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EP1875568A2 - Dispositif de generation d'impulsions laser amplifiees par fibres optiques a couches photoniques - Google Patents

Dispositif de generation d'impulsions laser amplifiees par fibres optiques a couches photoniques

Info

Publication number
EP1875568A2
EP1875568A2 EP06743816A EP06743816A EP1875568A2 EP 1875568 A2 EP1875568 A2 EP 1875568A2 EP 06743816 A EP06743816 A EP 06743816A EP 06743816 A EP06743816 A EP 06743816A EP 1875568 A2 EP1875568 A2 EP 1875568A2
Authority
EP
European Patent Office
Prior art keywords
laser
fiber
amplified
optical
pulses
Prior art date
Legal status (The legal status is an assumption and is not a legal conclusion. Google has not performed a legal analysis and makes no representation as to the accuracy of the status listed.)
Withdrawn
Application number
EP06743816A
Other languages
German (de)
English (en)
Inventor
Philippe Metivier
Current Assignee (The listed assignees may be inaccurate. Google has not performed a legal analysis and makes no representation or warranty as to the accuracy of the list.)
Eolite Systems SAS
Original Assignee
Eolite Systems SAS
Priority date (The priority date is an assumption and is not a legal conclusion. Google has not performed a legal analysis and makes no representation as to the accuracy of the date listed.)
Filing date
Publication date
Application filed by Eolite Systems SAS filed Critical Eolite Systems SAS
Publication of EP1875568A2 publication Critical patent/EP1875568A2/fr
Withdrawn legal-status Critical Current

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Classifications

    • H—ELECTRICITY
    • H01—ELECTRIC ELEMENTS
    • H01S—DEVICES USING THE PROCESS OF LIGHT AMPLIFICATION BY STIMULATED EMISSION OF RADIATION [LASER] TO AMPLIFY OR GENERATE LIGHT; DEVICES USING STIMULATED EMISSION OF ELECTROMAGNETIC RADIATION IN WAVE RANGES OTHER THAN OPTICAL
    • H01S3/00—Lasers, i.e. devices using stimulated emission of electromagnetic radiation in the infrared, visible or ultraviolet wave range
    • H01S3/05—Construction or shape of optical resonators; Accommodation of active medium therein; Shape of active medium
    • H01S3/06—Construction or shape of active medium
    • H01S3/063—Waveguide lasers, i.e. whereby the dimensions of the waveguide are of the order of the light wavelength
    • H01S3/067—Fibre lasers
    • H01S3/06754—Fibre amplifiers
    • H—ELECTRICITY
    • H01—ELECTRIC ELEMENTS
    • H01S—DEVICES USING THE PROCESS OF LIGHT AMPLIFICATION BY STIMULATED EMISSION OF RADIATION [LASER] TO AMPLIFY OR GENERATE LIGHT; DEVICES USING STIMULATED EMISSION OF ELECTROMAGNETIC RADIATION IN WAVE RANGES OTHER THAN OPTICAL
    • H01S3/00—Lasers, i.e. devices using stimulated emission of electromagnetic radiation in the infrared, visible or ultraviolet wave range
    • H01S3/23—Arrangements of two or more lasers not provided for in groups H01S3/02 - H01S3/22, e.g. tandem arrangements of separate active media
    • H01S3/2383—Parallel arrangements
    • H—ELECTRICITY
    • H01—ELECTRIC ELEMENTS
    • H01S—DEVICES USING THE PROCESS OF LIGHT AMPLIFICATION BY STIMULATED EMISSION OF RADIATION [LASER] TO AMPLIFY OR GENERATE LIGHT; DEVICES USING STIMULATED EMISSION OF ELECTROMAGNETIC RADIATION IN WAVE RANGES OTHER THAN OPTICAL
    • H01S3/00—Lasers, i.e. devices using stimulated emission of electromagnetic radiation in the infrared, visible or ultraviolet wave range
    • H01S3/09—Processes or apparatus for excitation, e.g. pumping
    • H01S3/091—Processes or apparatus for excitation, e.g. pumping using optical pumping
    • H01S3/094—Processes or apparatus for excitation, e.g. pumping using optical pumping by coherent light
    • H01S3/094003—Processes or apparatus for excitation, e.g. pumping using optical pumping by coherent light the pumped medium being a fibre
    • H01S3/094007—Cladding pumping, i.e. pump light propagating in a clad surrounding the active core
    • H—ELECTRICITY
    • H01—ELECTRIC ELEMENTS
    • H01S—DEVICES USING THE PROCESS OF LIGHT AMPLIFICATION BY STIMULATED EMISSION OF RADIATION [LASER] TO AMPLIFY OR GENERATE LIGHT; DEVICES USING STIMULATED EMISSION OF ELECTROMAGNETIC RADIATION IN WAVE RANGES OTHER THAN OPTICAL
    • H01S3/00—Lasers, i.e. devices using stimulated emission of electromagnetic radiation in the infrared, visible or ultraviolet wave range
    • H01S3/14—Lasers, i.e. devices using stimulated emission of electromagnetic radiation in the infrared, visible or ultraviolet wave range characterised by the material used as the active medium
    • H01S3/16—Solid materials
    • H01S3/1601—Solid materials characterised by an active (lasing) ion
    • H01S3/1603—Solid materials characterised by an active (lasing) ion rare earth
    • H—ELECTRICITY
    • H01—ELECTRIC ELEMENTS
    • H01S—DEVICES USING THE PROCESS OF LIGHT AMPLIFICATION BY STIMULATED EMISSION OF RADIATION [LASER] TO AMPLIFY OR GENERATE LIGHT; DEVICES USING STIMULATED EMISSION OF ELECTROMAGNETIC RADIATION IN WAVE RANGES OTHER THAN OPTICAL
    • H01S3/00—Lasers, i.e. devices using stimulated emission of electromagnetic radiation in the infrared, visible or ultraviolet wave range
    • H01S3/23—Arrangements of two or more lasers not provided for in groups H01S3/02 - H01S3/22, e.g. tandem arrangements of separate active media
    • H01S3/2308—Amplifier arrangements, e.g. MOPA
    • H01S3/2325—Multi-pass amplifiers, e.g. regenerative amplifiers
    • H01S3/2333—Double-pass amplifiers

