jeanwsr · Mar 25, 2026 · Mar 25, 2026 · Mar 25, 2026 · Mar 25, 2026
diff --git a/Chaps/AppendixA.tex b/Chaps/AppendixA.tex
@@ -350,7 +350,7 @@ \chapter{$1s$原初高斯函数的积分计算方法}
 	\nonumber\\
 	\times&\exp[-\alpha\beta/(\alpha+\beta)|\bo{R}_A-\bo{R}_B|^2-\gamma\delta/(\gamma+\delta)|\bo{R}_C-\bo{R}_D|^2]
 	\nonumber\\
-	\times&F_0[(\alpha+\beta)(\gamma+\delta)(\alpha+\beta+\gamma+\delta)|\bo{R}_P-\bo{R}_Q|^2]
+	\times&F_0[(\alpha+\beta)(\gamma+\delta)/(\alpha+\beta+\gamma+\delta)|\bo{R}_P-\bo{R}_Q|^2]
 \end{align}
 以上这些就是我们仅用$1s$类型的原初高斯函数进行Hartree-Fock计算所需要的所有积分的精确方程。
 它们被用在附录B中计算机程序中。

diff --git a/Chaps/AppendixB.tex b/Chaps/AppendixB.tex
@@ -34,7 +34,7 @@ \chapter{双电子的自洽场程序}
 子程序INTGRL在标度完给定$\zeta_1$和$\zeta_2$值下的由\autoref{B.2}到\autoref{B.4}收缩系数和指数后，使用\autoref{appendix:a}中
 给出的精确方程计算了所有基本的单电子和双电子积分。未归一化的原初重叠积分、动能积分、核吸引势积分和双电子积分由函数S,T,V和TWOE计算，
 然后用包含归一化常数的收缩系数相乘并求和。随后这些基本的积分从COMMON转存到COLLECT，这些积分被用来构造$\bf{S}$、$\bf{H^{core}}$等
-矩阵，并在自洽场迭代的过程中保持不变。正交基函数的转换矩阵$\bf{X}$如文中讨论的一样是一个酉矩阵。这个自洽场迭代流程使用芯哈密顿量作为
+矩阵，并在自洽场迭代的过程中保持不变。正交基函数的转换矩阵$\bf{X}$如文中讨论的一样是一个酉矩阵。这个自洽场迭代流程使用核哈密顿量作为
 Fock矩阵的初猜，收敛条件被定为密度矩阵元素的标准差小于$10^{-4}a.u.$。最大的迭代轮数为25。除了能量以外没有计算其他的期望值，但是矩阵
 $\bf{PS}$被输出出来进行Mulliken布居分析。
 

diff --git a/Chaps/Chap2.tex b/Chaps/Chap2.tex
@@ -1062,7 +1062,7 @@ \subsection{极小基\texorpdfstring{$\hd$}{H₂}模型}
 
 \subsection{被激发的(Slater)行列式}
  \label{sec2.2.6}
-Hartree-Fock这种手续生成一组$2K$个自旋轨道$\{\chi_i\}$. Hartree-Fock基态:
+Hartree-Fock这种流程生成一组$2K$个自旋轨道$\{\chi_i\}$. Hartree-Fock基态:
 \begin{equation}
 \label{2.64}
 \ket{\Psi_0}=\ket{\chi_1\chi_2\cdots\chi_a\chi_b\cdots\chi_N}
@@ -1430,7 +1430,7 @@ \subsection{\texorpdfstring{\phrase{极小基 $\mathrm{H}_2$}}{极小基H₂}的
 \begin{equation}
 \braket{\Psi_0|h(1)|\Psi_0}=\frac{1}{2}\int\dd\mathbf{x}_1\chi_1^*(\mathbf{x}_1)h(\mathbf{r}_1)\chi_1(\mathbf{x}_1)+\frac{1}{2}\int\dd\mathbf{x}_1\chi_2^*(\mathbf{x}_1)h(\mathbf{r}_1)\chi_2(\mathbf{x}_1)
 \end{equation}
-以同样的手续, 
+以同样的流程, 
 可以求得$\braket{\Psi_0|h(2)|\Psi_0}=\braket{\Psi_0|h(1)|\Psi_0}$, 
 那么
 \begin{equation}
@@ -2255,7 +2255,7 @@ \subsection{将自旋轨道转换成空间轨道}
 本节就来介绍如何完成这种转化并介绍空间积分的记号. 
 
 
-为了在最简单的框架下说明这种转化手续, 
+为了在最简单的框架下说明这种转化流程, 
 考察$\mathrm{H}_2$极小基的Hartree-Fock基态(见\autoref{2.92}), 
 以物理学家的记号
 \begin{equation}