RU2228208C2 - Device for magnetotherapy - Google Patents
Device for magnetotherapy Download PDFInfo
- Publication number
- RU2228208C2 RU2228208C2 RU2002108968/14A RU2002108968A RU2228208C2 RU 2228208 C2 RU2228208 C2 RU 2228208C2 RU 2002108968/14 A RU2002108968/14 A RU 2002108968/14A RU 2002108968 A RU2002108968 A RU 2002108968A RU 2228208 C2 RU2228208 C2 RU 2228208C2
- Authority
- RU
- Russia
- Prior art keywords
- magnetic field
- vector
- controlled
- frequency
- amplitude
- Prior art date
Links
- 238000004804 winding Methods 0.000 claims description 5
- 239000013598 vector Substances 0.000 abstract description 25
- 230000000694 effects Effects 0.000 abstract description 2
- 238000000034 method Methods 0.000 abstract description 2
- 230000006978 adaptation Effects 0.000 abstract 1
- 201000010099 disease Diseases 0.000 abstract 1
- 208000037265 diseases, disorders, signs and symptoms Diseases 0.000 abstract 1
- 239000000126 substance Substances 0.000 abstract 1
- 230000010355 oscillation Effects 0.000 description 8
- 230000001427 coherent effect Effects 0.000 description 3
- 230000010363 phase shift Effects 0.000 description 3
- 230000001225 therapeutic effect Effects 0.000 description 3
- 229920005994 diacetyl cellulose Polymers 0.000 description 1
- 238000010586 diagram Methods 0.000 description 1
- 238000005516 engineering process Methods 0.000 description 1
- 239000000696 magnetic material Substances 0.000 description 1
- 239000000463 material Substances 0.000 description 1
- 230000003534 oscillatory effect Effects 0.000 description 1
- 230000002123 temporal effect Effects 0.000 description 1
Images
Landscapes
- Magnetic Treatment Devices (AREA)
Abstract
Description
Предлагаемое изобретение относится к медицинской технике и предназначено для интегрального воздействия на пациента в лечебных целях однородным магнитным векторно-управляемым магнитным полем произвольной конфигурации.The present invention relates to medical equipment and is intended for the integral impact on a patient for therapeutic purposes with a uniform magnetic vector-controlled magnetic field of arbitrary configuration.
Известно устройство для магнитотерапии (патент на изобретение № 2135228, зарегистрирован 27 августа 1999 г.), содержащее магнитометр, три образцовых резистора, три взаимно-ортогональных контура на кольцах Гельмгольца, три АЦП, три управляемых источника тока, три ЦАП, устройство управления, сумматор, устройство сравнения кодов, коммутатор, генератор случайных чисел.A device for magnetotherapy (patent for invention No. 2135228, filed on August 27, 1999) is known, comprising a magnetometer, three reference resistors, three mutually orthogonal circuits on Helmholtz rings, three ADCs, three controllable current sources, three DACs, a control device, an adder , code comparison device, switch, random number generator.
Данное устройство обладает следующими недостатками:This device has the following disadvantages:
1. Не позволяет генерировать в рабочем объеме устройства, образованного совокупностью трех пар колец Гельмгольца, магнитное поле, вектор суммарной напряженности которого описывал бы в трехмерном пространстве заданную траекторию.1. It does not allow generating in the working volume of a device formed by a combination of three pairs of Helmholtz rings a magnetic field whose total intensity vector would describe a given trajectory in three-dimensional space.
2. Не позволяет генерировать в рабочем объеме устройства, образованного совокупностью трех пар колец Гельмгольца, магнитное поле, модуль вектора суммарной напряженности которого изменялся бы в соответствии с заданным законом управления.2. It is not possible to generate in the working volume of a device formed by a combination of three pairs of Helmholtz rings a magnetic field whose modulus of the total intensity vector would change in accordance with a given control law.
3. Не позволяет генерировать в рабочем объеме устройства, образованного совокупностью трех пар колец Гельмгольца, магнитное поле, вектор суммарной напряженности которого изменял бы скорость вращения в пространстве рабочего объема в соответствии с заданным законом управления.3. It is not possible to generate in the working volume of a device formed by a combination of three pairs of Helmholtz rings a magnetic field whose total intensity vector would change the speed of rotation in the space of the working volume in accordance with a given control law.
