области спектра. Например, плазменная частота Ag соответствует длине волны 0.39 мкм, плазменная частота Аu 0.52 мкм. Поэтому область применения таких композитов ограничена спектральным диапазоном 0.39-0.85 мкм.Nonlinear optical materials are known — optical composites consisting of a transparent dielectric medium and metal nanoparticles (AG, Ay, Al), the size of which is much smaller than the radiation wavelength [1-3]. At a radiation frequency close to the plasma frequency of the metal, a plasma resonance takes place in such a material, which manifests itself in the appearance of surface electromagnetic waves (plasmons) on metal particles. Under conditions of plasma resonance, an increase in the amplitude of the electromagnetic field occurs inside the nanoparticles and in the adjacent dielectric layer. An increase in the field amplitude leads to a change in the dielectric constant of the nanoparticles or in the dielectric surrounding them and, as a result, to a shift of the absorption band associated with plasma resonance. These nonlinear optical materials are used as high-speed optical switches, as well as media for reversing the radiation wavefront [3]. Their main disadvantage is that the plasma frequencies of most metals lie in the visible region of the spectrum. For example, the plasma frequency Ag corresponds to a wavelength of 0.39 μm, the plasma frequency Au 0.52 μm. Therefore, the field of application of such composites is limited by the spectral range of 0.39-0.85 μm.
Известен нелинейно-оптический композит [4, 5], выбранный в качестве прототипа, состоящий из диэлектрической среды и наночастиц диэлектрика - сульфида золота, окруженных тонкой оболочкой из металлического золота. Благодаря такой структуре наночастиц плазменный резонанс сдвигается в ближнюю ИК-область спектра. Это позволяет использовать композит в качестве нелинейно-оптического переключателя в спектральной области 0.8-1.1 мкм. Недостатком композита является невозможность его использования для переключения излучения в более длинноволновой области спектра.Known non-linear optical composite [4, 5], selected as a prototype, consisting of a dielectric medium and dielectric nanoparticles - gold sulfide, surrounded by a thin shell of metallic gold. Due to this structure of nanoparticles, plasma resonance shifts to the near infrared region of the spectrum. This allows you to use the composite as a nonlinear optical switch in the spectral region of 0.8-1.1 μm. The disadvantage of the composite is the impossibility of using it to switch radiation in the longer wavelength region of the spectrum.
Целью данного изобретения является расширение спектральной области, в которой композит обладает нелинейно-оптическими свойствами.The aim of the present invention is to expand the spectral region in which the composite has nonlinear optical properties.
Поставленная цель достигается тем, что в известном материале оболочка наночастиц состоит из островковой пленки металла.This goal is achieved by the fact that in the known material the shell of the nanoparticles consists of an island metal film.
Комплексная диэлектрическая проницаемость островковой пленки металла значительно отличается от комплексной диэлектрической проницаемости сплошной пленки металла и зависит от формы частиц металла (островков), расстояния между ними и диэлектрической проницаемости окружающей среды [6]. При этом плазменный резонанс островковой пленки сдвигается в длинноволновую область спектра по отношению к плазменному резонансу сплошной пленки. Поэтому в оптическом композите, содержащем диэлектрические наночастицы, окруженные островковой пленкой металла, область оптической нелинейности также сдвигается в длинноволновую область спектра, в частности в средний ИК-диапазон.The complex dielectric constant of an island metal film is significantly different from the complex dielectric constant of a continuous metal film and depends on the shape of the metal particles (islands), the distance between them and the dielectric constant of the environment [6]. In this case, the plasma resonance of the island film shifts to the long-wavelength region of the spectrum with respect to the plasma resonance of the continuous film. Therefore, in an optical composite containing dielectric nanoparticles surrounded by an island metal film, the region of optical nonlinearity also shifts to the long-wavelength region of the spectrum, in particular, to the mid-IR range.
Данное техническое решение является новым, а совокупность отличительных признаков не следует из известных технических решений. Существенность отличительных признаков заключается в том, что наночастицы композита содержат оболочку из островковой пленки металла.This technical solution is new, and the combination of distinctive features does not follow from the known technical solutions. The significance of the distinguishing features lies in the fact that the nanoparticles of the composite contain a shell of an island metal film.
Пример конкретной реализации изобретения.An example of a specific implementation of the invention.