Definitions

  • the present invention relates to a device for generating laser pulses by optical fibers with photonic layers.
  • These laser pulses are in the time range of nanoseconds and the energy range of multi-millijoules. It has applications in particular in the production of secondary sources by plasma excitation in the fields where electromagnetic radiation of very short wavelength, for example ultraviolet or even X, must be obtained, for example for the photolithography of manufacturing of components.
  • electronic The race for integration in the electronic domain leads to the realization of microchip structures increasingly small. These structures are made by photolithography and the reduction in size requires the use of electromagnetic sources wavelengths shorter and shorter towards the extreme ultraviolet rays, or even X-rays. Plasmas are one of the means to realize such sources to short wavelength.
  • fiber optic optical amplifiers formed of a doped core and at least one peripheral sheath which provides the waveguide produced are known.
  • the heart is doped by a rare earth ion, Neodymium or Ytterbium in general.
  • the guiding is ensured by the implementation of a photonic structure obtained by a geometrical assembly of channels or capillaries (holes). This structure artificially lowers the index seen by the wave produced and allows single mode propagation for fiber core diameters of the order of 50 .mu.m. This large core diameter makes it possible to spread the energy of the wave produced on a larger large area and push back the two fundamental limitations of fiber amplifiers that are flux resistance and non-linear effects.
  • Such a fiber which is referred to herein as a photonic layer or MPF ("Multiclad Photonic Fiber”) laser fiber has been presented in the article by J. Limpert, N. Deguil-Robin, I. Manek-Hennninger, F. Salin, F. Röser, A. Liem, T. Schreiber, S. Nolte, H. Zellmer, A. Tunnermann, J. Broeng, A. Petersson, and C. Jakobsen, "High-power rod-type photonic crystal fiber laser,” Opt . Express 13, 1055-1058 (2005).
  • a solid state laser commonly designates a laser whose amplifying medium is a massive solid (crystalline or vitreous) in the form of a block of homogeneous material of at least millimetric dimensions (generally called a bar) in which the laser wave propagates freely whereas a fiber laser necessarily involves an amplifying medium in the form of a waveguide of micrometric dimensions in which the laser wave undergoes a forced guidance.
  • the shape of the wave emitted by the laser is fixed by the resonator and, in the case of a solid-state laser, it therefore undergoes the thermal effects in the bar while the wave emitted by a fiber laser retains all the guiding properties of the fiber (transverse single-mode wave in the case of a single-mode fiber and multi-mode transverse for a multi-mode fiber).
  • a device involving a fiber laser and a solid state laser is therefore undergoes the thermal effects in the bar while the wave emitted by a fiber laser retains all the guiding properties of the fiber (transverse single-mode wave in the case of a single-mode fiber and multi-mode transverse for a multi-mode fiber).
  • BABUSHKIN-IPG presents a fiber laser solution with a current-driven semiconductor diode to directly emit the desired pulse width, which diode pulse is then pre-amplified and amplified by conventional fiber amplifiers to generate a laser pulse having a peak power of several tens of kW.
  • the amplifier has a linear structure (only one arm) and there is no mention of the possibility of increasing the power by multiplication of the amplification arms.
  • the article HEADLEY, SPIE Jan 2005 No. 5709 p 343-353 presents a pulse amplification method using multimode index jump fibers and coupling of the pump by bundles of fibers. It emphasizes the difficulty of obtaining single-mode propagation in a large-core index jump fiber and has an in-line amplification structure.
  • CEA - FR 2 859 545
  • Weulersse-CEA relates to the implementation of at least three solid lasers synchronized electronically (active synchronization).
  • EP 1 041 686 (TRW) relates to the production of a high power plane wave by coherent recombination coupled to a spatial phase detector. The beams end times are not synchronized and emissions are continuous.
  • the present invention proposes a high power laser source in multi-millijoule integrated pulse mode in nanosecond regime which has many advantages over known devices and which also allows, in particular, the production of secondary sources of electromagnetic radiation by plasma excitation. or non-linear crystals for generating such electromagnetic radiation using said laser source as the primary excitation means.
  • This advantage is obtained by the implementation of a "distributed amplification" on several photonic fibers (MPF) to take advantage of the advantages relating to photonic fibers and the use of a parallel architecture.
  • the source of the invention comprises a "master" laser operating in cadence (oscillator) triggered by at least one triggering means whose emitted beam is distributed (multiplexed) into N sub-sources which are distributed to N fiber-type optical amplifiers photon layer (MPF) pumped, each of the amplifiers being pumped by laser diodes and re-emitting an optical beam to a single focusing volume common to the N amplifiers.
  • the focusing volume may correspond to a solid, liquid or gaseous material which will thus be excited for the secondary generation of a source at a wavelength different from that of the triggered laser.
  • the "master” laser is a high-speed pulsed oscillator laser using, for example, a photonic layer fiber (MPF).
  • the invention relates to a device for generating amplified laser pulses comprising at least one pulse laser driven by at least one triggering means emitting a spatially multiplexed master laser beam into elementary laser beams which are amplified in parallel by at least two optical amplifiers, each amplified elementary laser beams being directed to a single focusing volume.
  • each optical amplifier comprises a photonic layer fiber, called MPF, at least one laser diode optical pumping means producing at least one pump wave for longitudinal pumping of said fiber and a means of focusing in the volume of focusing the amplified beam produced by the fiber, the elongate silica or glass fiber having a doped core, a first peripheral layer with a photonic laser waveguiding structure surrounded by a pump wave confinement layer, the confinement being surrounded by a sheath, guiding and confinement being obtained by using air capillaries within the fiber, the pumping of each optical amplifier being continuous and the generation of the amplified optical pulses being obtained directly from a source pulsed laser operating at a rate, said device having a configuration of multiplexing, parallel amplification and focusing each beam to ensure the synchronization of the optical pulses produced by all optical fiber amplifiers so that they arrive according to a predetermined time sequencing in the focusing volume.
  • the following means can be used alone or in any technically possible combination, are
  • the amplified elementary laser beams are each very close to the diffraction limit
  • the amplified elementary laser beams each have a parameter M 2 of less than 2,
  • the pulsed laser emitting a master laser beam which is then spatially multiplexed and then amplified by optical amplifiers is a pulsed laser with photonic layer amplifying fiber (MPF),
  • MPF photonic layer amplifying fiber
  • the device comprises a pulsed laser oscillator producing the master laser beam followed by at least two optical amplifiers in parallel, (the pulsed laser with its tripping means is an oscillator)
  • the set comprises between two and a hundred optical amplifiers in parallel
  • the frequency of repetition of the laser pulses is at least 1 OkHz
  • the duration of the laser pulses produced by each of the optical amplifiers is between 1 ns and 30 ns
  • the duration of the laser pulse at the focusing point is between 1 ns and 100 ns, the average power in the focusing volume is at least 1 kW,
  • the average power in the focusing volume is at least 3kW
  • the focusing volume corresponds to the zone of intersection of the amplified elementary laser beams and has a volume of less than 1000 ⁇ m cubic
  • the focusing volume is a substantially spherical or ovoidal zone where at least 90% of the laser energy is concentrated in a volume of less than 1000 ⁇ m cubic
  • the amplified elementary laser beams produced by all the optical amplifiers are focused according to a spherical geometry in which the target is located in the center of the sphere perpendicular to all the incident beams, - the incident beams form a ring around the focusing volume, (the beams are distributed over a circumference of the sphere corresponding to the volume of the focusing, in the case where there is focusing according to a spherical geometry therefore) the energy density at the point of focus by pulse is at least 1 ⁇ 10 10 W / cm 2 ,
  • the stability of the energy of the pulses is at least 1% at 3 ⁇ ; the device further comprises means for generating a plasma emitting electromagnetic radiation in the range of extreme ultraviolet rays of approximately 13 wavelengths; , 5nm,
  • the ends of the guided part (ends of the amplifying fibers) of the amplified laser beams are arranged in the space around the focusing volume,
  • the ends of the guided part (ends of the amplifying fibers) of the amplified laser beams are disposed substantially at the same distance around the focusing volume, (the ends of the amplifying MPF fibers towards the focusing volume are arranged substantially at the same distance around focus volume)
  • the ends of the guided portion (ends of the amplifying fibers) of the amplified laser beams are arranged diametrically in pairs, facing each other, around the focusing volume, (the ends of the amplifying MPF fibers towards the focussing volume are arranged diametrically two by two, vis-à-vis, around the focusing volume)
  • the ends of the guided portion (ends of the amplifying fibers) of the amplified laser beams are arranged around the focusing volume so that no amplified laser beam is vis-à-vis another amplified laser beam, (to avoid a possible laser source destruction by injection of an amplified laser beam into another amplifying fiber vis-à-vis),
  • the ends of the guided part (ends of the amplifying fibers) of the amplified laser beams are arranged radially equiangularly around the focusing point in the same plane
  • each fiber comprises a dynamic pointing device so as to guarantee the same point of focus of each beam independently of the environmental constraints
  • the dynamic pointing device comprises two angularly adjustable mirrors, position and direction detectors of the amplified laser beam arranged downstream of said mirrors and means for controlling the orientation of the mirrors according to the error signal provided by the detectors,
  • the detectors are (for example) four-quadrant detectors, one of the detectors being placed at the focus of a focusing means in order to be sensitive to the direction of the incident beam,
  • each optical amplifier comprises at least one laser diode source (s) emitting a pump wave returned longitudinally in the fiber by a dichroic mirror (or any other equivalent optical element) for injecting simultaneously in the optical amplifier the elementary laser beam from the pulsed laser and the pump,
  • the pumping means comprises at least one laser diode source (s) emitting a pump wave, the pump wave being injected longitudinally in the fiber through a dichroic mirror, the corresponding elementary laser beam can be injected into said fiber thanks to said dichroic mirror, the pumping means makes it possible to send a pump wave to the amplifying fiber at one end of said fiber,
  • the pumping means makes it possible to send two pump waves into the amplifying fiber, ie a pump wave at each of the two ends of said fiber, the pumping means makes it possible to send in the amplifying fiber two pump waves polarized perpendicularly to each other at the same end of said fiber; the fiber of the optical amplifier is used in double pass for the amplified laser beam; separation between the incident wave and the emerging wave of the amplifier being operated by a polarization separation means,
  • the MPF fiber amplifier is used in double pass, the master laser beam entering the MPF fiber at the same end as that through which the amplified beam emerges, the pump wave (s) being sent into the fiber by the other end of the MPF fiber,
  • the oscillator pulse laser consists of a triggering means and an amplifying medium of the type
  • the pulsed laser oscillator emitting a master laser beam is then spatially multiplexed and then amplified by optical amplifiers is a photonic layer amplifying fiber (MPF) impulse laser,
  • MPF photonic layer amplifying fiber
  • the oscillator laser is further followed by an MPF photon fiber amplifier module producing the master laser beam, the device comprises a pulsed laser,
  • the device comprises at least two pulsed lasers synchronized with each other in time, each emitting (directly or via a photonic fiber amplifier module MPF) a spatially multiplexed master laser beam to at least two optical amplifiers in parallel ,
  • the master laser beam is spatially multiplexed and then connected to the different optical amplifiers by optical guides (optical guide fibers) whose lengths are determined so that the pulses of the amplified elementary laser beams produced by all the optical amplifiers arrive in the focusing volume according to a predetermined time diagram
  • the amplified elementary laser beam of each optical amplifier is connected to the focusing volume by a non-amplifying photonic fiber whose length and the configuration is determined so that the pulses of the amplified elementary laser beams produced by the set of optical amplifiers arrive in the focusing volume according to a predetermined time pattern.