4. Устройство предназначено только для стабилизации вариаций магнитного поля Земли в рабочем объеме и их воспроизведения. Данное устройство по патенту на изобретение № 2135228, зарегистрировано 27 августа 1999 г., является ближайшим и принимается за прототип.4. The device is intended only to stabilize variations of the Earth's magnetic field in the working volume and reproduce them. This device according to the patent for invention No. 2135228, registered on August 27, 1999, is the closest and is taken as a prototype.
Технический результат заключается в создании нового устройства, обеспечивающего интегральное воздействие на весь организм человека в лечебных целях магнитным полем, вектор суммарной напряженности которого изменяет в трехмерном пространстве свою траекторию, модуль и частоту вращения в соответствии с заданным законом управления. Такое устройство может генерировать множество вариантов конфигурации магнитных полей, что позволяет подобрать оптимальное в лечебных целях магнитное поле для конкретного пациента, а также изменять его конфигурацию при адаптации организма пациента к конкретному полю.The technical result consists in the creation of a new device that provides an integrated effect on the entire human body for therapeutic purposes with a magnetic field, the vector of the total intensity of which changes its path, modulus and frequency of rotation in three-dimensional space in accordance with a given control law. Such a device can generate many configuration options for magnetic fields, which allows you to choose the optimal therapeutic field magnetic field for a particular patient, as well as change its configuration when adapting the patient's body to a specific field.
Это достигается тем, что в устройство, содержащее рабочий объем, источник управляемого магнитного поля, включающий три пары взаимно-ортогональных колец Гельмгольца, три источника тока и устройство управления, при этом обмотки каждой пары колец Гельмгольца связаны с соответствующим источником тока, причем каждый из источников тока включает последовательно объединенные генератор управляемой формы и частоты, амплитудный модулятор, фазовый модулятор и усилитель мощности, выход является выходом источника тока, при этом устройство управления выполнено с возможностью задания формы, частоты, а также законов амплитудной и фазовой модуляции токов, формирующих составляющие магнитного поля по координатам X, Y, Z, и соответствующими выходами подключено к управляющим входам генераторов сигналов управляемой формы и частоты, амплитудных и фазовых модуляторов.This is achieved by the fact that in the device containing the working volume, the source of the controlled magnetic field, including three pairs of mutually orthogonal Helmholtz rings, three current sources and a control device, while the windings of each pair of Helmholtz rings are associated with a corresponding current source, each of which sources the current includes a series-connected generator of a controlled shape and frequency, an amplitude modulator, a phase modulator and a power amplifier, the output is the output of a current source, while the control device Ia is arranged to define the shape, frequency and laws of amplitude and phase modulation current forming magnetic field components in the coordinates X, Y, Z, and respective outputs connected to control inputs of the signal generators controlled shape and frequency, amplitude and phase modulators.
На фиг.1 показана функциональная схема устройства. Устройство содержит рабочий объем, образованный системой из 3-х пар ортогональных колец Гельмгольца, обмотки которых подключены к выходам усилителей мощности (2, 3, 4), входы усилителей мощности подключены к выходам фазовых модуляторов (5, 6, 7), входы фазовых модуляторов соединены с выходами амплитудных модуляторов (8, 9, 10), входы амплитудных модуляторов подсоединены к выходам генераторов управляемой формы и частоты (11, 12, 13).Figure 1 shows the functional diagram of the device. The device contains a working volume formed by a system of 3 pairs of Helmholtz orthogonal rings, the windings of which are connected to the outputs of power amplifiers (2, 3, 4), the inputs of power amplifiers are connected to the outputs of phase modulators (5, 6, 7), and inputs of phase modulators connected to the outputs of the amplitude modulators (8, 9, 10), the inputs of the amplitude modulators are connected to the outputs of the generators of a controlled shape and frequency (11, 12, 13).
Управляющие входы фазовых модуляторов (5, 6, 7), амплитудных модуляторов (8, 9, 10), генераторов управляемой формы и частоты (11, 12, 13) соединены с устройством управления (14), функции которого выполняет ЭВМ.The control inputs of phase modulators (5, 6, 7), amplitude modulators (8, 9, 10), generators of controlled shape and frequency (11, 12, 13) are connected to a control device (14), the functions of which are performed by a computer.