Композит состоит из диэлектрической среды без поглощения с показателем преломления 2.2 и содержит два типа сферических наночастнц, имеющих диаметр, много меньший длины волны излучения. Наночастицы первого типа состоят из ядра в виде полости, заполненной газом с показателем преломления 1, и оболочки в виде островковой пленки серебра. Наночастицы второго типа состоят из ядра из диэлектрика с показателем преломления 2.2 и оболочки из островковой пленки серебра. Островковые пленки серебра наночастиц первого и второго типа одинаковы и состоят из плоских частиц серебра размером 5-10 нм. Расстояние между частицами серебра в пленке более 10 нм.The composite consists of a non-absorbing dielectric medium with a refractive index of 2.2 and contains two types of spherical nanoparticles having a diameter much smaller than the radiation wavelength. The nanoparticles of the first type consist of a core in the form of a cavity filled with gas with a refractive index of 1, and a shell in the form of an island silver film. Nanoparticles of the second type consist of a core of a dielectric with a refractive index of 2.2 and a shell of an island silver film. The islet silver films of nanoparticles of the first and second types are the same and consist of flat silver particles 5-10 nm in size. The distance between the silver particles in the film is more than 10 nm.
На фиг.1 показана расчетная зависимость коэффициента поглощения композита от длины волны излучения в спектральной области 2.5-12 мкм. Расчет диэлектрической проницаемости островковой пленки серебра проводился на основании теоретической модели и формул, приведенных в [6]. При расчете использовались спектральные зависимости показателя преломления и поглощения Аg из [7]. Расчет диэлектрической проницаемости композита и коэффициента поглощения проводился на основании теоретической модели и формул, приведенных в [5, 8]. Из фиг.1 следует, что данный композит имеет максимумы поглощения при λ =3, 10 и 11.5 мкм. Максимумы поглощения при λ =3 и 11.5 мкм вызваны частицами второго типа, при λ =10 мкм - частицами первого типа.Figure 1 shows the calculated dependence of the absorption coefficient of the composite on the radiation wavelength in the spectral region of 2.5-12 μm. The dielectric constant of an island silver film was calculated based on the theoretical model and formulas given in [6]. In the calculation, the spectral dependences of the refractive index and absorption Ag from [7] were used. The calculation of the dielectric constant of the composite and the absorption coefficient was carried out on the basis of the theoretical model and formulas given in [5, 8]. From figure 1 it follows that this composite has absorption maxima at λ = 3, 10 and 11.5 μm. Absorption maxima at λ = 3 and 11.5 μm are caused by particles of the second type, and at λ = 10 μm they are caused by particles of the first type.
Условие плазменного резонанса для сферических частиц с оболочкой имеет вид [8]:The plasma resonance condition for spherical particles with a shell has the form [8]:
F=Rе(ε 2+ε a+2ε 3ε b)=0,F = Re (ε 2 + ε a + 2 ε 3 ε b ) = 0,
ε a=ε 1(3-2Р)+2ε 2Р,ε a = ε 1 (3-2Р) + 2ε 2 Р,
ε b=ε 1Р+ε 2(3-P),ε b = ε 1 P + ε 2 (3-P),
P=1-(r1/r2)3.P = 1- (r 1 / r 2 ) 3 .
Здесь ε 1, ε 2, ε 3 - диэлектрические проницаемости ядра наночастицы, ее оболочки и среды соответственно, r1 и r2 - радиус ядра наночастицы и оболочки соответственно. Расчетная зависимость F от длины волны излучения в спектральной области 2.5-12 мкм показана на фиг.2. Из фиг.2 следует, что условие возникновения плазменного резонанса выполняется на длинах волн, соответствующих максимумам поглощения (фиг.1). Следовательно, максимумы поглощения вызваны плазменным резонансом.Here ε 1 , ε 2 , ε 3 are the dielectric constants of the core of the nanoparticle, its shell and medium, respectively, r 1 and r 2 are the radius of the core of the nanoparticle and shell, respectively. The calculated dependence of F on the radiation wavelength in the spectral region of 2.5-12 μm is shown in figure 2. From figure 2 it follows that the condition for the occurrence of plasma resonance is satisfied at wavelengths corresponding to the absorption maxima (figure 1). Therefore, absorption maxima are caused by plasma resonance.
На фиг.3 показана расчетная зависимость коэффициента усиления электромагнитного поля К от расстояния от центра наночастицы. Расчет проводился на основании теоретической модели и формул, приведенных в [8] для частиц второго типа и λ =11 мкм. Из фиг.3 следует, что внутри частицы происходит увеличение амплитуды электромагнитного поля в 103 раз. Аналогичное увеличение амплитуды поля происходит и для излучения с длиной волны λ =3 и 10 мкм.Figure 3 shows the calculated dependence of the gain of the electromagnetic field K on the distance from the center of the nanoparticle. The calculation was carried out on the basis of the theoretical model and formulas given in [8] for particles of the second type and λ = 11 μm. From figure 3 it follows that inside the particle there is an increase in the amplitude of the electromagnetic field by 10 3 times. A similar increase in the field amplitude occurs for radiation with a wavelength of λ = 3 and 10 μm.