  • the device mainly makes it possible to have a very good beam quality (close to the diffraction limit for each amplification channel), for a very high power density (1 mJ to 1 OmJ per channel) associated with a repetition rate. high (10KHz to 100KHz).
  • the device of the invention also makes it possible to have a very high average energy stability in the focussing volume thanks to a firing rate (pulse) of at least 10KHZ and thanks to the multiplicity of elementary sources which generally range from 10. to 100 according to the configurations.
  • the complexity of the device is not proportional to the rise in power obtained in the focusing volume thanks to the parallel architecture.
  • the device can have a particularly high utilization rate, the non-operation of one or even a few sources, reducing the average power only very slightly.
  • the device also makes it possible to have a very great flexibility in the optical characteristics in the focusing volume since by modifying the distance (length or type-optical fiber guide or transport depending on the case-optical path) separating the oscillator (master impulse laser) and some optical amplifiers can be produced temporal profiles of complex energy (creation of a pre-pulse for example).
  • FIG. 1 which represents a first example of an optical amplifier with fiber MPF implemented in the device of the invention for amplifying each elementary laser beam
  • FIG. 2 which represents the pulsed laser and the spatial multiplexing of the master laser beam into elementary laser beams intended to be amplified by optical amplifiers
  • FIG. 3 which represents an exemplary embodiment of the device
  • the Figure 4 shows a second example of MPF fiber amplifier of the double-pass type and polarization separation.
  • the MPF fibers make it possible to produce laser sources of more than 100W of average power each while keeping a beam quality close to diffraction, the only amplified mode being the fundamental mode TM00 (transverse monomode).
  • This good beam quality allows a relatively fine focusing, deposition of the maximum energy about 10 .mu.m diameter at the focal point and allows to excite a target (particle) of a few microns (about 5 .mu.m to 20 .mu.m) in diameter.
  • the overall shape of the focus point is very approximately spheroidal and depends on the relative orientations of the laser beams between them.
  • an MPF fiber is an elongated glass or silica structure with an axial geometry comprising in the center a doped amplifying medium in which the amplified radiation will be guided and, around this amplifying medium, a photonic-type guiding sheath. (That is, having a "holed" structure artificially lowering the index of the material of the guide sheath).
  • a pump casing for confining the pump wave in the guide duct and the core.
  • This type of MPF fiber is characterized in particular by the fact that one can have core diameters of 30 .mu.m to 100 .mu.m while having a monomode guide and a numerical aperture greater than 0.6 for the pump sheath, which facilitates the longitudinal injection of pump waves.
  • the pump guide zone is slightly greater than about 100 ⁇ m in diameter and can be enlarged depending on the optimization of the laser. These diameter values are adapted according to the needs but they have an influence on the length of the fiber necessary for the amplification.
  • the typical length of an amplifier based on such MPF fiber is less than 1 m.
  • the core is doped with Ytterbium ions. These ions are excited by pumping them using power laser diode.
  • Ytterbium has the advantage of being able to be pumped at 980 nm, the wavelength corresponding to the amplifiers conventionally used in telecommunication, which guarantees the supply and improvement of pump diode technologies.
  • These diodes have a brightness too low for the pump wave is injected directly into the core of the fiber and used therefore the pump guiding ability of the fiber to propagate the power of the pump wave to the heart.
  • the implementation of these MPF fibers is relatively simple because it is possible to obtain significant power without necessarily having to use cooling means, this type of fiber was able to withstand pump powers greater than 300W.
  • the amplifiers implemented in the device use such MPF fibers and can each be pumped by one or both ends by pumping means, which allows to double the pump power injected longitudinally in the fiber.
  • pumping means which allows to double the pump power injected longitudinally in the fiber.
  • a polarization of the pump wave can be quadrupled the pump power injected into the fiber using at each end two cross-polarized pump waves.
  • the pumping means 3 of the optical amplifier 12 produce at each end of the MPF 2 fiber pump waves 4 whose optical axis is parallel to the MPF 2 fiber. 4 are sent longitudinally into the fiber through dichroic mirrors 5 capable of reflecting the corresponding elementary laser beam 16 which is amplified in the optical amplifier 12.
  • the amplified elementary laser beam 15 is also reflected by a dichroic mirror 5 and is then sent through a focusing means 7, preferably opto-mechanical, to a target 14.
  • the MPF 2 fiber (or an additional optical element) preferably returns the amplified elementary laser beam 15 to the dichroic mirror in relation to the focusing means 7 and not to the multiplexer 1 1 which will be seen in connection with Figure 2.
  • the amplifier shown in FIG. 1 comprises an MPF 2 fiber which is pumped at its two ends by two pumping means 3 of the laser diode type, same fibers (the pump wave is sent to the amplifying fiber MPF via an optical fiber type optical guide), producing two pump waves 4 substantially parallel to the fiber 2 and returned longitudinally in the fiber 2 to through dichroic mirrors 5 transmitting the pump wave but reflecting the elementary laser beam 16 which is amplified in the MPF 2 fiber and amplified spring 15 to be directed and focused on the target 14 by an opto-mechanical means 7.
  • the pump wave is sent to the amplifying fiber MPF via an optical fiber type optical guide
  • MPF fiber optic amplifier is used in double pass.
  • An incident beam of elementary laser beam 16 from the master laser is injected into the amplifier through polarization separation means 21.
  • the incident wave of the master laser is linearly polarized.
  • the wave then passes through a quarter-wave plate 22 which converts the linear polarization into a circular polarization.
  • This wave is then injected into the fiber MPF 2 by means of optical means 23.
  • Dichroic optical means 24 transmitting the wave coming from the master laser and capable of reflecting the pump wave may possibly be introduced on the path.
  • the MPF 2 fiber has a large diameter outer sheath (> 1 mm) which ensures high rigidity. This rigidity makes it possible to obtain a maintenance of the polarization of the incident wave.
  • a dichroic optical means 25 reflects the wave from the master laser and is capable of transmitting the pump wave produced by the module 3 and which is introduced by means of an optical coupling element 26 against or on the output face of the laser. the fiber. The wave is sent back to itself through the fiber.
  • a second pass through the quarter-wave plate transforms the circularly polarized wave into a linearly polarized wave whose polarization direction is perpendicular to that of the incident wave from the master laser.
  • This wave is separated from the incident wave by the separator of polarization 21 and can be refocused by an optical means 27 in a transport guide 18 which can be a flexible photonic fiber.
  • Such an implementation can significantly increase the gain of the amplifier and thus reduce the power of the incident wave from the master laser.
  • the pulse laser oscillator can be:
  • a laser diode which emits continuously and whose radiation is modulated in pulses by an external high-frequency modulator, the pulses being able to be amplified in a fiber amplifier MPF placed downstream of the modulator before the multiplexer,
  • a laser diode whose feed current is modulated and which may be followed by an optical amplifier with MPF fiber before the multiplexer,
  • a triggered laser (which may itself be an MPF fiber laser) by active or passive means, the timing of which can preferably be synchronized to an external clock.
  • laser oscillator 1 which is represented in FIG. 2 and which integrates pump means 3 producing the pump wave 4 whose optical axis is parallel to the fiber MPF 2, the pump wave 4 being sent longitudinally in the fiber 2 through a dichroic mirror 5 capable of reflecting the laser wave propagating in the laser resonator.
  • Mirrors 9 and 10 form a tuned optical cavity and triggering means 8 (an electro-optical crystal, or any other means allowing rapid modulation) is disposed in the cavity.
  • the laser cavity is thus constituted by a totally reflecting element 9 and partially reflecting 10 to let out the master laser beam 6.
  • the partially reflective element 10 is constituted by the face of the fiber.
  • the master laser beam 6 is multiplexed by a 1 (and possibly temporal) space multiplexer for producing the elementary laser beams 16.
  • a fiber optic amplifier MPF may, in a variant, be implemented upstream of the multiplexer 1 1, at the output of the laser oscillator 1 to amplify the master laser beam 6 before its multiplexing.
  • the device of FIG. 3 implements a set of optical amplifiers 12 with MPF fibers 2 of the type of FIG. 1 or FIG. 4 but limited here, for the sake of simplification of the figure, to 8 optical amplifiers.
  • These optical amplifiers 12 are arranged on a support in the form of a flat or slightly conical crown and their laser beams converge towards the same focusing volume placed substantially in the center of the ring.
  • This laser beam geometry has a cylindrical axis of symmetry and a particle jet is sent substantially perpendicular to this ring towards the focusing volume.
  • a means 13 for generating a stream of particles or droplets 14 of tin or xenon of approximately 10 ⁇ m in diameter each is arranged in such a way that the jet passes through the focusing volume of the amplified laser beams 15.
  • the particles or droplets are isolated from each other.
  • a master laser 1 with tripping means producing light pulses is used.
  • the light pulses of the elementary laser beams 16 are sent by optical guides, flexible guide optical fibers or any other optical beam transport means, to each of the optical amplifiers 12, the length of the optical guide fibers being such that with the With the arrangement of the source 1 and the selected amplifiers 12, the laser pulses of the amplified laser beams 15 all arrive at substantially the same time in the focusing volume or, more generally, in a predetermined time pattern.
  • the master laser beam is spatially multiplexed and then connected to the different optical amplifiers by optical guide fibers whose lengths are determined so that the pulses of the amplified elementary laser beams produced by all the optical amplifiers arrive in the focusing volume according to a predetermined time pattern.
  • some amplifiers may be physically located further from the oscillator than others. This variation of distance is then compensated by introducing different optical paths for each amplifier.
  • the path may for example be longer as the amplifier is located near the oscillator to ensure a synchronous arrival of the pulses emitted by the different amplifiers on the target located in the center of the common focus volume.
  • one or more optical paths are deliberately chosen different from others so that the pulses following these paths arrive on the target with an advance on all the others.
  • These "prepulses” create a pre-plasma that can be used to change the interaction conditions of the main pulse group with the target. For example one can change the electronic density of the target to change its absorption.
  • the time difference between the two groups of pulses is chosen according to the physical principles of the interaction which are conventionally known. More complicated time schemes can be obtained by modulating each optical path independently, either statically (the length of the guide and / or transport fibers is constant), or dynamically (adjustable delay means).
  • the amplified elementary laser beam of each optical amplifier is connected to the focusing volume by a non-amplifying transport photonic fiber whose length and the configuration is determined so that the pulses of the amplified elementary laser beams produced by all the optical amplifiers arrive in the focusing volume according to a predetermined temporal pattern.
  • the non-amplifying photonic fibers downstream of the optical amplifiers are therefore also a means for varying the arrival time of the amplified optical pulses in the focusing volume.
  • the focusing means used to reduce (focus) the diameter of each beam to its diffraction limit is placed after the corresponding non-amplifying photonic fiber (then called fiber transport).
  • Synchronization means 17 causes the laser pulses to arrive at the focusing point when there is a particle 14 of tin or xenon. This last synchronization is obtained either by detecting the particles or by synchronously generating the laser pulses and the particles by the particle generation means 13.
  • the energy of the laser pulses delivered to the tin or xenon particles causes a plasma to be created from which extreme ultraviolet electromagnetic radiation can be extracted at about 13.5 nm wavelength. This radiation can then be used for photolithography.
  • extreme ultraviolet electromagnetic radiation can then be used for photolithography.
  • an average power of 5kW can be obtained.
  • other configurations of optical fiber laser amplifiers MPF are possible and for example by space distribution of the laser amplifiers on several rings of identical diameters or not but at the same center corresponding to the focusing volume.