В предложенной модели для магнитотерапии применяются блоки, выполненные на известных стандартных устройствах аналоговой и цифровой техники.The proposed model for magnetotherapy uses blocks made on well-known standard devices of analog and digital technology.
Принцип формирования векторно-управляемого поля с заданной траекторией вращения суммарного вектора в трехмерном пространстве может быть пояснен следующим образом.The principle of forming a vector-controlled field with a given trajectory of rotation of the total vector in three-dimensional space can be explained as follows.
Источником магнитного поля является система, состоящая из трех пар взаимно-ортогональных колец Гельмгольца с независимым управлением напряженностями по составляющим х, у, z. Суммарное магнитное поле, образуемое этими составляющими в рабочем объеме, может изменяться в пространстве и времени по любому заданному закону.The source of the magnetic field is a system consisting of three pairs of mutually orthogonal Helmholtz rings with independent control of the strengths along the components x, y, z. The total magnetic field formed by these components in the working volume can vary in space and time according to any given law.
На фиг.2 условно показана трехмерная система создания управляемого магнитного поля, где L1, L11 - пара колец Гельмгольца, создающая магнитное поле по координате х, L2, L21, L3, L31 - пары колец, создающие магнитное поле по координатам z и у, a i1, i2, i3 - токи в соответствующих катушках рассматриваемой системы. Так как системы пар колец взаимно ортогональны в местах пересечения, то и соответствующие им магнитные поля взаимно перпендикулярны друг к другу. Последнее условие позволяет производить взаимно независимое управление каждой составляющей по соответствующей координате. Результирующую напряженность Н внутри такой системы (рабочем объеме) можно определить векторной суммой:Figure 2 conventionally shows a three-dimensional system for creating a controlled magnetic field, where L1, L1 1 is a pair of Helmholtz rings creating a magnetic field at the x coordinate, L2, L2 1 , L3, L3 1 are pairs of rings creating a magnetic field at z coordinates and y, ai 1 , i 2 , i 3 are the currents in the corresponding coils of the system in question. Since the systems of pairs of rings are mutually orthogonal at the intersection, the corresponding magnetic fields are mutually perpendicular to each other. The last condition allows mutually independent control of each component in the corresponding coordinate. The resulting tension H inside such a system (working volume) can be determined by the vector sum:
H=i·Hx+j·Hy+k·Hz,H = i · H x + j · H y + k · H z ,
где i, j, k - единичные векторы по х, у, z,where i, j, k are unit vectors in x, y, z,
Нх, Ну, Hz - напряженности магнитных полей, создаваемых токами i1, i2, i3, протекающими по обмоткам объемной контурной системы колец Гельмгольца (фиг.3).N x , N y , H z - magnetic fields generated by currents i 1 , i 2 , i 3 flowing through the windings of the volumetric contour system of Helmholtz rings (figure 3).
Величина и направление вектора суммарной напряженности поля Н зависят от величины и направления составляющих Нх, Ну, Hz, которые в свою очередь определяются величинами и направлением токов i1, i2, i3 (фиг.2).The magnitude and direction of the vector of the total field strength H depend on the magnitude and direction of the components H x , N y , H z , which in turn are determined by the magnitude and direction of the currents i 1 , i 2 , i 3 (figure 2).
Рассмотрим пример получения вращающегося магнитного поля, для чего будем использовать две пары колец L1, L11, L3, L31 (фиг.2), к обмоткам которых подключены источники токов, изменяющихся в соответствии с:Consider an example of obtaining a rotating magnetic field, for which we will use two pairs of rings L1, L1 1 , L3, L3 1 (figure 2), to the windings of which are connected current sources that vary in accordance with:
i1=i01 cos(ωt-φ1),i 1 = i 01 cos (ωt-φ 1 ),
i3=i03 cos(ωt-φ3).i 3 = i 03 cos (ωt-φ 3 ).
Допустим, что колебания этих токов когерентны, т.е. разность начальных фазSuppose that the oscillations of these currents are coherent, i.e. initial phase difference
Δφ=φ3-φ1=const.Δφ = φ 3 -φ 1 = const.
В соответствии с этими условиями по координатам х и y получим когерентные колебания напряженностей магнитного поля в рабочем объеме контурной системы.In accordance with these conditions, we obtain coherent oscillations of the magnetic field strengths in the working volume of the contour system at the x and y coordinates.