На фиг.4 показана экспериментальная зависимость коэффициента пропускания пластины композита толщиной 2 мм, содержащего диэлектрические наночастицы в форме эллипсоидов размером 200 нм из АgСl+AgBr с оболочкой из островковой пленки серебра, а также полости диаметром 300-500 нм с оболочкой из островковой пленки серебра. Размер м форма наночастиц определялись по изображению, полученному с помощью электронного микроскопа. Диэлектрическая среда - смесь галогенидов серебра АgСl и АgВr. Из фиг.4 видно, что композит имеет полосы поглощения на λ =3.2, 10 и 11 мкм, которые отсутствуют в смеси галогенидов серебра без наночастиц. Данные полосы поглощения связаны с плазменными резонансами (ср. с фиг.1 и 2).Figure 4 shows the experimental dependence of the transmittance of a 2 mm thick composite plate containing dielectric nanoparticles in the form of ellipsoids 200 nm in size AgCl + AgBr with a shell of an island silver film, and also a cavity with a diameter of 300-500 nm with a shell of an island silver film. The size and shape of the nanoparticles were determined from the image obtained using an electron microscope. The dielectric medium is a mixture of silver halides AgCl and AgBr. Figure 4 shows that the composite has absorption bands at λ = 3.2, 10 and 11 μm, which are absent in the mixture of silver halides without nanoparticles. These absorption bands are associated with plasma resonances (cf. FIGS. 1 and 2).
Нелинейно-оптические свойства композита экспериментально проверялись на длине волны 10.6 мкм (импульсный СО2-лазер с длительностью импульса генерации 2 мкс) и в спектральной области 3.8-4.2 мкм (импульсный ПГ-лазер с длительностью импульса генерации 250 нс). На фиг.5а,б показаны экспериментальные зависимости плотности энергии излучения, прошедшего через пластину композита толщиной 1.5 мм (Евых) от плотности энергии падающего излучения (Евх). Из фиг.5а следует что для λ =10.6 мкм при Евх<10 мкДж/см2 коэффициент пропускания композита линейно зависит от Евх. При Евх>10 мкДж/см2 композит проявляет нелинейно-оптические свойства, приводящие к ограничению излучения. Для λ =3.8-4.2 мкм коэффициент пропускания композита линейно зависит от Евх при Евх<5 мДж/см2 (фиг.5б). Нелинейно-оптические свойства, приводящие к ограничению излучения в данной спектральной области, возникают при Евх>5 мДж/см2.The nonlinear optical properties of the composite were experimentally verified at a wavelength of 10.6 μm (pulsed CO 2 laser with a generation pulse duration of 2 μs) and in the spectral region 3.8-4.2 μm (pulsed PG laser with a laser pulse duration of 250 ns). On figa, b shows the experimental dependence of the energy density of the radiation transmitted through the composite plate with a thickness of 1.5 mm (E o ) on the energy density of the incident radiation (E I ). From figa it follows that for λ = 10.6 μm at E I <10 μJ / cm 2 the transmittance of the composite linearly depends on E I. At E bx > 10 μJ / cm 2, the composite exhibits nonlinear optical properties leading to radiation limitation. For λ = 3.8-4.2 μm, the transmittance of the composite linearly depends on E in with E in <5 mJ / cm 2 (Fig.5b). Nonlinear optical properties leading to a limitation of radiation in a given spectral region arise at E in > 5 mJ / cm 2 .
Из приведенных примеров следует, что композит, содержащий наночастицы с оболочкой из островковой пленки металла, позволяет получить плазменный резонанс и вызванную им оптическую нелинейность в среднем ИК-диапазоне для λ =3-11 мкм. Таким образом, изобретение позволяет расширить спектральную применения композита по сравнению с прототипом.It follows from the examples given that a composite containing nanoparticles with a shell of an island metal film allows one to obtain plasma resonance and the optical nonlinearity caused by it in the mid-IR range for λ = 3–11 μm. Thus, the invention allows to expand the spectral use of the composite in comparison with the prototype.
Изобретение может быть использовано в лазерных оптических системах ближнего и среднего ИК-диапазона для управления амплитудой лазерных импульсов, для защиты фотоприемных устройств от разрушения излучением и для обращения волнового фронта излучения в системах коррекции волнового фронта.The invention can be used in near-mid and mid-IR laser optical systems to control the amplitude of laser pulses, to protect photodetector devices from destruction by radiation, and to reverse the radiation wavefront in wavefront correction systems.