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Abstract

L'invention concerne un dispositif de génération d'impulsions laser amplifiées comportant au moins un laser impulsionnel piloté par au moins un moyen de déclenchement émettant un faisceau laser maître multiplexe spatialement en des faisceaux laser élémentaires qui sont amplifiés en parallèle par au moins deux amplificateurs optiques, chacun des faisceaux laser élémentaires amplifiés étant dirigé vers un volume de focalisation unique. Selon l'invention, chaque amplificateur (12) optique comporte une fibre à couches photoniques (2), au moins un moyen de pompage (3, 5) optique à diodes laser produisant au moins une onde de pompe (4) pour pompage longitudinal de ladite fibre et un moyen de focaliser (7) dans le volume de focalisation le faisceau amplifié (15) produit par la fibre, la fibre allongée en silice ou verre comportant un coer dopé, le pompage de chaque amplificateur optique étant en continu et la génération des impulsions optiques amplifiées étant obtenue directement par le laser impulsionnel , ledit dispositif ayant une configuration du multiplexage, de l'amplification parallèle et de la focalisation de chaque faisceau permettant de garantir la synchronisation des impulsions optiques produites par l'ensemble des amplificateurs optiques à fibre afin qu'elles arrivent selon un séquencement temporel prédéterminé dans le volume de focalisation.