где Нох, Hoy - амплитудные значения напряженностей магнитного поля по соответствующим координатам. Значения Нох, Ноу зависят от радиуса колец Гельмгольца R, числа витков N и силы протекающих токов iox, ioy. Решая совместно уравнения (1) и (2), получаем:where H oh , H oy are the amplitude values of the magnetic field strengths at the corresponding coordinates. The values of H oh , H oy depend on the radius of the Helmholtz rings R, the number of turns N and the strength of the flowing currents i ox , i oy . Solving equations (1) and (2) together, we obtain:
Выражение (3) является обобщенным уравнением эллипса и определяет траекторию движения суммарного вектора напряженности магнитного поля Нху в плоскости хy.Expression (3) is a generalized ellipse equation and determines the trajectory of the total magnetic field strength vector Н ху in the xy plane.
При значении φy=φx=0 уравнение (3) трансформируется в уравнение прямой:With the value φ y = φ x = 0, equation (3) is transformed into the equation of the line:
Если φy-φx=π/2, то уравнение (3) преобразуется в уравнение эллипса, отнесенного к координатам х и y:If φ y −φ x = π / 2, then equation (3) is transformed into the equation of the ellipse referred to the x and y coordinates:
Для полного использования трехмерной системы колец Гельмгольца необходимо по катушкам L2, L21 пропустить ток i2, изменяющийся в соответствии с выражениемFor the full use of the three-dimensional system of Helmholtz rings, it is necessary to pass a current i 2 through the coils L2, L2 1 , which varies in accordance with the expression
i2=i02·cos(ωt-φz).i 2 = i 02 cos (ωt-φ z ).
Поставим условие когерентности колебаний токов во всех катушках трехмерной системы.We set the condition for the coherence of current oscillations in all coils of the three-dimensional system.
Ток i2 создает в катушках L2, L21 поле напряженностью:Current i 2 creates in the coils L2, L2 1 field strength:
Решая совместно уравнения (2) и (6), получаем:Solving equations (2) and (6) together, we obtain:
При φz-φy=π/2 уравнение (7) принимает вид:When φ z -φ y = π / 2, equation (7) takes the form:
Из уравнений (5) и (6) получаем:From equations (5) and (6) we obtain:
где
Уравнение (9) является уравнением эллипсоида вращения. В рассматриваемом случае (9) характеризует поверхность, по которой проходит траектория движения конца суммарного вектора напряженности поля в трехмерном пространстве.Equation (9) is the equation of an ellipsoid of revolution. In the case under consideration (9), it characterizes the surface along which the trajectory of the end of the total field strength vector in three-dimensional space passes.
При условии а2=b2=с2=А (9) принимает вид уравнения сферы:Under the condition a 2 = b 2 = c 2 = A (9) takes the form of a sphere equation:
Форма эллипсоида (9) и его геометрические размеры зависят от Нох, Ноу, Hoz и их соотношения. Отсюда следует вывод, что, изменяя токи i1, i2, i3 в катушках трехмерной системы, можно изменять форму эллипсоида, его размеры.The shape of the ellipsoid (9) and its geometrical dimensions depend on H oh , H oy , H oz and their ratio. This implies the conclusion that by changing the currents i 1 , i 2 , i 3 in the coils of a three-dimensional system, you can change the shape of the ellipsoid, its size.
Частота колебаний токов в катушках не влияет на параметры эллипсоида, если она одинакова для всех составляющих Нх, Ну, Hz. В случае различных частот (ωx ≠ ωy ≠ ωz) получается более сложная поверхность, по которой перемещается конец вектора Н.The frequency of oscillations of the currents in the coils does not affect the parameters of the ellipsoid, if it is the same for all components of H x , H y , H z . In the case of different frequencies (ω x ≠ ω y ≠ ω z ), a more complex surface is obtained along which the end of the vector N.
Уравнение (9) получено для трех синусоидальных токов, протекающих по взаимно-ортогональным катушкам трехмерной системы. Допустим, что сдвиг фаз колебаний по координате y относительно х равен Δφxy=π/2, по z относительно у - Δφyz=π/2.Equation (9) is obtained for three sinusoidal currents flowing along mutually orthogonal coils of a three-dimensional system. Suppose that the phase shift of the oscillations along the y coordinate with respect to x is Δφ xy = π / 2, and with respect to y with respect to y, Δφ yz = π / 2.