ЛИТЕРАТУРАLITERATURE
1. F.Hashe, D.Ricard, C.Flitzanis Optical nonlinearities of small metal particles: surface-mediated resonance and quantum size effects. J. Opt. Soc. Am. B, V.3, P.1647, 1986.1. F. Hashe, D. Ricard, C. Flitzanis Optical nonlinearities of small metal particles: surface-mediated resonance and quantum size effects. J. Opt. Soc. Am. B, V.3, P.1647, 1986.
2. Y.Hamanaka, A.Nakamura, S.Omi et al Ultrafast response of nonlinear refractive index of silver nanocrystals embedded in glass. Appl. Phys. Lett., V.75, N12, P.1712, 1999.2. Y. Hamanaka, A. Nakamura, S. Omi et al Ultrafast response of nonlinear refractive index of silver nanocrystals embedded in glass. Appl. Phys. Lett., V.75, N12, P.1712, 1999.
3. J.W.Haus, N.Kalianiwalla. R.Inguva et al Nonlinear-optical properties of conductive spheroidal particle composites. J. Opt. Soc. Am. B, V.6, N4, P.797, 1989.3. J. W. Haus, N. Kalianiwalla. R. Inguva et al Nonlinear-optical properties of conductive spheroidal particle composites. J. Opt. Soc. Am. B, V.6, N4, P.797, 1989.
4. R.D.Averitt, S.L.Westcott, N.J.Halas Ultrafast optical properties of gold nanoshells. J. Opt. Soc. Am. B, V.16, N10, P.1814, 1999.4. R.D. Averitt, S. L. Westcott, N. J. Halas Ultrafast optical properties of gold nanoshells. J. Opt. Soc. Am. B, V.16, N10, P.1814, 1999.
5. R.D.Averitt, S.L.Westcott. N.J.Halas Linear optical properties of gold nanoshells. J. Opt. Soc. Am. B, V.16, N10, P.1824, 1999.5. R. D. Averitt, S. L. Westcott. N.J. Halas Linear optical properties of gold nanoshells. J. Opt. Soc. Am. B, V.16, N10, P.1824, 1999.
6. T.Yamaguchj, H.Takahashi, A.Sudoh Optical behavior of metal island film. J. Opt. Soc. Am., V.68, N8, P.1039, 1978.6. T. Yamaguchj, H. Takahashi, A. Sudoh Optical behavior of metal island film. J. Opt. Soc. Am., V.68, N8, P.1039, 1978.
7. B.M.Золоторев, В.Н.Морозов, Е.В.Смирнова. Оптические постоянные природных и технических сред. Справочник. Л.: Химия, 1984, 215 с.7. B.M. Zolotorev, V.N. Morozov, E.V. Smirnova. Optical constants of natural and technical environments. Directory. L .: Chemistry, 1984, 215 p.
8. A.E.Neeves, M.H.Birnboim Composite structures for the enhancement of nonlinear optical susceptibility. J. Opt. Soc. Am. B, V.6, N4, P.787, 1989.8. A.E. Neeves, M.H. Birnboim Composite structures for the enhancement of nonlinear optical susceptibility. J. Opt. Soc. Am. B, V.6, N4, P.787, 1989.
Claims (1)
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| RU2002101741/28A RU2231817C2 (en) | 2002-01-17 | 2002-01-17 | Infrared nonlinear optical materials |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| RU2002101741/28A RU2231817C2 (en) | 2002-01-17 | 2002-01-17 | Infrared nonlinear optical materials |
Publications (2)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| RU2002101741A RU2002101741A (en) | 2003-10-10 |
| RU2231817C2 true RU2231817C2 (en) | 2004-06-27 |
Family
ID=32845453
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| RU2002101741/28A RU2231817C2 (en) | 2002-01-17 | 2002-01-17 | Infrared nonlinear optical materials |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| RU (1) | RU2231817C2 (en) |
Cited By (3)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| RU2263938C1 (en) * | 2004-05-12 | 2005-11-10 | Гадомский Олег Николаевич | Method of conversing optical radiation frequency |
| RU2370797C1 (en) * | 2008-02-18 | 2009-10-20 | Государственное Научное Учреждение "Институт Физики Имени Б.И. Степанова Национальной Академии Наук Беларуси" | Light-absorbing coating |
| RU2399940C2 (en) * | 2007-11-21 | 2010-09-20 | ЗАО "Лазерные и оптические системы" | Nonlinear optical composite |
Citations (3)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| US5023139A (en) * | 1989-04-04 | 1991-06-11 | Research Corporation Technologies, Inc. | Nonlinear optical materials |
| RU2125286C1 (en) * | 1997-06-10 | 1999-01-20 | Казанский физико-технический институт Казанского научного центра РАН | Method for manufacturing of non-linear optical materials using polymers |
| RU2156490C1 (en) * | 1999-03-24 | 2000-09-20 | Казанский физико-технический институт Казанского научного центра РАН | Method for production of nonlinear-optical material |