Description

Dispositif de génération d'impulsions laser amplifiées par fibres optiques à couches photoniques
La présente invention concerne un dispositif de génération d'impulsions laser par fibres optiques à couches photoniques. Ces impulsions laser sont dans la gamme de temps des nanosecondes et la gamme d'énergie des multi- millijoules. Elle a des applications notamment dans la réalisation de sources secondaires par excitation de plasma dans les domaines où des rayonnements électromagnétiques de très courte longueur d'onde, par exemple ultraviolet voire X, doivent être obtenus comme par exemple pour la photolithographie de fabrication de composants en électronique. La course à l'intégration dans le domaine électronique conduit à la réalisation de structures de puces électroniques de plus en plus petites. Ces structures sont réalisées par photolithographie et la réduction de taille nécessite l'utilisation de sources électromagnétiques à longueurs d'ondes de plus en plus courtes vers les ultraviolets extrêmes, voire les rayons X. Les plasmas sont un des moyens de réaliser de telles sources à courte longueur d'onde.
On connaît dans le domaine des lasers, des amplificateurs optiques à fibre en verre formée d'un cœur dopé et d'au moins une gaine périphérique qui assure le guidage d'onde produite. Le cœur est dopé par un ion de terre rare, Néodyme ou Ytterbium en général. Le guidage est assuré par la mise en œuvre d'une structure photonique obtenue par un ensemble géométrique de canaux ou capillaires aériques (trous). Cette structure abaisse artificiellement l'indice vu par l'onde produite et permet des propagations mono-modes pour des diamètres de cœur de fibre de l'ordre de 50μm. Ce diamètre de cœur important permet d'étaler l'énergie de l'onde produite sur une plus grande surface et de repousser les deux limitations fondamentales des amplificateurs à fibre que sont la tenue au flux et les effets non-linéaires. Avec une telle technologie on peut envisager de produire des impulsions laser avec des énergies de l'ordre de 1 mJ à 1 OmJ tout en gardant des durées d'impulsions courtes grâce à la conception de cette fibre qui permet l'obtention du gain laser sur des longueurs typiques de fibre inférieures à 1 m. Une telle fibre qui est dénommée ici fibre laser à couches photoniques ou MPF (« Multiclad Photonic Fiber ») a été présentée dans l'article de J. Limpert, N. Deguil-Robin, I. Manek-Hόnninger, F. Salin, F. Rόser, A. Liem, T. Schreiber, S. Nolte, H. Zellmer, A. Tunnermann, J. Broeng, A. Petersson, and C. Jakobsen, "High-power rod-type photonic crystal fiber laser," Opt. Express 13, 1055-1058 (2005).
On peut rappeler ici la différence que l'homme de l'art fait entre un laser à solide (« solid-state laser ») et un laser à fibre (« fiber laser »). A cette fin, on peut mentionner les documents suivants : BABUSHKIN et al, Proc. SPIE 2005 Vol 5709 page 98 dans l'introduction ; le Brevet FR 2 859 545 (CEA) aux page 9 lignes 25-32 et page 13 ligne 32 ; ou encore, HEADLEY et al, Proc. SPIE 2005 vol 5709 page 343, aux 5 premières lignes de l'introduction. Il apparaît clairement qu'un laser à solide désigne communément un laser dont le milieu amplificateur est un solide massif (cristallin ou vitreux) se présentant sous la forme d'un bloc de matériau homogène de dimensions au moins millimétriques (généralement appelé barreau) dans lequel l'onde laser se propage librement alors qu'un laser à fibre fait forcément intervenir un milieu amplificateur se présentant sous la forme d'un guide d'onde de dimensions micrométriques dans lequel l'onde laser subit un guidage forcé. Or, la forme de l'onde émise par le laser est fixée par le résonateur et, dans le cas d'un laser à solide, elle subit donc les effets thermiques dans le barreau alors que l'onde émise par un laser à fibre conserve toutes les propriétés de guidage de la fibre (onde monomode transverse dans le cas d'une fibre mono-mode et multi-mode transverse pour une fibre multi-mode). Il y a donc une différence fondamentale entre un dispositif impliquant un laser à fibre et un laser à solide.
Par ailleurs, l'état de l'art par les demandes de brevet du CEA FR-2 814 599 ou FR-2 859 545, fait apparaître la possibilité d'associer en parallèle plusieurs lasers solides pompés de manière à multiplier la densité lumineuse au point focal d'une cible et de manière à obtenir globalement des énergies impulsionelles importantes pratiquement impossibles à obtenir avec des structures solides monolithiques classiques garantissant à la fois de tels niveaux d'énergie et une qualité de faisceau requise. On connaît également d'autres documents de l'état de la technique qui sont indiqués à la suite :
- US 5 790 574 (1998 - JMAR) qui concerne une source à verrouillage de modes (« modelocked laser ») et qui produit des trains d'impulsions picosecondes dont le point de focalisation est modifié à très grande vitesse par un système PZT. La source, comme les amplificateurs, présente une structure très classique de barreau laser (notamment en Nd:YAG). Sur la figure 1 de ce document, le laser maître est un laser à verrouillage de modes (« modelocked ») et les impulsions ont des durées sub-nanosecondes. D'autre part, les impulsions sont doublées en fréquence avant d'être focalisées. De plus les différents faisceaux font un léger angle entre eux et ne sont donc pas focalisés en un seul point. Leurs intensités lumineuses ne peuvent donc pas s'additionner imposant à chaque faisceau d'atteindre le minimum requis pour la production de rayonnement X.
- L'article JVS&T jan 2003 Vol 21 ni pages 280-287 (GAETA & Co - JMAR) concerne un laser à solide Nd:YAG ne présentant aucun amplificateur fibre. La durée des impulsions est sub-nanoseconde. Le taux de répétition est de 300 Hz. L'intensité sur cible est de l'ordre de 3. 1014W/cm2, ce qui est environ 10 000 fois trop important pour la production de rayonnement EUV à 13.5 nm.
- L'article Proc. SPIE 2004 Vol 5620 pages 137-146 (TUNNERMANN & Co - Univ Jena) donne des résultats détaillés sur la technologie MPF (« Multiclad Photonic Fiber »). L'ensemble des résultats porte sur des lasers ayant une seule voie (structure linéaire) et il n'est pas fait mention de la possibilité d'utiliser des amplificateurs en parallèle. - L'article OPTICS EXPRESS avril 2004 Vol 12 n7 pages 1313-1319 (LIMPERT & Co - Univ Jena) présente une solution d'amplification d'impulsions picosecondes à partir de la technique MPF. Comme pour le précédent document, il n'y a pas de mise en parallèle d'amplificateurs. - L'article Proc. SPIE 2005 Vol 5709 pages 98-102
(BABUSHKIN- IPG) présente une solution de laser à fibre avec une diode semi-conductrice pilotée en courant pour émettre directement la largeur d'impulsion souhaitée, cette impulsion de diode étant ensuite pré-amplifiée puis amplifiée par des amplificateurs à fibre conventionnelle pour générer une impulsion laser ayant une puissance crête de plusieurs dizaines de kW. L'amplificateur à une structure linéaire (un seul bras) et il n'est pas fait mention de la possibilité d'augmenter la puissance par multiplication des bras d'amplification.
- L'article Proc. SPIE 2005 Vol 5709 pages 133-141 (PAYNE- Southampton univ.) présente une solution de recombinaison cohérente de lasers à fibre, exclusivement orientée vers la montée en puissance pour des faisceaux continus et cohérents. Cet article présente la possibilité théorique de multiplexer un faisceau maître de manière à amplifier chaque voie avec un ampli à fibre photonique. Ces différents faisceaux sont alors recombinés de façon cohérente, ce qui impose de contrôler finement la phase relative des faisceaux. Cette présentation est synthétisée par la figure 2 qui montre un laser maître dont la stabilité en fréquence est assurée par une source DFB d'une largeur spectrale de 60 kHz qui est ensuite pré-amplifiée avant multiplexage spatial. Le schéma fait apparaître que la différence entre les trajets optiques des faisceaux multiplexes doit rester inférieure à la longueur de cohérence du laser maître.
- Les articles OPTICS EXPRESS avril 2003 Vol 1 1 n7 pages 818-823 (LIMPERT & Co - IENA) et OPTICS EXPRESS Feb 2005 Vol 13 n4 pages 1055-1058 (LIMPERT & Co - CELIA) présentent les résultats que l'on peut obtenir avec une fibre MPF courte.
L'article HEADLEY, SPIE Jan 2005 N°5709 p 343-353 présente une méthode d'amplification d'impulsions utilisant des fibres multimodes à saut d'indice et un couplage de la pompe par des paquets de fibres. On y insiste sur la difficulté à obtenir une propagation monomode dans une fibre à saut d'indice de grand cœur et présente une structure d'amplification en ligne. L'article fait brièvement allusion aux fibres photoniques pour écarter leur utilisation
- FR 2 859 545 (CEA) concerne la mise en parallèle de lasers à solide synchronisés par des moyens électroniques (synchronisation active).
- L'article JOAP jan 1999 vol 85,n°2 Page 672- (LIN et Al - Univ Essex) mentionne l'intérêt de générer une préimpulsion (« prépuise ») avant une impulsion principale pour pomper un plasma afin de réaliser un laser à rayons X à 7,3 nm.
- US 2004/002295 (Weulersse -CEA) concerne la mise en œuvre d'au moins trois lasers massifs synchronisés de manière électronique (synchronisation active).
- EP 1 041 686 (TRW) porte sur la réalisation d'une onde plane de forte puissance par recombinaison cohérente couplée à un détecteur de phase spatiale. Les faisceaux finaux ne sont pas synchronisés et les émissions sont continues.
La présente invention propose une source laser de forte puissance en mode impulsionnel intégrée multi-millijoules en régime nanoseconde qui présente de nombreux avantages par rapport aux dispositifs connus et qui permet en outre, notamment, la réalisation de sources secondaires de rayonnements électromagnétiques par excitation de plasma ou de cristaux non linéaires afin de générer de tels rayonnements électromagnétiques en utilisant ladite source laser comme moyen d'excitation primaire. Cet avantage est obtenu par la mise en oeuvre d'une « amplification distribuée » sur plusieurs fibres photoniques (MPF) permettant de profiter des avantages relatifs aux fibres photoniques et à l'utilisation d'une architecture parallèle.
La source de l'invention comporte un laser « maître » fonctionnant en cadence (oscillateur) déclenché par au moins un moyen de déclenchement dont le faisceau émis est réparti (multiplexe) en N sous-sources qui sont distribuées à N amplificateurs optiques du type fibre à couches photoniques (MPF) pompée, chacun des amplificateurs étant pompé par des diodes laser et réémettant un faisceau optique vers un volume de focalisation unique commun aux N amplificateurs. Le volume de focalisation peut correspondre à un matériau solide, liquide ou gazeux qui sera ainsi excité pour la génération secondaire d'une source à une longueur d'onde différente de celle du laser déclenché. Le laser « maître » est un laser oscillateur impulsionnel haute cadence utilisant par exemple une fibre à couches photoniques (MPF). Ainsi, l'invention concerne un dispositif de génération d'impulsions laser amplifiées comportant au moins un laser impulsionnel piloté par au moins un moyen de déclenchement émettant un faisceau laser maître multiplexe spatialement en des faisceaux laser élémentaires qui sont amplifiés en parallèle par au moins deux amplificateurs optiques, chacun des faisceaux laser élémentaires amplifiés étant dirigé vers un volume de focalisation unique.
Selon l'invention, chaque amplificateur optique comporte une fibre à couches photoniques, dite MPF, au moins un moyen de pompage optique à diodes laser produisant au moins une onde de pompe pour pompage longitudinal de ladite fibre et un moyen de focaliser dans le volume de focalisation le faisceau amplifié produit par la fibre, la fibre allongée en silice ou verre comportant un cœur dopé, une première couche périphérique à structure photonique de guidage d'onde laser entourée d'une couche de confinement d'onde de pompe, la couche de confinement étant entourée d'une gaine, le guidage et le confinement étant obtenus par mise en œuvre de capillaires aériques au sein de la fibre, le pompage de chaque amplificateur optique étant en continu et la génération des impulsions optiques amplifiées étant obtenue directement par une source laser impulsionnelle fonctionnant en cadence, ledit dispositif ayant une configuration du multiplexage, de l'amplification parallèle et de la focalisation de chaque faisceau permettant de garantir la synchronisation des impulsions optiques produites par l'ensemble des amplificateurs optiques à fibre afin qu'elles arrivent selon un séquencement temporel prédéterminé dans le volume de focalisation. Dans divers modes de mise en œuvre de l'invention, les moyens suivants pouvant être utilisés seuls ou selon toutes les combinaisons techniquement possibles, sont employés :