В этом случае конец вектора Нху=Нх+Нy будет перемещаться по эллипсу в плоскости (х, y), а конец вектора Hyz=Нy+Hz - по линии эллипса в плоскости (yz).In this case, the end of the vector H xy = H x + H y will move along the ellipse in the (x, y) plane, and the end of the vector H yz = H y + H z will move along the ellipse in the (yz) plane.
Результирующий вектор Н=Нхy+Hyz своим концом будет перемещаться по поверхности эллипсоида вращения. В трехмерной прямоугольной системе координат (xyz) кроме плоскости (xy), (yz) существует третья плоскость (zx). Полная характеристика объемного состояния поля может быть представлена в проекциях на эти три плоскости.The resulting vector H = H xy + H yz at its end will move along the surface of the ellipsoid of revolution. In a three-dimensional rectangular coordinate system (xyz), in addition to the plane (xy), (yz), there is a third plane (zx). A full description of the volumetric state of the field can be represented in projections onto these three planes.
Для этого найдем траекторию движения третьего вектора Hzx=Hz + Нх в плоскости (zx). Три вектора Нхy, Hyz, Hzx определяют состояние поля в каждой из трех плоскостей. Чтобы определить траекторию движения конца вектора Hzx, найдем разность фаз между колебаниями токов по координатам z и х при условии, чтоTo do this, we find the trajectory of the third vector H zx = H z + H x in the plane (zx). Three vectors H xy , H yz , H zx determine the state of the field in each of the three planes. To determine the trajectory of the end of the vector H zx , we find the phase difference between the oscillations of the currents along the coordinates z and x, provided that
Δφxy=π/2, Δφyz=π/2.Δφ xy = π / 2, Δφ yz = π / 2.
Фиксированные значения Δφxy и Δφyz не позволяют брать произвольное значение фазы. Это достаточно очевидно и может быть сформулировано в виде леммы: если три колебания во взаимно перпендикулярных плоскостях (по осям х, у, z) сдвинуты по фазе на Δφxy, Δφyz, Δφzx (колебания когерентны), то одно из значений сдвигов фаз всегда равно сумме двух других, например:The fixed values Δφ xy and Δφ yz do not allow us to take an arbitrary phase value. This is quite obvious and can be formulated as a lemma: if three oscillations in mutually perpendicular planes (along the x, y, z axes) are phase shifted by Δφ xy , Δφ yz , Δφ zx (the oscillations are coherent), then one of the values of the phase shifts always equal to the sum of the other two, for example:
Из условия (11) следует, что если Δφyz=Δφxy=π/2, то Δφzx=π.It follows from condition (11) that if Δφ yz = Δφ xy = π / 2, then Δφ zx = π.
Это означает, что конец вектора Hzx описывает в плоскости (zx) геометрическую фигуру, отличающуюся от эллипса. Докажем это, для чего получим уравнение траектории движения конца вектора Hzx в плоскости (zx), используя уравнения (1) и (6):This means that the end of the vector H zx describes a geometric figure in the (zx) plane that is different from the ellipse. Let us prove this, for which we obtain the equation of the trajectory of the end of the vector H zx in the plane (zx) using equations (1) and (6):
Из уравнения (11) и условия Δφyz=Δφxy=π/2 получим:From equation (11) and the condition Δφ yz = Δφ xy = π / 2 we get:
Из уравнения (12) и соотношения (13) находим, чтоFrom equation (12) and relation (13) we find that
Полученное выражение является уравнением прямой. Это означает, что в плоскости (zx) траектория конца вектора Hzx при условии Δφyz=Δφxy=π/2 не является эллипсом, в отличие от траекторий движения по плоскостям (ху) и (yz). Таким образом, при идентичных колебательных процессах по координатным осям (х, у, z) имеет место асимметрия конфигурации поля в плоскостях (zx), (yz), (xz) в случае реализации эллипсоида вращения.The resulting expression is a direct equation. This means that in the plane (zx) the trajectory of the end of the vector H zx under the condition Δφ yz = Δφ xy = π / 2 is not an ellipse, in contrast to the trajectories of motion along the planes (xy) and (yz). Thus, with identical oscillatory processes along the coordinate axes (x, y, z), there is an asymmetry of the field configuration in the (zx), (yz), (xz) planes in the case of the realization of a rotation ellipsoid.