-
2002
- 2002-01-17 RU RU2002101741/28A patent/RU2231817C2/en not_active IP Right Cessation
Patent Citations (3)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| US5023139A (en) * | 1989-04-04 | 1991-06-11 | Research Corporation Technologies, Inc. | Nonlinear optical materials |
| RU2125286C1 (en) * | 1997-06-10 | 1999-01-20 | Казанский физико-технический институт Казанского научного центра РАН | Method for manufacturing of non-linear optical materials using polymers |
| RU2156490C1 (en) * | 1999-03-24 | 2000-09-20 | Казанский физико-технический институт Казанского научного центра РАН | Method for production of nonlinear-optical material |
Non-Patent Citations (1)
| Title |
|---|
| Корнеева Л.Г., Золин В.Ф., Давыдов Б.Л. Нелинейная оптика молекулярных кристаллов. - М.: Наука, 1983, с.184. * |
Cited By (3)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| RU2263938C1 (en) * | 2004-05-12 | 2005-11-10 | Гадомский Олег Николаевич | Method of conversing optical radiation frequency |
| RU2399940C2 (en) * | 2007-11-21 | 2010-09-20 | ЗАО "Лазерные и оптические системы" | Nonlinear optical composite |
| RU2370797C1 (en) * | 2008-02-18 | 2009-10-20 | Государственное Научное Учреждение "Институт Физики Имени Б.И. Степанова Национальной Академии Наук Беларуси" | Light-absorbing coating |
Similar Documents
| Publication | Publication Date | Title |
|---|---|---|
| De Galarreta et al. | Tunable optical metasurfaces enabled by chalcogenide phase-change materials: from the visible to the THz | |
| Javani et al. | Real and imaginary properties of epsilon-near-zero materials | |
| Li et al. | Large-area, lithography-free super absorbers and color filters at visible frequencies using ultrathin metallic films | |
| Schwanecke et al. | Optical magnetic mirrors | |
| US10288977B2 (en) | Electromagnetic waveguide transmission modulation device | |
| CN110133771B (en) | Method for realizing ultra-narrow band absorption and sensing by using structural symmetry defects | |
| CN104570402A (en) | Spatial light modulator based on metamaterial structures and preparation method for spatial light modulator | |
| Lepeshkin et al. | Optical nonlinearities of metal-dielectric composites | |
| CN111258147B (en) | A one-dimensional photonic crystal clipping structure based on topological interface states and optical Kerr effect | |
| Aly et al. | Optical properties of one-dimensional defective photonic crystal containing nanocomposite material | |
| Li et al. | Regulating disordered plasmonic nanoparticles into polarization sensitive metasurfaces | |
| Li et al. | Invertible optical nonlinearity in epsilon-near-zero materials | |
| Wang et al. | Surface-enhanced optical nonlinearity of a gold film | |
| CN114706255B (en) | A M-DBR nonlinear laser limiting structure based on optical Tamm state | |
| CN109343159A (en) | A nonlinear laser limiting structure based on one-dimensional photonic crystal | |
| RU2231817C2 (en) | Infrared nonlinear optical materials | |
| Hu et al. | Plasmonic metasurfaces as broadband saturable absorbers for ultrafast fiber laser | |
| Luong et al. | Radiation pressure on a graphene layer inserted inside an optical microcavity | |
| Wang et al. | Active control of electromagnetically induced transparency based on vanadium dioxide microstructures | |
| Huang et al. | Reflective nonlinear optical limiter design based on coupled Tamm plasmon polaritons and optical Kerr effect | |
| KR100956750B1 (en) | Optical device using resonant optical waveguide and its operation method | |
| Yang et al. | Optical nonlinearities in Ag/BaTiO3 multi-layer nanocomposite films | |
| Bagrov et al. | Optical confinement of a laser radiation in the 3.8–4.2 μm range in a composite material containing silver nanoparticles | |
| Zhang et al. | A long wavelength infrared narrow-band reflection filter based on an asymmetric hexagonal structure | |
| Yang et al. | Similar structures, different characteristics: optical performances of circular polarizers with single-and double-helical metamaterials |
Legal Events
| Date | Code | Title | Description |
|---|---|---|---|
| MM4A | The patent is invalid due to non-payment of fees |
Effective date: 20180118 |