- chaque amplificateur optique à une fibre à couches photoniques d'une longueur inférieure à 1 m, - les faisceaux laser élémentaires amplifiés sont chacun très proches de la limite de diffraction,
- les faisceaux laser élémentaires amplifiés présentent chacun un paramètre M2 inférieur à 2,
- le laser impulsionnel émettant un faisceau laser maître qui est ensuite multiplexée spatialement puis amplifiée par des amplificateurs optiques est un laser impulsionnel à fibre amplificatrice à couches photoniques (MPF),
- le dispositif comporte un oscillateur laser impulsionnel produisant le faisceau laser maître suivi d'au minimum deux amplificateurs optiques en parallèle, (le laser impulsionnel avec son moyen de déclenchement est un oscillateur)
- l'ensemble comporte entre deux et cent amplificateurs optiques en parallèle,
- la fréquence de répétition des impulsions laser est d'au moins 1 OkHz,
- la durée des impulsions laser produites par chacun des amplificateurs optiques est comprise entre 1 ns et 30 ns,
- la durée de l'impulsion laser au point de focalisation est comprise entre 1 ns et 100 ns, - la puissance moyenne dans le volume de focalisation est au moins de 1 kW,
- la puissance moyenne dans le volume de focalisation est au moins de 3kW,
- le volume de focalisation correspond à la zone d'intersection des faisceaux laser élémentaires amplifiés et présente un volume inférieur à 1000μm cube,
- le volume de focalisation est une zone sensiblement sphérique ou ovoïde où au moins 90% de l'énergie laser est concentrée dans un volume inférieur à 1000μm cube, - les faisceaux lasers élémentaires amplifiés produits par l'ensemble des amplificateurs optiques sont focalisés selon une géométrie sphérique dans laquelle la cible est située au centre de la sphère perpendiculaire à l'ensemble des faisceaux incidents, - les faisceaux incidents forment une couronne autour du volume de focalisation, (les faisceaux sont répartis sur une circonférence de la sphère correspondant au volume de focalisation, dans le cas où il y a focalisation selon une géométrie sphérique donc) - la densité d'énergie au point de focalisation par impulsion est d'au moins 1 .1010W/cm2,
- la stabilité de l'énergie des impulsions est d'au moins 1 % à 3 σ, - le dispositif comporte en outre des moyens pour générer un plasma émettant un rayonnement électromagnétique dans la gamme des ultraviolets extrêmes de longueur d'onde approximativement de 13,5nm,
- les extrémités de la partie guidée (extrémités des fibres amplificatrices) des faisceaux laser amplifiés sont disposées dans l'espace autour du volume de focalisation,
- les extrémités de la partie guidée (extrémités des fibres amplificatrices) des faisceaux laser amplifiés sont disposées sensiblement à une même distance autour du volume de focalisation, (les extrémités des fibres MPF amplificatrices vers le volume de focalisation sont disposées sensiblement à une même distance autour du volume de focalisation)
- les extrémités de la partie guidée (extrémités des fibres amplificatrices) des faisceaux laser amplifiés sont disposées diamétralement deux à deux, en vis-à-vis, autour du volume de focalisation, (les extrémités des fibres MPF amplificatrices vers le volume de focalisation sont disposées diamétralement deux à deux, en vis-à-vis, autour du volume de focalisation)
- les extrémités de la partie guidée (extrémités des fibres amplificatrices) des faisceaux laser amplifiés sont disposées autour du volume de focalisation de manière à ce qu'aucun faisceau laser amplifié ne soit en vis-à-vis d'un autre faisceau laser amplifié, (pour éviter une éventuelle destruction de source laser par injection d'un faisceau laser amplifié dans une autre fibre amplificatrice en vis-à-vis),
- les extrémités de la partie guidée (extrémités des fibres amplificatrices) des faisceaux laser amplifiés sont disposées radialement équiangulairement autour du point de focalisation dans un même plan
- chaque fibre comporte un dispositif de pointage dynamique de manière à garantir le même point de focalisation de chaque faisceau indépendamment des contraintes environnementales,
- le dispositif de pointage dynamique comprend deux miroirs ajustables angulairement, des détecteurs de position et de direction du faisceau laser amplifié disposés en aval desdits miroirs et des moyens de piloter l'orientation des miroirs en fonction du signal d'erreur fournit par les détecteurs,
- les détecteurs sont (par exemple) des détecteurs quatre-quadrants, l'un des détecteurs étant placé au foyer d'un moyen de focalisation afin d'être sensible à la direction du faisceau incident,
- le moyen de pompage de chaque amplificateur optique comporte au moins une source à diode(s) laser émettant une onde de pompe renvoyée longitudinalement dans la fibre par un miroir dichroïque (ou tout autre élément optique équivalent) permettant d'injecter simultanément dans l'amplificateur optique le faisceau laser élémentaire issu du laser impulsionnel et la pompe,
- le moyen de pompage comporte au moins une source à diode(s) laser émettant une onde de pompe, l'onde de pompe étant injectée longitudinalement dans la fibre à travers un miroir dichroïque, le faisceau laser élémentaire correspondant pouvant être injecté dans ladite fibre grâce audit miroir dichroïque, - le moyen de pompage permet d'envoyer dans la fibre amplificatrice une onde de pompe à une extrémité de ladite fibre,
- le moyen de pompage permet d'envoyer dans la fibre amplificatrice deux ondes de pompe, soit une onde de pompe à chacune des deux extrémités de ladite fibre, - le moyen de pompage permet d'envoyer dans la fibre amplificatrice deux ondes de pompe polarisées perpendiculairement entre-elles à une même extrémité de ladite fibre, - la fibre de l'amplificateur optique est utilisée en double passage pour le faisceau laser amplifié, la séparation entre l'onde incidente et l'onde émergeante de l'amplificateur étant opérée par un moyen de séparation de la polarisation,
- l'amplificateur à fibre MPF est utilisé en double passage, le faisceau laser maître entrant dans la fibre MPF par la même extrémité que celle par laquelle sort le faisceau amplifié, la/les ondes de pompes étant envoyées dans la fibre par l'autre extrémité de la fibre MPF,
- le laser impulsionnel oscillateur est constitué d'un moyen de déclenchement et d'un milieu amplificateur de type
MPF, (amplifiant le signal grâce à la configuration à MPF)
- le laser impulsionnel oscillateur émettant un faisceau laser maître est ensuite multiplexée spatialement puis amplifiée par des amplificateurs optiques est un laser impulsionnel à fibre amplificatrice à couches photoniques (MPF),
- le laser oscillateur est en outre suivi d'un module amplificateur à fibre photonique MPF produisant le faisceau laser maître, - le dispositif comporte un laser impulsionnel,
- le dispositif comporte au moins deux laser impulsionnels synchronisés entre-eux dans le temps, chacun émettant (directement ou par l'intermédiaire d'un module amplificateur à fibre photonique MPF) un faisceau laser maître multiplexe spatialement vers au moins deux amplificateurs optiques en parallèle,
- le faisceau laser maître est multiplexée spatialement puis relié aux différents amplificateurs optiques par des guides optiques (fibres optiques de guidage) dont les longueurs sont déterminés pour que les impulsions des faisceaux laser élémentaires amplifiés produites par l'ensemble des amplificateurs optiques arrivent dans le volume de focalisation selon un schéma temporel prédéterminé, - le faisceau laser élémentaire amplifié de chaque amplificateur optique est relié au volume de focalisation par une fibre photonique non-amplificatrice dont la longueur et la configuration sont déterminées pour que les impulsions des faisceaux laser élémentaires amplifiés produites par l'ensemble des amplificateurs optiques arrivent dans le volume de focalisation selon un schéma temporel prédéterminé.
Les notions de mode et de limite de diffraction qui concernent chaque faisceau laser élémentaire amplifié sont connues de l'homme du métier, mais si nécessaire on pourra se reporter à l'article « Laser Beams and Resonators » de H.Kogelnik et T. Li dans APPLIED OPTICS/Vol.5, N°10/oct 1966, p.1550-1567
Le dispositif permet principalement d'avoir une très bonne qualité de faisceau (proche de la limite de diffraction pour chaque voie d'amplification), pour une très forte densité de puissance (1 mJ à 1 OmJ par voie) associée à une cadence de répétition élevée (10KHz à 100KHz). Le dispositif de l'invention permet également d'avoir une très grande stabilité énergétique moyenne dans le volume de focalisation grâce à une cadence de tir (impulsion) d'au moins 10KHZ et grâce à la multiplicité des sources élémentaires qui vont en général de 10 à 100 suivant les configurations. De plus, la complexité du dispositif n'est pas proportionnelle à la montée en puissance obtenue dans le volume de focalisation grâce à l'architecture parallèle. Enfin, du fait du grand nombre de sources utilisées, le dispositif peut avoir un taux d'utilisation particulièrement important, le non fonctionnement d'une, voire de quelques sources, ne réduisant la puissance moyenne que très faiblement. Le dispositif permet aussi d'avoir une très grande souplesse dans les caractéristiques optiques dans le volume de focalisation puisqu'en modifiant la distance (longueur ou type -fibre optique de guidage ou de transport selon les cas- de chemin optique) séparant l'oscillateur (laser impulsionnel maître) et certains amplificateurs optiques on peut produire des profiles temporels d'énergie complexe (création d'une pré-impulsion par exemple).
La présente invention va maintenant être exemplifiée sans pour autant en être limitée avec la description qui suit en relation avec les figures suivantes: la Figure 1 qui représente un premier exemple d'amplificateur optique à fibre MPF mis en œuvre dans le dispositif de l'invention pour amplifier chaque faisceau laser élémentaire, la Figure 2 qui représente le laser impulsionnel et le multiplexage spatial du faisceau laser maître en des faisceaux laser élémentaires destinés à être amplifiés par des amplificateurs optiques, la Figure 3 qui représente un exemple de réalisation du dispositif, la Figure 4 représente un second exemple d'amplificateur à fibre MPF, du type à double passage et à séparation de polarisation. Les fibres MPF permettent de réaliser des sources laser de plus de 100W de puissance moyenne chacune tout en gardant une qualité de faisceau proche de la diffraction, le seul mode amplifié étant le mode fondamental TM00 (monomode transverse). Cette bonne qualité de faisceau permet une focalisation relativement fine, déposition du maximum d'énergie sur environ 10μm de diamètre au point de focalisation et permet d'exciter une cible (particule) de quelques microns (environ de 5μm à 20μm) de diamètre. La forme globale du point de focalisation est très approximativement sphéroïdale et dépend des orientations relatives des faisceaux laser entre-eux.
D'une façon générale, une fibre MPF est une structure allongée en verre ou silice avec une géométrie axiale comprenant au centre un milieu amplificateur dopé dans lequel le rayonnement amplifié sera guidé et, autour de ce milieu amplificateur, une gaine de guidage de type photonique (c'est-à-dire présentant une structure « trouée » abaissant artificiellement l'indice du matériau de la gaine de guidage). Autour de la gaine de guidage se trouve une gaine de pompe permettant de confiner l'onde de pompe dans la gaine de guidage et le cœur. De préférence, autour de cette structure, on dispose une gaine supplémentaire pouvant servir de protection (rigidificateur mécanique et/ou radiateur thermique). Ce type de fibre MPF se caractérise en particulier par le fait que l'on peut avoir des diamètres de cœur de 30μm à 100 μm tout en ayant un guidage monomode et une ouverture numérique supérieure à 0,6 pour la gaine de pompe, ce qui facilite l'injection longitudinale de/des ondes de pompe. La zone de guidage de pompe est légèrement supérieure à environ 100μm de diamètre et peut être élargie en fonction de l'optimisation du laser. Ces valeurs de diamètres sont adaptées en fonction des besoins mais ils ont une influence sur la longueur de la fibre nécessaire à l'amplification. La longueur typique d'un amplificateur basé une telle fibre MPF est inférieure à 1 m.