Устройство в режиме магнитотерапевтического сеанса работает следующим образом. Пациент размещается внутри рабочего объема, образованного совокупностью колец Гельмгольца, сидя в немагнитном кресле или лежа на кушетке, изготовленной из немагнитных материалов. Такое требование обусловлено тем, что кресло или кушетка, изготовленные из других материалов, будут искажать картину генерируемого магнитного поля. После размещения пациента устройство управления задает относительный сдвиг фаз токов, формирующих составляющие магнитного поля по координатам X, Y, Z, закон амплитудной модуляции сигнала несущей частоты (синусоидальный, косинусоидальный, линейный и др.), форму несущей частоты (синусоидальную, косинусоидальную, линейную, прямоугольную, пилообразную и др.) и частоту следования этих сигналов.The device in the mode of magnetotherapy session works as follows. The patient is placed inside the working volume, formed by a set of Helmholtz rings, sitting in a non-magnetic chair or lying on a couch made of non-magnetic materials. This requirement is due to the fact that a chair or couch made of other materials will distort the picture of the generated magnetic field. After placing the patient, the control device sets the relative phase shift of the currents forming the magnetic field components along the X, Y, Z coordinates, the law of amplitude modulation of the carrier frequency signal (sinusoidal, cosine, linear, etc.), the shape of the carrier frequency (sinusoidal, cosine, linear, rectangular, sawtooth, etc.) and the repetition rate of these signals.
В зависимости от этих параметров и формируется магнитное поле заданной конфигурации и закона изменения, которое и воздействует на пациента в лечебных целях.Depending on these parameters, a magnetic field of a given configuration and the law of change is formed, which affects the patient for medicinal purposes.
Конфигурация поля, его пространственные и временные характеристики подбираются индивидуально для каждого пациента.The configuration of the field, its spatial and temporal characteristics are selected individually for each patient.
Claims (1)
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| RU2002108968/14A RU2228208C2 (en) | 2002-04-08 | 2002-04-08 | Device for magnetotherapy |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| RU2002108968/14A RU2228208C2 (en) | 2002-04-08 | 2002-04-08 | Device for magnetotherapy |
Publications (2)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| RU2002108968A RU2002108968A (en) | 2003-11-27 |
| RU2228208C2 true RU2228208C2 (en) | 2004-05-10 |
Family
ID=32678445
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| RU2002108968/14A RU2228208C2 (en) | 2002-04-08 | 2002-04-08 | Device for magnetotherapy |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| RU (1) | RU2228208C2 (en) |
Cited By (3)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| RU2322273C2 (en) * | 2006-03-21 | 2008-04-20 | ГОУВПО Рязанская государственная радиотехническая академия | Method and device for magneto-therapeutic influence |
| RU2747100C1 (en) * | 2020-07-07 | 2021-04-26 | Федеральное государственное бюджетное научное учреждение "Федеральный исследовательский центр "Красноярский научный центр Сибирского отделения Российской академии наук" (ФИЦ КНЦ СО РАН, КНЦ СО РАН) | Ferromagnetic resonance scanning spectrometer |
| WO2022096710A1 (en) * | 2020-11-09 | 2022-05-12 | Charité - Universitaetsmedizin Berlin | System for stimulation of biological tissue |
Citations (4)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| RU2039578C1 (en) * | 1991-05-05 | 1995-07-20 | Центральное конструкторское бюро "Геофизика" | Device for treating biological test objects in rotary magnetic field |
| RU2088279C1 (en) * | 1994-11-24 | 1997-08-27 | Электромеханический завод "Авангард" | Magnethotherapeutic device |
| RU2090219C1 (en) * | 1994-02-21 | 1997-09-20 | Красноярский государственный технический университет | Electromagnetic device for carrying out biomedical studies and physiotherapy |
| RU2129447C1 (en) * | 1997-12-09 | 1999-04-27 | Научно-Исследовательское Некоммерческое Партнерство Содействия Здравоохранению "Медикана" | Magnetotherapeutic apparatus |
-
2002
- 2002-04-08 RU RU2002108968/14A patent/RU2228208C2/en not_active IP Right Cessation