Afin d'obtenir du gain dans la fibre MPF, le cœur est dopé par des ions Ytterbium. Ces ions sont excités en les pompant à l'aide de diode laser de puissance. L'Ytterbium a l'intérêt de pouvoir être pompé à 980 nm, longueur d'onde correspondant aux amplificateurs classiquement utilisés en télécommunication, ce qui garanti la fourniture et l'amélioration des technologies des diodes de pompage. Ces diodes ont une brillance trop faible pour que l'onde de pompe soit injectée directement dans le cœur de la fibre et on utilise donc la capacité de guidage de pompe de la fibre pour propager la puissance de l'onde de pompe vers le cœur. La mise en œuvre de ces fibres MPF est relativement simple car il est possible d'obtenir des puissances importantes sans nécessairement avoir à utiliser des moyens de refroidissement, ce type de fibre était capable de tenir à des puissances de pompe supérieures à 300W.
Les amplificateurs mis en oeuvre dans le dispositif utilisent de telles fibres MPF et peuvent être chacun pompées par l'une ou leurs deux extrémités par des moyens de pompage, ce qui permet de doubler la puissance de pompe injectée longitudinalement dans la fibre. Dans une variante mettant en œuvre une polarisation de l'onde de pompe on peut quadrupler la puissance de pompe injectée dans la fibre en utilisant à chaque extrémité deux ondes de pompe à polarisations croisées.
De préférence et comme représenté sur la Figure 1 , les moyens de pompage 3 de l'amplificateur optique 12 produisent à chaque extrémité de la fibre MPF 2 des ondes de pompe 4 dont l'axe optique est parallèle à la fibre MPF 2. Les ondes de pompe 4 sont envoyées longitudinalement dans la fibre au travers de miroirs dichroïques 5 capables de réfléchir le faisceau laser élémentaire 16 correspondant qui est amplifié dans l'amplificateur optique 12. Le faisceau laser élémentaire amplifié 15 est également réfléchi par un miroir dichroïque 5 et est ensuite envoyée à travers un moyen de focalisation 7, de préférence opto-mécanique, vers une cible 14. De préférence la fibre MPF 2 (ou un élément optique supplémentaire) renvoie préférentiellement le faisceau laser élémentaire amplifié 15 vers le miroir dichroïque en relation avec le moyen de focalisation 7 et non pas vers le multiplexeur 1 1 qui sera vu en relation avec la Figure 2.
Ainsi l'amplificateur représenté sur la Figure 1 comporte une fibre MPF 2 qui est pompée à ses deux extrémités par deux moyens de pompage 3 du type à diodes laser, elles- même fibrées (l'onde de pompe est envoyée vers la fibre amplificatrice MPF par l'intermédiaire d'un guide optique du type fibre optique), produisant deux ondes de pompe 4 sensiblement parallèles à la fibre 2 et renvoyées longitudinalement dans la fibre 2 au travers de miroirs dichroïques 5 transmettant l'onde de pompe mais réfléchissant le faisceau laser élémentaire 16 qui est amplifié dans la fibre MPF 2 et ressort amplifié 15 pour être dirigé et focalisé sur la cible 14 par un moyen opto-mécanique 7. Dans une autre configuration représentée sur la Figure
4, l'amplificateur optique à fibre MPF est utilisé en double passage. Une onde incidente de faisceau laser élémentaire 16 provenant du laser maître est injectée dans l'amplificateur à travers un moyen de séparation de polarisation 21 . L'onde incidente du laser maître est polarisée linéairement. L'onde traverse alors une lame quart d'onde 22 qui transforme la polarisation linéaire en une polarisation circulaire. Cette onde est alors injectée dans la fibre MPF 2 à l'aide de moyen optique 23. Un moyen optique dichroïque 24 transmettant l'onde provenant du laser maître et capable de réfléchir l'onde de pompe peut éventuellement être introduit sur le trajet. La fibre MPF 2 possède une gaine extérieure de grand diamètre (>1 mm) qui lui assure une grande rigidité. Cette rigidité permet d'obtenir un maintien de la polarisation de l'onde incidente. Un moyen optique dichroïque 25 réfléchit l'onde provenant du laser maître et est capable de transmettre l'onde de pompe produite par le module 3 et qui est introduite au moyen d'un élément de couplage optique 26 contre ou sur la face de sortie de la fibre. L'onde est donc renvoyé sur elle-même au-travers de la fibre. Un second passage à travers la lame quart d'onde transforme l'onde polarisée circulairement en une onde polarisée linéairement mais dont la direction de polarisation est perpendiculaire à celle de l'onde incidente provenant du laser maître. Cette onde est séparée de l'onde incidente par le séparateur de polarisation 21 et peut être refocalisé par un moyen optique 27 dans un guide de transport 18 qui peut être une fibre photonique souple. Une telle mise en œuvre permet d'augmenter notablement le gain de l'amplificateur et donc de diminuer la puissance de l'onde incidente provenant du laser maître.
D'une manière générale, le laser impulsionnel oscillateur peut être :
- une diode laser émettant en continu et dont le rayonnement est modulé en impulsions par un modulateur haute-fréquence externe, les impulsions pouvant en outre être amplifiées dans un amplificateur à fibre MPF disposé en aval du modulateur avant le multiplexeur,
- une diode laser dont le courant d'alimentation est modulé et qui peut être suivie d'un amplificateur optique à fibre MPF avant le multiplexeur,
- un laser déclenché (lui-même pouvant être un laser à fibre MPF) par des moyens actifs ou passifs et dont on peut préférentiellement synchroniser le moment d'émission sur une horloge externe.
C'est ce dernier type d'oscillateur laser 1 qui est représenté Figure 2 et qui intègre des moyens de pompage 3 produisant l'onde de pompe 4 dont l'axe optique est parallèle à la fibre MPF 2, l'onde de pompe 4 étant envoyée longitudinalement dans la fibre 2 au travers d'un miroir dichroïque 5 capable de réfléchir l'onde laser se propageant dans le résonateur laser. Des miroirs 9 et 10 forment une cavité optique accordée et un moyen de déclenchement 8 (un cristal électro-optique, ou tout autre moyen permettant une modulation rapide) est disposé dans la cavité. La cavité laser est ainsi constituée par un élément totalement réfléchissant 9 et partiellement réfléchissant 10 pour laisser sortir le faisceau laser maître 6. De manière particulière, l'élément 10 partiellement réfléchissant est constitué par la face de la fibre. Le faisceau laser maître 6 est multiplexe par un multiplexeur spatial 1 1 (et éventuellement temporel) pour produire les faisceaux laser élémentaires 16. Un amplificateur optique à fibre MPF peut, dans une variante, être mis en œuvre en amont du multiplexeur 1 1 , en sortie de l'oscillateur laser 1 pour amplifier le faisceau laser maître 6 avant son multiplexage.
Le dispositif de la Figure 3 met en œuvre un ensemble d'amplificateurs optiques 12 à fibres MPF 2 du type de celui de la Figure 1 ou de la Figure 4 mais limité ici, pour des raisons de simplification de la Figure, à 8 amplificateurs optiques. Ces amplificateurs optiques 12 sont disposés sur un support en forme de couronne plane ou légèrement conique et leurs faisceaux laser convergent vers un même volume de focalisation placé sensiblement au centre de la couronne. Cette géométrie de faisceaux laser présente un axe de symétrie cylindrique et un jet de particules est envoyé sensiblement perpendiculairement à cette couronne vers le volume de focalisation.
Un moyen de génération 13 d'un jet de particules ou gouttelettes 14 d'étain ou de xénon d'environ 10μm de diamètre chacune est disposé de manière à ce que le jet passe par le volume de focalisation des faisceaux laser amplifiés 15. De préférence, dans le jet, les particules ou gouttelettes sont isolées les unes des autres. Un laser maître 1 à moyen de déclenchement produisant des impulsions lumineuses est utilisé. Les impulsions lumineuses des faisceaux laser élémentaires 16 sont envoyées par des guides optiques, fibres optiques de guidage souples ou tout autre moyen optique de transport de faisceau, à chacun des amplificateurs optiques 12, la longueur des fibres optiques de guidage étant telles qu'avec la disposition de la source 1 et des amplificateurs 12 choisie, les impulsions laser des faisceaux laser amplifiés 15 arrivent toutes sensiblement au même moment dans le volume de focalisation ou, plus généralement, selon un schéma temporel prédéterminé. Ainsi, le faisceau laser maître est multiplexée spatialement puis relié aux différents amplificateurs optiques par des fibres optiques de guidage dont les longueurs sont déterminées pour que les impulsions des faisceaux laser élémentaires amplifiés produites par l'ensemble des amplificateurs optiques arrivent dans le volume de focalisation selon un schéma temporel prédéterminé. En particulier, on peut voir sur la figure 3 que certains amplificateurs peuvent être physiquement situés plus loin de l'oscillateur que d'autres. On compense alors cette variation d'éloignement en introduisant des chemins optiques différents pour chaque amplificateur. Le chemin peut par exemple être d'autant plus long que l'amplificateur est situé près de l'oscillateur afin d'assurer une arrivée synchrone des impulsions émises par les différents amplificateurs sur la cible située au centre du volume de focalisation commun. Dans un autre cas particulier, un ou plusieurs chemins optiques sont délibérément choisis différents des autres afin que les impulsions suivant ces chemins arrivent sur la cible avec une avance sur l'ensemble des autres. Ces "préimpulsions" créent un pré-plasma qui peut être utilisé pour changer les conditions d'interaction du groupe d'impulsions principales avec la cible. Par exemple on peut changer la densité électronique de la cible pour changer son absorption. Le décalage temporel entre les deux groupes d'impulsions est choisi en fonction de principes physiques de l'interaction qui sont classiquement connus. Des schémas temporels plus compliqués peuvent être obtenus en modulant chaque chemin optique indépendamment, soit statiquement (la longueur des fibres de guidage et/ou de transport est constante), soit dynamiquement (moyen de retard réglable).
On a également indiqué que dans une variante, le faisceau laser élémentaire amplifié de chaque amplificateur optique est relié au volume de focalisation par une fibre photonique non-amplificatrice de transport dont la longueur et la configuration sont déterminées pour que les impulsions des faisceaux laser élémentaires amplifiés produites par l'ensemble des amplificateurs optiques arrivent dans le volume de focalisation selon un schéma temporel prédéterminé. Les fibres photoniques non-amplificatrices en aval des amplificateurs optiques sont donc également un moyen pour faire varier le moment d'arrivé des impulsions optiques amplifiées dans le volume de focalisation. Dans le cas d'utilisation de telles fibres photoniques non- amplificatrices, le moyen de focalisation utilisé pour diminuer (focaliser) le diamètre de chaque faisceau jusqu'à sa limite de diffraction est placé après la fibre photonique non- amplificatrice correspondante (alors appelée fibre de transport). Un moyen de synchronisation 17 fait en sorte que les impulsions laser arrivent au point de focalisation lorsque s'y trouve une particule 14 d'étain ou de xénon. Cette dernière synchronisation est obtenue soit par détection des particules soit par génération en synchronisme des impulsions laser et des particules par le moyen de génération 13 de particules.
L'énergie des impulsions laser délivrée aux particules d'étain ou de xénon fait qu'un plasma est créé d'où l'on peut extraire un rayonnement électromagnétique ultraviolet extrême à environ 13,5nm de longueur d'onde. Ce rayonnement peut alors être utilisé pour la photolithographie. En pratique, avec 25 sources de 200W synchronisées pour que les impulsions laser arrivent au même endroit, dans le volume de focalisation, en même temps, on peut obtenir une puissance moyenne de 5kW. On comprend que d'autres configurations d'amplificateurs optiques laser à fibres MPF sont possibles et par exemple par répartition dans l'espace des amplificateurs laser sur plusieurs couronnes de diamètres identiques ou non mais à même centre correspondant au volume de focalisation.

Claims

REVENDICATIONS
1 . Dispositif de génération d'impulsions laser amplifiées comportant au moins un laser impulsionnel (1 ) piloté par au moins un moyen de déclenchement émettant un faisceau laser maître multiplexe spatialement en des faisceaux laser élémentaires (16) qui sont amplifiés en parallèle par au moins deux amplificateurs optiques (12), chacun des faisceaux laser élémentaires amplifiés (15) étant dirigé vers un volume de focalisation unique, caractérisé en ce que chaque amplificateur (12) optique comporte une fibre à couches photoniques (2), dite MPF, au moins un moyen de pompage (3) optique à diodes laser produisant au moins une onde de pompe (4) pour pompage longitudinal de ladite fibre (2) et un moyen de focaliser (7) dans le volume de focalisation le faisceau amplifié (15) produit par la fibre, la fibre allongée en silice ou verre comportant un cœur dopé, une première couche périphérique à structure photonique de guidage d'onde laser entourée d'une couche de confinement d'onde de pompe, la couche de confinement étant entourée d'une gaine, le guidage et le confinement étant obtenus par mise en œuvre de capillaires aériques au sein de la fibre, le pompage de chaque amplificateur optique étant en continu et la génération des impulsions optiques amplifiées étant obtenue directement par le laser impulsionnel fonctionnant en cadence (1 ), ledit dispositif ayant une configuration du multiplexage (1 1 ), de l'amplification (12) parallèle et de la focalisation (7) de chaque faisceau permettant de garantir la synchronisation des impulsions optiques produites par l'ensemble des amplificateurs optiques à fibre afin qu'elles arrivent selon un séquencement temporel prédéterminé pendant une durée comprise entre 1 à 100ns dans le volume de focalisation.
2. Dispositif selon la revendication 1 caractérisé en ce que chaque amplificateur optique à une fibre à couches photoniques (2) d'une longueur inférieure à 1 m.
3. Dispositif selon la revendication 1 ou 2 caractérisé en ce que les faisceaux laser élémentaires amplifiés (15) sont chacun très proches de la limite de diffraction et présentent chacun un paramètre M2 inférieur à 2.
4. Dispositif selon la revendication 1 , 2 ou 3, caractérisé en ce que la fréquence de répétition des impulsions laser est d'au moins 1 OkHz, la durée des impulsions laser produites par chacun des amplificateurs optiques est comprise entre 1 ns et 30ns et la puissance moyenne dans le volume de focalisation est au moins de 3kW.
5. Dispositif selon la revendication 1 ,2,3, ou 4, caractérisé en ce que le volume de focalisation correspond à la zone d'intersection des faisceaux laser élémentaires amplifiés (15) et présente un volume inférieur à 1000μm cube.
6. Dispositif selon la revendication 4, ou 5 caractérisé en ce qu'il comporte en outre des moyens (13, 14) pour générer un plasma émettant un rayonnement électromagnétique dans la gamme des ultraviolets extrêmes de longueur d'onde approximativement de 13,5nm.
7. Dispositif selon l'une quelconque des revendications précédentes, caractérisé en ce que le moyen de pompage (3, 5) comporte au moins une source à diode(s) laser émettant une onde de pompe (4), l'onde de pompe étant injectée longitudinalement dans la fibre (2) à travers un miroir dichroïque (5), le faisceau laser élémentaire (16) correspondant pouvant être injecté dans ladite fibre (2) grâce audit miroir dichroïque.
8. Dispositif selon la revendication 7, caractérisé en ce que le moyen de pompage (3, 5) permet d'envoyer dans la fibre amplificatrice deux ondes de pompe (4), soit une onde de pompe à chacune des deux extrémités de ladite fibre.
9. Dispositif selon l'une quelconque des revendications précédentes, caractérisé en ce que la fibre (2) de l'amplificateur optique est utilisée en double passage pour le faisceau laser amplifié, la séparation entre l'onde incidente et l'onde émergeante de l'amplificateur étant opérée par un moyen de séparation de la polarisation (21 ).
10. Dispositif selon l'une quelconque des revendications précédentes, caractérisé en ce que le laser impulsionnel (1 ) émettant un faisceau laser maître qui est ensuite multiplexe spatialement puis amplifié par des amplificateurs optiques est un laser impulsionnel à fibre amplificatrice à couches photoniques (MPF).
1 1 . Dispositif selon l'une quelconque des revendications précédentes, caractérisé en ce que le faisceau laser maître est multiplexée (1 1 ) spatialement puis relié aux différents amplificateurs optiques par des fibres optiques de guidage dont les longueurs sont déterminées pour que les impulsions des faisceaux laser élémentaires amplifiés (15) produites par l'ensemble des amplificateurs optiques (12) arrivent dans le volume de focalisation selon un schéma temporel prédéterminé.
12. Dispositif selon l'une quelconque des revendications précédentes caractérisé en ce que le faisceau laser élémentaire amplifié (15) de chaque amplificateur optique (12) est relié au volume de focalisation par une fibre photonique (18) non-amplificatrice de transport dont la longueur et la configuration sont déterminées pour que les impulsions des faisceaux laser élémentaires amplifiés produites par l'ensemble des amplificateurs optiques arrivent dans le volume de focalisation selon un schéma temporel prédéterminé.
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Families Citing this family (11)

* Cited by examiner, † Cited by third party
Publication number Priority date Publication date Assignee Title
EP1724816A4 (fr) * 2004-02-13 2007-10-24 Nikon Corp Méthode et système d'exposition, et méthode de fabrication du dispositif
US20100220315A1 (en) * 2009-02-27 2010-09-02 Beckman Coulter, Inc. Stabilized Optical System for Flow Cytometry
CN104184025B (zh) * 2013-05-23 2017-07-25 福州高意通讯有限公司 一种多次泵浦的光纤激光器结构
JP6369454B2 (ja) * 2015-12-24 2018-08-08 トヨタ自動車株式会社 レーザー溶接装置
US10812880B2 (en) 2016-03-22 2020-10-20 Lyteloop Technologies, Llc Data in motion storage system and method
US10337998B2 (en) * 2017-02-17 2019-07-02 Radom Corporation Plasma generator assembly for mass spectroscopy
FR3081737B1 (fr) * 2018-06-05 2022-02-11 Imagine Optic Procedes et systemes pour la generation d'impulsions laser de forte puissance crete
CN112654899A (zh) 2018-08-02 2021-04-13 利特洛普技术有限公司 用于在空腔内存储波信号的装置和方法
BR112020018431B1 (pt) 2018-08-10 2021-08-10 Lyteloop Technologies, Llc Sistema e método para estender comprimento de trajetória de um sinal de onda com o uso de multiplexação de ângulo
WO2020096912A1 (fr) 2018-11-05 2020-05-14 Lyteloop Technologies, Llc Systèmes et procédés de construction, de fonctionnement et de commande de multiples amplificateurs, régénérateurs et émetteurs-récepteurs en utilisant des composants communs partagés
CN115119373B (zh) * 2022-05-31 2025-12-05 广东省智能机器人研究院 极紫外光产生方法及装置

Family Cites Families (15)

* Cited by examiner, † Cited by third party
Publication number Priority date Publication date Assignee Title
US5790574A (en) * 1994-08-24 1998-08-04 Imar Technology Company Low cost, high average power, high brightness solid state laser
GB9713422D0 (en) * 1997-06-26 1997-08-27 Secr Defence Single mode optical fibre
US6366356B1 (en) * 1999-04-01 2002-04-02 Trw Inc. High average power fiber laser system with high-speed, parallel wavefront sensor
US6301421B1 (en) * 1999-05-27 2001-10-09 Trw Inc. Photonic crystal fiber lasers and amplifiers for high power
FR2814599B1 (fr) * 2000-09-27 2005-05-20 Commissariat Energie Atomique Dispositif laser de forte puissance crete et application a la generation de lumiere dans l'extreme ultra violet
FR2822242B1 (fr) * 2001-03-16 2003-08-15 Cit Alcatel Fibre optique photonique a forte surface effective
US6600597B2 (en) * 2001-03-19 2003-07-29 Jds Uniphase Corporation Photonic crystal amplifier for optical telecommunications system
US20020181911A1 (en) * 2001-04-30 2002-12-05 Wadsworth William John Optical material and a method for its production
US7590323B2 (en) * 2001-08-30 2009-09-15 Crystal Fibre A/S Optical fibre with high numerical aperture, method of its production, and use thereof
US6818854B2 (en) * 2001-09-14 2004-11-16 The Regents Of The University Of California Laser peening with fiber optic delivery
US20030231845A1 (en) * 2002-06-14 2003-12-18 Anatoly Patlakh Methods of processing of air-clad and photonic-crystal fibers
EP1655625B1 (fr) * 2003-08-13 2019-12-18 Nippon Telegraph And Telephone Corporation Fibre optique en tellurite et procédé de fabrication de fibre optique en tellurite
FR2859545B1 (fr) * 2003-09-05 2005-11-11 Commissariat Energie Atomique Procede et dispositif de lithographie par rayonnement dans l'extreme utraviolet
US7199924B1 (en) * 2005-01-26 2007-04-03 Aculight Corporation Apparatus and method for spectral-beam combining of high-power fiber lasers
FR2885265B1 (fr) * 2005-04-28 2009-10-09 Femlight Sa Dispositif laser declenche a fibre photonique

Non-Patent Citations (1)

* Cited by examiner, † Cited by third party
Title
None *

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Publication number Publication date
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