Patent Citations (4)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| RU2039578C1 (en) * | 1991-05-05 | 1995-07-20 | Центральное конструкторское бюро "Геофизика" | Device for treating biological test objects in rotary magnetic field |
| RU2090219C1 (en) * | 1994-02-21 | 1997-09-20 | Красноярский государственный технический университет | Electromagnetic device for carrying out biomedical studies and physiotherapy |
| RU2088279C1 (en) * | 1994-11-24 | 1997-08-27 | Электромеханический завод "Авангард" | Magnethotherapeutic device |
| RU2129447C1 (en) * | 1997-12-09 | 1999-04-27 | Научно-Исследовательское Некоммерческое Партнерство Содействия Здравоохранению "Медикана" | Magnetotherapeutic apparatus |
Cited By (5)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| RU2322273C2 (en) * | 2006-03-21 | 2008-04-20 | ГОУВПО Рязанская государственная радиотехническая академия | Method and device for magneto-therapeutic influence |
| RU2747100C1 (en) * | 2020-07-07 | 2021-04-26 | Федеральное государственное бюджетное научное учреждение "Федеральный исследовательский центр "Красноярский научный центр Сибирского отделения Российской академии наук" (ФИЦ КНЦ СО РАН, КНЦ СО РАН) | Ferromagnetic resonance scanning spectrometer |
| WO2022096710A1 (en) * | 2020-11-09 | 2022-05-12 | Charité - Universitaetsmedizin Berlin | System for stimulation of biological tissue |
| AU2021374038A9 (en) * | 2020-11-09 | 2025-01-16 | Charité - Universitaetsmedizin Berlin | System for stimulation of biological tissue |
| AU2021374038B2 (en) * | 2020-11-09 | 2025-01-23 | Charité - Universitaetsmedizin Berlin | System for stimulation of biological tissue |
Similar Documents
| Publication | Publication Date | Title |
|---|---|---|
| US4818697A (en) | Techniques for enhancing the permeability of ions through membranes | |
| EP2467056B1 (en) | Apparatus and method for generating and moving a magnetic field having a field free line | |
| Hidalgo‐Tobon | Theory of gradient coil design methods for magnetic resonance imaging | |
| Tonyushkin | Single-sided field-free line generator magnet for multi-dimensional magnetic particle imaging | |
| JP2020508730A (en) | Open bore field free line magnetic particle imaging system | |
| US10261141B2 (en) | Apparatus and methods for spatial encoding of FFL-based MPI devices | |
| JPH0779954A (en) | Nuclear magnetic resonance imaging device that can be positioned remotely | |
| Weber et al. | Novel field geometry using two Halbach cylinders for FFL-MPI | |
| US20060213841A1 (en) | Method and apparatus for influencing magnetic particles | |
| CN110361679A (en) | Position encoded device and method are carried out by high-frequency signal in magnetic resonance imaging | |
| RU2228208C2 (en) | Device for magnetotherapy | |
| US6320383B1 (en) | RF coil, RF magnetic field generating apparatus and magnetic resonance imaging method and apparatus | |
| CN109730625B (en) | Three-dimensional space voltage vector control method of space universal rotating magnetic field | |
| JP3382865B2 (en) | RF magnetic field forming apparatus and magnetic resonance imaging apparatus | |
| RU2088279C1 (en) | Magnethotherapeutic device | |
| RU2322273C2 (en) | Method and device for magneto-therapeutic influence | |
| RU2705248C1 (en) | Magnetic induction tomography method | |
| Miyoshi et al. | Finite element analysis of leakage magnetic flux from an induction heating system | |
| Bouchard | Unidirectional magnetic-field gradients and geometric-phase errors during Fourier encoding using orthogonal ac fields | |
| Zhe et al. | A novel rotating magnetic field generator for driving magnetic micro-machine | |
| RU2705239C1 (en) | Magnetic induction tomography method | |
| Jackson | Pro-active acoustic noise reduction for magnetic resonance imaging scanners | |
| Tek et al. | A new 3D FEM formulation for the solution of potential fields in magnetic induction problems | |
| JPH01119238A (en) | Gradient magnetic field control device in MRI equipment | |
| KR100610931B1 (en) | RF coil and magnetic resonance imaging method and apparatus |
Legal Events
| Date | Code | Title | Description |
|---|---|---|---|
| MM4A | The patent is invalid due to non-payment of fees |
Effective date: 20040409 |